S波夸克偶素(0~(-+))的强子衰变与胶子有效质量

有许多作者已经讨论了胶子可能具有质量的问题。文献[2]的作者提出胶子具有有效质量很可能改进QCD对低能过程的预言。在文献[3]建议的胶子通过颜色对称自发破缺获得质量的方案的基础上,本文继续运用文献[4]的方法,计算S波夸克偶素(0~(-+))的强子衰变宽     

层子模型中极化靶0~-+1~+/2→1~-+3~+/2过程的共振衰变角分布

在文献中,我们由层子模型出发研究了高能强子准二体反应的共振衰变角分布和角关联,得到了各个统计张量之间的一些关系。由于文献中理论的协变性,不存在非相对论“夸克”模型在自旋参考系方面的困难。在本文中,我们将由同样的物理假设出发研究极化靶情况下的。0~-+1~+/2→1~-+3~+/2过程。对极化靶过程,由于初态自旋的维格     

对产生的阈行为和J(3105),ψ(3695)为主

实验上发现了长寿命粒子J(3105)和φ(3695)以来,理论上已做了初步探讨。分析的结果认为J(3105)和φ(3695)两长寿命重粒子很可能是具有新量子数(本文简称新数)的正反粒子的束缚态。由于新数对强作用而言是守恒的,具有新数不为零的强子都很重(一对这样的强子的质量至少比3695     

~(59)Co~(2+)对~1H与~(35)Cl的NMR影响

在前文的基础上,用~(59)CO~2+Cl_2·6H_2O加D_2O作为样品,在200MHz谱仪上观察~1H,在400MHz谱仪上观察~(35)Cl,研究强顺磁离子~(59)Co~2+(s=3/2,I=7/2)在外加直流磁场H_0作用下,它对~1H与~(35)Cl的NMR影响。因为强顺磁离子~(59)Co~(2+)的电子自旋(s=3/2)是围绕着核旋转的,因此可以统计平均计算,     

缺中子同位素~(215-217)U的α衰变研究

通过重离子熔合蒸发反应~(180)W(~(40)Ar,xn)~(220-x)U,合成了两个缺中子新核素~(216)U和~(215)U.目标核由熔合反应产生后从薄靶中反冲出来,在飞行中被兰州充气谱仪从大量的本底离子中分离并偏转到探测系统.探测系统对目标核的注入以及随后将发生的α衰变进行探测.探测器上产生的信号经电子学处理后被数据获取系统转换成一定格式的数据保存下来.实验采用能量-位置-时间关联的数据分析方法来寻找和鉴别目标核.在束流能量为187.2 MeV的情况下,新核素~(216)U的两个α衰变态被观察到:一是基态,它的α粒子能量为10.384(30)MeV,半衰期为4.72_(-1.57)~(+4.72)ms;二是自旋宇称为8~+的同核异能素态,它的α粒子能量为10.582(30)MeV和8.182(30)MeV,半衰期为1.31_(-0.48)~(+1.80)ms.在束流能量为205.5 MeV的情况下,新核素~(215)U被观测到,它的α粒子能量和半衰期被确定为8.428(30)MeV和0.73_(-0.29)~(+1.33)ms.此外,实验还观测到从~(217)U的基态产生的两个新的α跃迁,它们的α粒子能量分别为8.210(30)MeV和8.098(30)Mev.     

六维球对称时空中荷电Fermi子的Hawking辐射

最近几年超弦理论成为理论物理学中热门的课题之一,有长足的进展。超弦理论是大统一理论最有希望的候选者,超弦理论要求时空是1+9维的。因此,又激励人们去研究高维时空物理学,如果认为极早期宇宙是高维的,那么,它以什么方式卷缩成今日的四维时空。因而,高维时空和四维时空中相对应的物理现象以及它们在时空卷缩过程中的机理是一个十分重要的研究领域。     

~(76)Ge和~(82)Se核中发射Majoron粒子的无中微子双β衰变

带有发射Majoron粒子的无中微子双β衰变(记作(Ovββ)_M~0)是(A,Z)→(A,Z 2) 2e~- M~0图1给出它的费曼图,其中M~0是由中间虚Majorona中微子发射的Majoron粒子,它是来自于球β-L(重子数-轻子数)对称性自发破缺的赝Goldstone玻色子.由于实验上这种衰变模式容易与2vββ衰变模式混淆而成为2vββ衰变的本底,因此为了区分它们,对(Ovββ)_M~0过程的研究变得重要起来.     

气相C_2H_6~(2+)双电荷离子的研究——气相中C_2H_6~(2+)存在的证据

离子的碰撞诱导解离CID(Collision induced dissociation)是指具有高平动能的反应物离子与中性体(称为靶气)碰撞,离子的部分平动能转化为激发态能量而导致离子的分解。目前CID方法已发展为解释气相离子结构的重要工具。一个基本的假定是CID谱图只取决于离子的结构,而与离子的初始能量无关。但是近年来Beynon和Bowers分别报道了一些情况,CID谱图随内能显著变化。本文应用CID方法,证实了气相C_2H_6~(2+)双电荷离子稳定存在,同时发现了CID谱图与中性靶气品种有关。     

正曲率流形上▽(-△)~(-1/2)与g_p的弱-(1,1)有界性

设M为一完备Riemann流形,△为其Laplace-Beltrami算子,▽为其梯度算子。M上的Ricsz变换▽(-△)~(-1/2)是R. S. Stritrartz首先引进的,他证明了▽(-△)~(-1/2)的L~2有界性,并对某些对称空间证明了其L~p有界     

正曲率流形上▽(-△)~(-1/2)与g_p的弱-(1,1)有界性

记B=B~N为C~N中的开单位球,dm为B上的Lebesgue测度。记L_a~2=L_a~2(B~N)为Bergman空间。令P为L~2(B,dm)到L_a~2上的正交投影。对f∈H(B),定义Hankel算     

在~(87)Rb原子中的~(129)Xe核自旋弛豫的研究

惰性气体核极化样品有应用前景,引起人们极大兴趣。高极化密度的惰性气体核样品,在核物理和基本粒子物理实验中,用作为理想的核极化样品,因为这种样品,在化学上是惰性的,并且没有复杂的超精细结构,可以简化许多其他性能的考虑。放射性的核极化样品用于核辐射的角关连研究。用惰性气体核极化样品制造核磁共振陀螺仪、磁强计和惯性导航系     

关于不定方程x~(1/n)+y~(1/n)=z~(1/n),x~(m/n)+y~(m/n)=z~(m/n)的整数解以及代数数域Q(p_1~(1/n),p_2~(1/n),…,p_r~(1/n))的次数

本文研究不定方程 x~(m/n) y~(m/n)=z~(m/n),m,n是正整数,(m,n)=1,n>1 (1)的非零整数解(本文所说“整数”都是指有理整数)。我们约定,对于整数a,记号a~(1/n)当2|n时表示方程x~n—a=0的唯一的实根,当2|n时表示该方程的非负实根;记号a~(m/n)表示实数(a~(1/n))~m。于是当2|n时,a~(1/n)和a~(m/n)仅对a≥0才有意义,我们自然只研究(1)式的正整数     

Rb(7~2D)-Rb(5~2S_1/2)、H2碰撞转移过程的研究

选择激发到居于没有归类为真实的Rydberg态的“中间态”碱原子与基态碱原子、分子之间的碰撞,是一个复杂的相互作用过程。这一类碰撞过程,缺少精确的理论计算和缺乏相应的物理机制、模型以及理论解释。     

导管分子程序化死亡过程中Ca~(2+)的时空变化

利用焦锑酸钾沉淀法研究了辣椒叶片导管分子程序化死亡（ＰＣＤ）过程中Ｃａ２＋分布的变化．在导管分子形成初期,液泡和细胞核占据细胞的大部分体积,Ｃａ２＋主要分布在细胞间隙和细胞壁上;当壁次生加厚开始后,液泡、细胞核与其他细胞器解体,细胞内Ｃａ２＋明显增多;细胞质进一步解体,Ｃａ２＋在未进行次生加厚的细胞壁上明显增多,而次生加厚带上非常少;随着细胞质更进一步的消失,Ｃａ２＋主要分布于未次生加厚的细胞壁侧,次生加厚带上仍然非常少;在细胞内物质彻底消失后,Ｃａ２＋在次生加厚带部位上分布增加,而在未次生加厚的壁上减少．观察结果表明：在导管分子ＰＣＤ的初期、细胞壁次生加厚期和成熟期,Ｃａ２＋的分布发生时空变化,可能表明它对细胞壁次生加厚具有调节和提高 Ｃａ２＋运输效率的作用．     

Nd~(3+)激活玻璃受激光发射在ADP晶体中产生的二次諧波光谱

受激光发射具有非常强的单色輻射,这一特点开辟了研究光束与介电材料非线性相互作用的可能性,其中首先是二次諧波的研究。由紅宝石的受激光发射所产生的二次諧波目前已經有了不少报导。虽然由Nd~(3+)激活的工作物貭的受激光发射早已发現,并获得大量应用,但对它所产生的二次諧波目前研究較少,只对CaWO_4:Nd~(3+)所产生的二次諧波作了报导。本文对Nd~(3+)激活玻璃所产     

1GeV质子在钙~(40)上的弹性散射

一、前言近几年来,高能强子、氘和。粒子在轻原子核上散射的资料不断增加,相应地也出现了不少用Glauber方法进行分析的理论工作,并提出了一些用不同元振幅描述的方法.在文献[1—4]中采用了核子-核子或核子、氘及α粒子和α粒子的弹性散射振幅f_(NN)(q)或f_(dα)(q)及f_(αα)(q)作为元振幅来描写它们和轻原子核的散射实验,且都得到了满意的结果.但对这些     

无机玻璃中钕离子Nd~(3+)的能量转移过程——Ⅰ.辐射跃迁

钕离子Nd~(3+)在无机玻璃中属于四能级发光,钕离子吸收光泵能量,使4f电子产生内壳层跃迁,首先从能级Ⅰ(基态)激发到能级Ⅳ(激发态),然后由能级Ⅳ转移至能级Ⅲ(亚稳态),在此形成粒子数的积累,再从能级Ⅲ跃迁到能级Ⅱ(终态)。     

无机玻璃中钕离子Nd~(3+)的能量转移过程 Ⅱ.无辐射跃迁

钕离子亚稳态~4F_(3/2)的无辐射跃迁过程大致上分为两种:一种是Nd~(3 )离子之间或与杂质离子之间的相互作用;另一种为Nd~(3 )离子与基质之间的相互作用。Nd~(3 )离子的无辐射跃迁过程表现在:(1)钕玻璃的荧光衰减非指数曲线;(2)在Nd~(3 )离子浓度超过一定范围后(在     

H3(-1)中的常中曲率曲面

讨论双曲窨Ｈ＾３（－１）中的常中曲率曲面,特别是ＣＭＣ－Ｈ≥１的曲面。首先证明了曲面的双曲Ｇａｕｓｓ映照满足Ｂｅｌｔｒａｍｉ方程,由引得出它为共形映照的充分必要条件。     

CeF_3中Ce~(3+)离子自旋-轨道耦合对磁光效应的影响

自旋-轨道耦合对磁光效应的作用目前还不太清楚,这方面的研究还很少见。通常认为自旋-轨道耦合对磁光效应是个非常重要的因素,Liu,Zuo和Le指出铁磁材料的磁光效应主要起源于自旋-轨道耦合对激发态的劈裂。然而,理论研究表明,铁磁材料Ce:YIG中Ce~(3+)离