空间曲线的副法线曲面

利用活动标架及曲线的理论与性质等研究了曲线的副法线曲面,得到了一些特殊曲线的副法线曲面的特征,特别是确定了这些曲面上的一些特征曲线.根据曲面的平均曲率、高斯曲率及主曲率函数,得到了副法线曲面的极小轨迹和常高斯曲率曲线,以及曲线的挠率中心轨迹在该曲线的副法线曲面上的特殊性质.对Mannheim侣线的副法线曲面进行了研究,结果表明,沿Mannheim曲线的两个主曲率之比为-1;Mannheim曲线是Mannheim侣线的副法线曲面的极小轨迹.     

三维欧氏空间中主法线曲面的结构函数

在三维欧氏空间中,主法线曲面作为特殊的非可展直纹面具有良好的代数和几何性质.运用微分几何的方法研究主法线曲面的结构函数.根据三维欧氏空间中不可展直纹面的定义和标准方程,给出曲线的主法线曲面的定义和标准方程.从主法线曲面的定义和标准方程出发,得到主法线曲面的结构函数之间满足的关系,以及曲线的主法线曲面的结构函数、准线和腰曲线三者之间的联系.讨论Mannheim曲线和一般螺线的主法线曲面,得到Mannheim曲线的主法线曲面是其侣线的副法线曲面,一般螺线的主法线曲面是正螺面.     

三维欧氏空间中的达布曲线

在三维欧氏空间中,经过空间曲线上的一点,且与该点的达布向量平行的直线称为曲线在此点的达布线.如果一条曲线和另一条曲线的点之间建立这样的一一对应关系,使得在对应点的达布线重合,则这2条曲线被称为达布曲线对,其中一条叫做另一条的达布侣线.主要研究了三维欧氏空间中达布曲线对的一些性质,并得到了如下结论：2条曲线的主法线平行的充分必要条件是它们的达布线平行;2条曲线的主法线平行,则它们在对应点的切向量成固定角;2条曲线为达布曲线对的充分必要条件是在对应点它们的从切平面重合.同时研究了三维欧氏空间中一条空间曲线具有达布侣线时它的曲率和挠率需要满足的关系.     

日珥发射线光谱分析的一种新方法及其意义

笔者的新方法的内容如下:“从谱线的理论轮廓1_λ=P_λ(1-e~(-τλ)和多普勒加宽机制的假设出发,求得谱线的对数轮廓为lg{-lg[1-1_λ/1_0(1-e~(-τ_0)]}=-lge/△λ~2+lg(τ_0lge)_0以△λ~2为横标,lg{-lg[1-1_λ/1_0(1-e~(-τ_0)]}为纵标,对数轮廓是一条直线。纵标里的τ_0未知,但方程两边均含有τ_0,可用给予纵标里的τ_0以近似值的逐次逼近法,最后求得包括轮廓上所有点的最佳直线。山直线的斜率和截距同时求得△λ_0和τ_0。     

高阶非线性泛函微分方程的强迫振动性（英文）

主要考察以下具有强迫振动项的高阶泛函微分方程x(n)(t)+∑mi=1qi(t)|x(τ(t))|~(λi-1)x(τ(t))=e(t),t∈[t_0,∞],n∈N的振动性.其中λ_i0是常数且λ_1λ_2…λ_m,qi(t),e(t)∈C[t_0,∞),τ(t)∈C~1[t_0,∞).高阶微分方程的强迫项e(t)没有限制条件,研究两种情况:(ⅰ)q_i(t)0,λi1,且τ(t)≤t(≥t);(ⅱ)q_i(t)变号,0λi1,且τ(t)≤t(≥t).     

三维Minkowski空间的Mannheim侣线

讨论了三维Minkowski空间中Mannheim侣线的曲率与挠率之间的关系,证明了Mannheim侣线的曲率与挠率满足的关系式.     

Cauchy不等式和Kantorovich不等式的推广

设A为n×n正定Hermite阵,x为n维列向量,λ1≥λ 2≥…≥λn＞0为A的特征值,得到了Cauchy不等式及Kantorovich不等式的如下推广形式:(x*A α1+α2+...+αk/k/x)k≤x*Aα1x...x*Aαkx,其中α1,α2,...αk为任意实数.(x*Aαx)β(x*A-βx)α≤/ααββ/(α+β)α+β/(λ1α+β-λnα+β)α+β/(λ1λn)αβ(λ1α-λnα)α(λ1β-λnβ)β/(x*x)α+β.其中α,β为任正数.     

一类具有脉冲的时滞微分方程的全局吸引性

考虑具有脉冲的时滞微分方程:N′(t)=r(t)N(t)1-N(t-τ)1-λN(t-τ),　t≥0,t≠tk,k∈N,lnN(t+k)-lnN(tk)=bklnN(tk),　k∈N,( )其中,τ>0,λ∈(0,1),r∈C([0,+∞),R+),bk>-1,且{tk}满足0相似文献   

一类脉冲泛函微分方程正周期解的存在性与多样性

这篇文章里,利用Krasnoselskii不动点定理,我们研究了一类脉冲泛函微分方程x.(t)=A(t,x(t))x(t)+fλ(t,x(t)),t≠kτ,k∈N,x(τk+)=x(τk)+Ek(x(τk)),t=τk(λ>0为参数)的正周期解的存在性与多样性.x.(t)=A(t,x(t))x(t)+fλ(t,x(t)),t≠τk,k∈N.     

具有脉冲的时滞Logistic方程的全局吸引性

考虑具有脉冲的时滞Logistic方程{x‘(t)=r(t)(1-e^x(t-τ))t≥t0，t≠tk，k=1、2……（*）x(t^ k)-x(tk)=bkx(tk)k=1、2……其中τ＞0，r(t)∈C([t0， ∞]，R^ )；-1＜bk≤0；且{tk}满足t0＜t1＜t2＜…＜tk＜…，limtk k→∞= ∞。本文给出了（*）的解是全局吸引的充分条件。     

完全二部有向图的(C_(2k),α)-因子分解

K*m,n表示对称的完全二部有向图,C2k表示2k长有向圈。如果K*m,n的子有向图F满足(1)F的有向弧集可分解为若干个有向圈C2k,(2)K*m,n的每一个点都恰好出现在F的"个C2k中,则称F为K*m,n的(C2k,")-因子。如果K*m,n的有向弧集可以划分为K*m,n的(C2k,")-因子的和,则称K*m,n存在(C2k,")-因子分解。文章利用直接构造法,得到对称的完全二部有向图K*m,n存在(C2k,")-因子分解的充分必要条件:m=n#0(mod"k/d),其中d是"和k的最大公约数。     

空气中火花通道等离子体的冷却规律

用一个电子控制的高精确度火花光源产生微秒左右的放电,在火花通道冷却及半径收缩时期,应用谱线极值温度的测量方法,研究了空气中火花温度的变化,从而定出通道冷却的时间常数τ.实验结果表明:该常数与放电能量之间有下列关系:τ=14.3(CU_v~2/2)~(0,8).用直接的显微摄影方法,证实了通道最大半径与放电能量之间有下列经验公式:r_(max)∝(CU_v~2/2)~(0,4).因此证明了:τ∝r_(max)~2的关系.在推广Frind关于电弧温度下降理论的基础上,提出火花通道冷却时间常数的一般关系:τ∝r~2/k,(k=n/c_pρ).在温度为10000°-40000°K的区间中,计算导温系数k随温度变化的曲线,结合实验结果:在此温度区间内τ为常数,计算出通道半径随时间的变化:r(t)/r_(max).该结果与Somerville等测定的结果符合,从而支持了我们的理解:空气中火花通道冷却的时间常数在相当大的温度区间内不变的原因是:通道半径收缩减小与导温系数随时间(亦即随温度)下降的两种过程取得同步的结果.     

一个素变量混合幂丢番图不等式

目的证明素数p_j对不等式︱λ_1p_1+λ_2p_2~2+λ_3p_3~2+λ_4p_4~k-v︱(maxp_j)~(-1/8σ(k)+ε)有无穷多个解,其中k是大于或等于3的正整数,ε0,v是任意给定的实数,σ(k)=min(2~(s(k)-1),1/2(s(k)+1)),s(k)=[k+1/2],假设λ_1,λ_2,λ_3,λ_4是非零的实数,并且λ_1/λ_2是无理数。方法使用Davenport-Heilbronn方法来改进这一结果。结果与结论 maxp_j的指数估计为-1/8σ(k)+ε。     

曲线的主法线曲面

在三维欧氏空间中,作为特殊曲线,Mannheim曲线、Bertrand曲线以及一般螺线具有良好的几何和代数性质.讨论了三维欧氏空间中特殊曲线的主法线曲面.根据渐近曲线的方程,具体给出主法线曲面的一族非直线的渐近曲线.再根据平均曲率、高斯曲率及主曲率函数,能得到曲线的主法线曲面的极小轨迹、常高斯曲率曲线及两个主曲率函数之比为常数的曲线.还给出曲面上测地线和腰曲线的性质.     

广义矩阵迹的算术—几何平均不等式

对于C*-代数A,C*-代数Mn(A)上矩阵迹是一个正线性映射τ:Mn(A)→A,满足τ(u*au)=(τa)(a∈Mn(A)),u∈U(Mn(A))和τ(a2)≤(τ(a))2(a≥0)。在讨论这种矩阵迹的性质的基础上,得到几个算术-几何平均不等式。     

r-正则图的顶点数、边连通度和k-对等图

证明了如下结论:设n为偶数,r和k为奇效,n>r>k>0,λ≥2为整数,λ~*=2[λ/2]+1,r-λ~*k>0,G是有n个点、边连通度为λ的r-正则图,若n<(r+2)(k+1),则G是k-对等图。     

时间延迟和关联噪声对基因转录调节系统统计性质的影响

研究延迟时间τ和交叉关联噪声对基因转录调节系统关联函数C(s)和弛豫时间TC的影响.在小延迟近似下,利用微扰理论,得到了系统的定态概率分布函数Pst(x).基于Pst(x),通过Stratonovich解耦近似框架导出了C(s)和TC的近似表达式.数值计算结果表明,TC随乘性噪声强度D的变化曲线呈一单峰结构,τ和噪声间正关联时的关联强度λ的增大均使TC增大,而噪声间负关联时|λ|和加性噪声强度α的增大则使TC减小;系统态变量x(蛋白质浓度)的C(s)随时间s呈指数规律衰减,τ对C(s)的影响显示一个临界行为,即存在一个临界值τC,当ττC时,τ的增大使C(s)增大,而ττC时,使C(s)减小.λ0时,λ增大使C(s)增大,而λ0时,使其减小.D对C(s)的影响也显示一个临界行为,即D较小和较大时D的增大对C(s)的影响相反,然而,α的增大只会使C(s)值减小.     

具有脉冲的时滞方程x′（t）=r（t）1—ex（t—x）／1λe^x（t—τ）的解的渐近分析

考虑具有脉冲的时滞方程x′(t) =r(t) 1-ex(t-τ)1+λex(t-τ) ,t≥t0 ,t≠tk,k=1,2 ,… ,x(t+ k) -x(tk) =bkx(tk) ,k =1,2 ,… ,( )其中τ >0 ,λ>0 ,r(t)∈C([t0 ,+∞ ) ,R+ ) ,bk>- 1且 {tk}满足t0 相似文献   

带有非齐次项的一阶拟线性偏微分方程柯西问题整体光滑解的存在性

我们研究下列带有非齐次项的一阶拟线性偏微分方程(组)的柯西问题: 在本文,我们得到在某些限制条件下柯西问题在t≥0存在整体光滑解的一些充分必要条件。定理1,设问题(Ⅰ)中的λ(t,x,u)、f(t,u,)、φ(X)是C~1(Ω)模有界,则柯西问題(Ⅰ)存在整体光滑解的充要条件是:对任意t∈[o,T],|β|<∞,o0     

关于广义矩阵迹的几个不等式

对于C*-代数A,C*-代数Mn(A)上矩阵迹是一个正线性映射τ:Mn(A)→A,满足τ(u*au)=τ(a)(a∈Mn(A)),u∈U(Mn(A))和τ(a2)≤(τ(a))2(a≥0)。本文讨论这种矩阵迹的某些性质,得到与Bellman问题相关的不等式。