电磁波相位是Lorentz标量

电磁波相位的不变性,是相对论时空性质的重要结果。由此可以得到四维波矢量ku,进而阐明相对论的多普勒效应及光行差现象,本文直接利用作为相对论时空坐标变换的Lorentz变换式,严格证明了电磁波相位是Lorentz标量。     

洛伦兹变换式的一种推导

基于传统文献利用线性变换和间隔不变性导出相对论时空坐标变换关系 ,但对变换式y′ =y ,z′ =z均未加证明 ,提出了另一种洛伦兹变换式的推导方法 ,从两个不同惯性系Σ和Σ′同时观测同一事件P ,利用光速不变原理 ,导出了在不同惯性系中的特殊洛伦兹变换式和一般情况下的洛伦兹变换式 ,并说明了一般情况下的洛伦兹变换式转换为特殊洛伦兹变换式的条件     

声波的相对论效应——兼论电磁波的相位不变性

文章运用相对论时空变换关系导出了平面声波的多普勒效应。将声波的多普勒效应过渡到光的多普勒效应表达式,与采用相位不变性作为依据导出多普勒效应的表示式完全相同。作者运用由时空变换得到的多普勒效应表达式,进一步论证了电磁波的相位不变性,其数学过程较为简洁。     

从电磁相互作用的一个简例阐明相对性原理

本文从运动的平行板电容器这一特例出发,说明电磁场的相对性及在电磁作用下物理结果的不变性。根据相对性原理,从相互作匀速运动的两个不同惯性系观察一个孤立系统,虽然在两个惯性系中对孤立系统所作的观察,会对某些量得出不同的数值。但是根据这些观察导出的定律在两个惯性系中的数学形式却应该是相同的,所观察到的物理结果也应相同。例如,我们设想有一平行板电容器,两板带等量异号电荷,如图(一)所示。当电容器沿x轴的正方向以     

洛仑兹变换及其应用

洛仑兹变换是同一事件的时空坐标在不同惯性参考系的变换关系,是相对论时空观的集中体现。设K,K'是惯性参考系,K'系以v=Vex相对K系作匀速直线运动,并且设两系的坐标原点相遇时,t0=t'0＝0,则洛仑兹变换为公式看起来很简单,但不少函授学员刚开始运用它来处理实际问题并不容易,本文通过一些实例说明运用洛仑兹变换时应特别注意的几个问题。1抓住"事件"在相对论的时空理论中常常要计算两事件的时间间隔或它们之间的距离,因此首先要把这一物理过程中的几个事件及其在不同参考系的时空坐标理清楚,请看下例：例1设宇宙飞船（K"系）以v…     

质速关系式的一种简单推导方法

在普通的物理的力学教程中,当讲授狭义相对论时,质速关系式m=m_o/(1-v~2/c~2)~(1/2),通常都是用分析小球在作相对运动的两个不同惯性系中的完全弹性碰撞或完全非弹性碰撞来推导的,推导过程比较繁琐。若直接利用动量定理F=dp/dt=d(mv)/dt以及时空和速度的洛伦兹变换,考查一个受恒力F作用的物体在两个惯性系中的运动,则质速关系式的推导     

平面对称图形静矩与惯性矩的关系研究

定义平面图形K绕Ox轴、Oy轴的静矩与惯性矩关系系数分别为px、py,通过对矩形、椭圆等典型图形px、py的计算发现,具有双重垂直对称平面图形K存在px=py=常数的关系;通过对等腰三角形、对称四边形等典型图形px、py的计算发现,具有单重对称平面图形存在px=常数1、py=常数2的关系,且在这两种情况下,px、py均具有标度变换不变性等性质。     

二元反函数的探讨

1 问题的提出与二元反函数的概念对称性是高等数学中很重要的性质,某曲面关于平面对称的曲面尚未看到有关的论述。在一元函数中,y=f(x)的反函数y=f~(-1)(x)的图形与y=f(x)的图形关于直线y=x对称。而对于二元函数尚没有反函数的定义,因为二元函数不能按一元函数定义反函数那种方式来定义反函数。受一元函数与其反函数的图形之间关系的启发,同时也为以后研究某曲面关于平面对称的曲面时方便,我们不妨定义二元反函数如下。     

弹性谐波相位和速度的Lorentz变换

依据平面弹性谐波相位不变性的原理，得出了在观察者静止、波源运动和波源静止、观察者运动两种情况下弹性波相位和速度在Ｌｏｒｅｎｔｚ变换下的具体变换关系，并就二者皆运动的情况进行了分析讨论。     

一类不连续系统的极限环

本文论讨有速度反馈的继电器控制线性系统的周期振荡(极限环)问题。这类系统有两条与x轴平行的开关线,将相平面分成三部分。其轨线由 x=y y=-q(x±(r╱q))-py (1)确定,其中p~2<4q,r>0。令,并记x轴至开关线的距离为a。 我们用点变换法证明 1.当p>0,a>0时,存在一个正数r_1>0,r≥r_1,则在整个相平面只有一个不稳定环,r0时,存在r_2>0,如r>r_2,则存在两环Γ_1和Γ_2,Γ_1Γ_2,Γ_1是稳定环,Γ_2是不稳定环。r=r_2,只一个不稳定环;r相似文献   

求逻辑函数布尔差分的方法

首先本文对布尔差分的基本性质和定理作了证明。凡属于经尽力查索资料尚缺少证明的,本文均加以证明,並注上“补充证明”。其次本文对于求逻辑函数的布尔差分的六种方法均举例加以演算说明。为了说明用图形法求逻辑函数布尔差分的方法,本文对不同情况加以讨论,对其原理也加以推导。以利使用时更为明确。最后对有关资料提供的两条定理,原文未介绍其证明及出处,本文也给予补充证明。这两条定理是: (1) 假设F(X)=multiply from k=1 to m Gk(X) 其中X=(x1,…,Xi,…,xn) 则(dF(X)/dx     

平面弹性谐波的伽利略变换

根据弹性波相位不变性的原理,通过伽利略变换,导出了平面谐波的变换公式,指出了波速变换与粒子速度变换的区别。     

参数方程的曲线所围平面图形面积的讨论

运用分析、归纳和图形推理方法,分顺时针和逆时针两种曲线方向,证明当x=φ(t)严格单调,或者逐段严格单调时,由参数方程x=φ(t),y=ψ(t)给出的简单平面开曲线和简单平面闭曲线所围平面图形的面积都可用统一的简单公式计算.把通常讨论的x=φ(t)严格单调的情形推广到了更一般的情形.     

Lorentz变换的意义

在两条假设的基础上,用一种显而易见的方法推导出了洛伦兹变换.证明了时间坐标的洛伦兹变换是两个时间的和-个与时间膨胀有关,另一个与光子从光源到接收器的飞行时间的相对性有关.x坐标的洛伦兹变换也是两项之和一项表示两惯性系沿公共x轴正方向的平移,另一项是观察者o1所观察到的随x＇o＇y＇坐标系一起运动的光源位置坐标,这一坐标是与光行差效应有关的量.     

关于Boussinesq方程的Backlund变换的可换性

Backlund变换是孤立子理论研究的重要组成部分。由方程的Bicklund变换出发常可导出方程的解的非线性叠加公式[1]。但是,在发挥Backlund变换的这一功用时,要用到一条所谓“可换性”性质。即由方程的一个解出发,分别经参数为ξ1、ξ2和ξ2、ξ1的两次Backlund变换所导出的新解相同。这一性质在一般情况下并没有得到证明[2,3]。本文利用Hirota双线性算子对重要的演化方程-Boussinesq方程 山,一“。。一3…勺。。一0。。。。=0(1)的Backlund变换可换性作了严格论证。 作变换 a。2(IOgj)。。,方程(1)可以归结为HifotO双线性形式其中Hirota算…     

解一元三次方程的简捷方法——函数 x~n+(1/x~n)的应用之一

一个数‘和它的倒数令之和可记作‘一‘+十,一般地,记 1 一X.十— 这类函数有许多有趣又有用的性质。本文只研究它的二个简单性质,以及在解一元三次方程中的妙用。函数t。的性质性质1.方程x”+澳‘一m的根成对互为倒数。 证明:1)当:=1时,方程 x十1/x一爪与一元二次方程 x子一mx+1=0等价。所以,它的两个根是 x:二(二十材m兰一4)/2和x:二(m一了m三一4)/2。+了mZ一4 2=〔(二十寸m二一4)(m一甲m扭一4)〕/〔2(二一甲mZ一4)〕 1(m一了m三一4)/2 1 OX2 2)当:>1时,设。二x”,则方程化为1)的情况: u十1/“一二,由此,得到 :‘:=(m+了二三一4)/2和“:…     

函数不动点在数学解题中的一些应用

本文以实验来说明函数不动点在数学解题中的一些应用与技巧 ,供读者参考。　　一、函数不动点用于求函数解析式例 1　若 F ( x ) =ax+b ( a≠ 1) ,则 F ( x )的不动点是 b1- a,函数 F ( x)的几次迭代函数的解析式可以用 F( x)的不动点表示为 :Fc… ( F( x) )… )n个 F=an( x- b1- a) +b1- a证明 :用数学归纳法证明如下 :当 n=1时 ,F ( x ) =a( x- b1- a) +b1- a=ax+b,结论正确。设当 n=k时结论成立 ,即Fc… ( F( x ) )… )k个 F=ak( x- b1- a) +b1- a。则当 n=k+1时 ,Fc… ( F ( x) )… )k+1个 F=a· Fc… ( F ( x) )… )1个 F+b=a[a…     

欧拉函数一个性质的推广及应用

关于欧拉函数φ( x)有如下一个性质 :若 m是大于 1的正整数 ,a是整数 ,( a,m) =1 ,ξ通过模 m的简化剩余系 ,则　　Σξ{ aξm} =12 φ( m) .　　 (其中 { x} =x -[x],　 [x]是不超过 x的最大整数 )证明 :因 ( a,m) =1 ,ξ通过模 m的简化剩余系 ,则 aξ也通过模 m的简化剩余系。由带余除法有aξi =mqi +ri　 0 相似文献   

平面电磁波极化场矢量的时空机理

均匀平面电磁波是无线通信、遥控遥测等无线信息工程中的传输媒介,是多种工程技术的核心环节。不同形式极化的电磁波场强矢量的时空关系,决定着平面电磁波的性质,在电磁波发射、接收、不同介质交界面处波的性质分析中,有着重要作用。对电磁波运动时,各种极化场量的时空机理这一根本关系,建立正确的概念,是充分发挥宏观电磁场(波)在工程技术中功能的前提。电磁波场矢量有其特定运动方式,线极化波场矢量并非随着时间上下起伏地运动,圆极化电磁波也不是随着时间滚动着前进。波动方程E_msin(ωt-βz)能够揭示电磁波运动的真实情况。通过对方程的数学分析,阐明了电磁波运动中极化场量的动、静分布,以及它们的时、空相互关系,为运动中极化场量的时空结构,在严格的数学基础上,展示了一个清晰的图像。     

狄氏除数问题

§1.引论 令d(n)表n的除数的个数,又令 D(x)=sum from n≤x to (d(n)). 如众所周知,当x→∞时,Dirichlet首先证明了。 Δ(x)≡D(x)-xlogx-(2γ-1)x=O(x~(1/2)),式中γ为Euler常数,从几何上看来,D(x)表在UV平面第一象限内,曲线UV=x下的整点数,这些点包括在曲线上的点,但不含在坐标轴上的点。