1d_(3/2)—1d_(3/2)原子核壳层基态结合能的计算

原子核壳层模型现已成为核结构理论的基础,其基本思想在于原子核内存在着一个好的自洽场与弱的剩余相互作用。文献〔1〕、〔2〕用壳层模型计算了一些轻核的结合能,取得了较满意的效果,其工作本身也是对壳层理论的检验。但其共同的特点是用实验值来确定参数,从而躲过了这些参数对自洽场径向波函数以及剩余相互作用的依赖关系,因而对它们的具体形式没有提供多少信息。 本文采用谐振子波函数,假定核子间的剩余相互作用为修正的δ-相互作用,计算了1d_(3/2)—1d_(3/2)壳层原子核的基态结合能,取得了较满意的结果。     

δ相互作用和1P_(1/2)—1P_(1/2)原子核壳层结合能

本文采用δ相互作用作为剩余相互作用,利用北大核理论组〔2〕文所给结合能公式,计算了lP1/2-lP1/2原子核壳层的结合能,参数可调,径向波函数采用谐振子波函数,计算结果和〔2〕文中对Talmi等人的方法进行改进后计算的结果相比,和实验值符合的程度要好,为什么用δ相互作用作为剩余相互作用会得出好的结果,是值得进一步探讨的问题。     

1d_(5/2)—1d_(5/2)原子核壳层能谱的计算

<正> 引言原子核壳层模型提出以来,许多核理论学者做了大量的理论计算,从各种角度检验了这个模型,例如都是富有成效的。但其共同特点是绕过核力及自洽场(Self-Cousistent field)的困难,在微扰论的基础上用实验值作参数来表达原子核的结合能。虽然他们的工作得到了颇好的结果,但是对依赖于自洽场的径向波函数和核子剩余相互作用(residue interoction)没有提供多少信息。原子核内存在着一个好的自洽场,核子间的剩余相互作用是比较弱的,这是我们这     

自旋轨道耦合对形变核磁矩的改正

对于这样一类原子核——按照Nilsson能级图,它的最后奇核子处于一谐振子壳层中Q最大的能级上——用Nilsson波函数计算磁矩结果,毫无例外比Sehmidt值好得多,相当接近实验(表1)。我们讨论了由于自治场中存在有一项与速度有关的强自旋轨道耦合对磁矩的改正。计算结果表明,改正后的计算值和实验相当符合。对于大形变核_(11)Na~(23)及Mn~(55)计算结果亦有较好改进。(图1)。     

用Hammerling交换势计算碱金属原子高激发态能级

 考虑了碱金属原子高激发态价电子与原子实电子coulomb相互作用、交换相互作用以及极化相互作用(长程关联效应),计算了碱金属原子Li,Na,K高激发态(6≤N≤15,l≤2)波函数及能级.计算结果表明:交换势取为GKS势时,能级计算值比实验值偏低;取为hammerling势时,计算值与实验值符合很好.     

Kr~(33+)离子1s~2nl(2≤n≤9,l=2,3,4)Rydberg系列精细结构的理论计算

采用多组态相互作用方法,构造了高离化Kr~(33+)离子1s~2 nl(l=p,d,f)态的波函数,并利用构造好的波函数,计算了Rydberg系列激发态的精细结构劈裂.为了得到高精度的计算结果,考虑了高阶相对论效应和量子电动力学(QED)效应对精细结构劈裂的贡献,得到计算结果与已有的其他理论结果符合得很好.     

球型量子点电子填充性质的研究

利用基于高斯基函数的限制Hartree-Fock-KRoothaan（UHFR）方法，研究球型量子点的剩余量子填充效应，量子点的三给限制势采用了有限深势阱，我们主要考虑量子点内电子相互作用，对于试探波函数中高斯基函数，采用了简化计算的两参数法，在此球型量子点中，可以得到类原子的剩余电子填充的壳层结构。     

一类改进的多电子原子波函数

提出了多电子原子波函数中ns电子径向函数的一种构造方法,在此基础上利用变分法对氦原子1sns(n=2-5)组态、铍原子1s22sns(n=3-6)组态、碳原子1s22s22pns3P(n=3-6)态的非相对论能量进行了计算,并计算了其相对论修正值(包括质量修正、单体达尔文修正、双体达尔文修正、自旋-自旋接触相互作用修正、轨道-轨道相互作用修正),计算结果与实验值相当接近.     

胸腺嘧啶-巴比妥酸分子间相互作用的密度泛函理论研究

采用密度泛函理论(DFT)研究胸腺嘧啶-巴比妥酸(B)分子间相互作用,得到了15个稳定二聚体构型.在B3LYP/6-311G**水平上计算了各复合物的全电子波函数(WFN),利用AIM2000软件,通过电子密度拓扑分析法对各复合物进行了详细的拓扑性质分析,同时进行了相对能的计算.结果显示,分子间Y…H存在键鞍点,且电子密度和Laplacian量都落在氢键建议范围之内,由此证明这种弱相互作用主要由氢键贡献.     

变电子原子的抗磁性磁化率与康普顿线的形状

在本文中应用了葛林(Green),姆尔达(Mulder),莱维士(Lewis)及武尔(Woll)四人于最近建立的变分波函数来计算双电子原子的抗磁性磁化率、动量分布、及康普顿线的形状.计算结果比前人用简单变分波函数计算的结果都好,特别是对氦原子的抗磁性磁化率、计算的结果为-1.85×10~(-6),与实验值-1.88×10~(-6)很接近.     

齐分子噻吩乙炔的带电态研究

采用半经验Austin Model 1(AM1)方法,计算了齐分子噻吩乙炔带电态的几何结构性质,和中性态相比,由于一维电子-声子相互作用,带电态下其分子结构表现在C-C键长发生显著变化;不同的掺杂电荷方式和掺杂电荷的波函数是限制的波函数还是未限制的波函数,其分子结构的变化形式是不同的,相应地产生不同的元激发,即极化子或双极化子.     

四玻色子核E2跃迁几率的研究

作者曾经用相互作用玻色子模型中的玻色子有效相互作用研究核谱，本文用玻色子组态混合波函数计算三个四玻色子核的Ｅ２跃迁几率，由能量矩阵的对角化得出组成混合波函数，理论计算的结果和实验的符合程序是令人满意，表明这种模型是成功的。     

应用克兰克-尼克尔森法求解对称势阱中的BECs波函数

通过相互作用玻色子的二次量子化哈密顿量得出G-P方程,说明计算双阱中BECs波函数的重要性,最后应用克兰克-尼克尔森法数值计算得出任意一维对称双阱中左右阱的BECs的波函数.     

评二价铜离子的经验径向波函数

赵等提出了双η型的二价铜离子的经验径向波函数,相继有文、计算了C_u~( )的晶场谱等,后有文用于Fe~( ),而徐、赵文更进一步称为3d-径向波数,用以计算Cr~( )的晶场参量Dq 与红宝石的R_1线。我认为以上工作皆属不当,兹提出如下评论。一、对于单电子体系,因无电子之间的相互作用,即不用Racah 参量A、B、C 而仅用晶     

虚时演化-劈裂算符方法在谐振子中的应用研究

发展了一套以非微扰的方式求解含时薛定谔方程的理论方法(虚时演化-劈裂算符法),该方法分别选用动量表象和坐标表象作为含时波函数演化的两个表象.在坐标表象下波函数的坐标部分使用库仑函数离散变量来离散,动量表象下时间波函数展开在对应的格点上.以谐振子为例,进行了数值计算,发现在谐振势中放置两个电子,它们之间存在库仑相互作用.通过改变谐振势的强度,可以探索双电子基态波函数的定性变化.当谐振势较弱的时候,两个电子的波函数没有交叠,可作为Wigner晶格出现的证据.随着谐振势的增强,电子波函数开始发生重叠,类似于分子形成过程.     

4d波函数塌缩对类Kr离子4p6→4p6nd辐射跃迁性质影响研究

利用考虑了电子关联效应和组态相互作用的Relativistic HartreeFork(HFR)和LSdependent(LSD)的HFR自洽场方法,系统计算了Kr原子等电子系列离子的4d电子径向波函数、轨道半径、4p6→4p6nd(4≤n≤8)辐射跃迁能和跃迁振子强度.结果显示,Kr原子的等电子系列离子4d波函数塌缩从Rb＋开始,Rb＋、Sr2＋、Y3＋离子的4d波函数塌缩是部分塌缩;对于4d波函数塌缩的离子,4p6→4p64d辐射跃迁振子     

介子结构波函数的时空对称性质

在[4]中我们给出了按照结构模型的观点计算基本粒子相互作用矩阵元的方法。为了利用这一方法进行计算,首先必须对介子和重子的结构波函数有所了解。 原则上结构波函数应该从‘基础粒子’之间相互作用的基本运动方程解出来,但是我们现在还不知道这一运动方程。在此情况下,可以从两方面入手。一方面可以利用原有     

重子五夸克态波函数及能谱的研究

基于手征SU(3)夸克模型,研究了一类包含1个反夸克的五夸克系统(q4-q).采用Jacobi坐标,利用五体理论方法,推导建立了四夸克子系统的波函数,并和反夸克耦合后得到了五夸克系统波函数,在雅可比坐标系下分别计算了夸克-夸克及夸克-反夸克的各个相互作用势.通过T-M变换得到同一Jacobi坐标下五夸克态系统Diamond结构(q4-q)20个态的能量.     

应用微扰论计算同核双原子分子非谐振子振转相互作？…

运用微扰理论计算在小振幅振动情况下,非谐了振转相互作用的一级、二级近似能量及一级近似波函数。     

混合组态壳模型计算氧同位素能谱

本文用新修正表面δ力(NMSDI)作为有效相互作用,在1d5/2-1d3/2空间计算了A=17-22的氧同位素的能级。为了进行比较还用了修正表面δ力作为有效相互作用(MSDI)进行了计算。计算的能量矩阵元都是五个可调参数,与实验比较:(NMSDI)的结果比较好;核表面附近的核子间的剩余相互作用确是主要的,核内核子间的剩余相互作用力也是存在的,它作为表面相剩余互作用的一项修正更有意义。本工作还与其他作者的工作进行了比较,无论在能级次序上,还是在和实验能级符合数目上都得到比较好的结果。本工作用的参数少,而符合的能级数多。