原子朗德g因数为负的条件及矢量模型

本证明了在L－S耦合下原子的朗德g因数为负值的必要条件为：L＞S L＞2S－1 J＝L－S并由此给出朗德g因数为负值状态下原子的角动量和磁矩的相对取向说明总轨道角动量指向决定原子角动量取向，而总自旋磁矩指向决定原子总有效磁矩取向。进而给出原子总体的矢量模型。     

波函数的单值性和Pauli判据

本文着重研究了在矢势Ａ－Ｂ效应中波函数的单值性条件和Ｐａｕｌｉ判据的关系问题．在讨论了三维Ａ－Ｂ矢势场中的机械角动量特征值问题、分析了机械角动量的代数关系在Ｚ轴上的奇异性之后，证明了波函数的单值性条件和Ｐａｕｌｉ判据是相容的．     

离轴高斯涡旋光束的轨道角动量研究

由近轴光束理论,推导了离轴高斯涡旋光束在质心坐标中轨道角动量的解析表达式,在此基础上对离轴涡旋光束轨道角动量的分布及其传输进行了研究,数值研究表明,观测平面上离轴涡旋光束的轨道角动量的分布不再具备圆对称的特点,轨道角动量为0的等高线为封闭曲线,其内部区域轨道角动量数值为负,外部为正.随着传输距离的增加,远场区观测平面上轨道角动量的分布逐渐演变为近似左右对称的情形,拓扑荷数越大,演变的速度越快.另一方面,离轴距离也会影响到轨道角动量的分布,在确定的观测平面上,离轴距离越大,观测平面上轨道角动量极小值(负区域)的模值会越接近轨道角动量的极大值(正区域).该结论在研究离轴涡旋光束与微粒作用时能提供指导意见.     

论角动量的质心轴定理

导出了绕质心轴转动刚体对轴上任一点的角动量都相等的规律，即角动量的质心轴定理，给求解有关力学问题带来了方便．     

阵列涡旋光束的轨道角动量特性

从近轴条件下光束轨道角动量理论出发,分析光束的轨道角动量,计算矩形对称的严格周期性阵列光学涡旋的轨道角动量,得每单元格的轨道角动量是确定的,并不与测量轴有关;但是单元格的轨道角动量取决于单元格的选择.分析由三束平面波干涉而得的涡旋阵列光子的轨道角动量,并验证了结论.     

中心力场中的电子涡旋

电子涡旋波最早是在轨道角动量守恒的系统中被发现.对于轨道角动量不守恒的系统,涡旋波的存在与否尚不清楚.以相对论情况下的中心力场中的电子为例,构建了在轨道角动量不守恒但总角动量守恒的情况下,当携带固定总角动量的电子沿z轴传播时,对此时系统所对应的电子涡旋波进行微扰求解;并结合Foldy-Wouthuysen(F-W)变换,说明了在相对论情况下,中心力场下携带轨道角动量的电子沿z轴传播时确实存在涡旋解,同时展示了相对应的涡旋波解和螺旋等相位面.     

物理学中的角动量研究

对物理学中的角动量问题进行了讨论,角动量是物理学中的一个重要概念,同时也是一个容易让人产生模糊的物理概念。对刚体转动问题中的定轴运动角动量方向问题进行了分析,指出了在一般情况下角动量方向与定轴方向是不同的;对原子运动中的角动量进行了探讨,指出了原子轨道角动量算符不是力学量本征值和本征矢量的完全集,轨道角动量算符是不可观测的;对光子的角动量进行了研究,指出了光子自旋角动量的量子物理本性,不能将其与经典物理的自旋角动量相对应。     

对于角动量量子化条件的教学研究

利用对应原理对原子物理学中的角动量量子化条件L=nh进行了讨论,指出角动量量子化条件L=nh是对应原理的必然结果。     

原子光谱项及其推求

在多电子原子中,电子之间存在着静电。轨道、自族间等多种相互作用,因此,原子的整体状态并不是各个单电子状态的简单加和,可以看作是由角动量的耦合作用所决定的。原子光谱项就是讨论原子光谱反映出来的原子状态问题。IL—S铝合［‘］将各电子的轨道角动量和自旋角动量先分别耦合成一个总轨道角动量L和一个总自旋角动量S,然后L与S再耦合成原子的』总角动量J,这种耦合方式称为L——S耦合。实际证明,这种耦合方式适用于原子序数Z＜40的原子。1．1总轨道角动量LL一总轨道角动量量子数,对于两电子原子,L的取值满足下列规则：L：1…     

角动量方法与参照系和矩心的选择

本文从质点组角动量定理的基本表述形式出发,推导了在实际中常用的一些相对于质心(或质心轴)的角动量方程的表示式。通过关于参照系和矩心的选择与角动量方法密切相关的论述,结合一个例题的解法,讨论了关于角动量方法如何正确应用的问题     

关于平行轴定理的应用问题

分析了一种对平行轴定理的不正确认识，讨论了质点组对质点的角动量定理的应用形式     

作为轴上各点共性的对轴的角动量定理

角动量、力矩等用矢量表示的物理量是对指定的某个参考点定义的。而它们在某一轴上的投影所表示的物理量却属于轴上各点的共同性质。用这样的观点，重新推导和认识了绕定轴转动的刚体的角动量定理。     

原子结构的量子理论与量子力学间似是而非的矛盾及其解释

旧量子论与量子力学在解释原子结构时存在着某些不同的结论.诸如:角动量本征值的区别:角动量与空间某一特定方向(z轴)间的夹角可否为零:角动量的极小值可否为零以及旧量子论中角动量为零相当于直线周期运动,而量子力学中角动量为零则相当于几率的球对称分布等.本文从波粒二象性出发,解释了存在不同结论的原因,从而阐明了两者的联系与区别.     

具有非整数量子数的慧厄米轨道角动量算符L

作者引入非厄米自旋角动量算符T,Cohortspin,进而结构出非厄米轨道角动量算符L.它的第三分量L3具有内禀固有轨道角动量2m0h.量子参数2m0可以选取为非整数数值,这是个令人感到惊异而困惑的结果,因为正统的量子力学告诉我们:量子粒子轨道角动量的量子数必须是整数数值.     

高速运动质点的4-角动量

高速运动质点的4-角动量表示成张量Jμυ的形式,通过对Jμυ进行洛伦兹变换可以得到3维角动量L的变换关系以及辅助量G的变换关系,在经典过渡下,前者与角动量的伽利略变换相符合,后者恰好反映加速度a是伽利略变换的不变量.     

γ－软性核谱的角动量投影研究

研究了用角动量投影形变哈特里－福克（ＰＤＨＦ）方法描述γ－不稳定性或γ－软性核谱的可能性，发现在一定条件下投影能谱具有γ－软性核谱的特征，同时讨论了与Ｋ＝２形变ＨＦ态的近似角动量投影相关的几个问题，并对￣４６Ｔｉ和￣４８Ｔｉ核的能谱作了实际计算，取得了满意的结果．     

利用PDHF方法对gds壳层核的能谱研究

我们在文［１］的基础上，利用角动量投影形变哈特里－福克（ＰＤＨＦ）方法，研究了中等质量核１１０Ｒｕ和１１０Ｐｄ的γ－不稳性或γ－软性核谱，取得了比较满意的结果，进一步证明了Ｋ＝２的ＰＤＨＦ能谱的确具有γ－软性核谱的特征．文［１］报道了在３ｓ１／２，２...     

γ—软性核谱的角动量投影研究

研究了用角动量投影形变哈特里－福克（ＰＤＨＦ）方法描述γ－不稳定性或γ－软性核谱的可能性。发现在一定条件下投影能谱具有γ－软性核谱的特征。同时讨论了与Ｋ＝２形变ＨＦ态的近似角动量投影相关的几个问题，并对＾４６Ｔｉ和＾４９Ｔｉ核的能谱作了实际计算，取得了满意的结果。     

几种药物对波部东风螺早期发育的影响

检验了几种药物对东风螺早期发育阶段的影响,测定了东风螺胚胎和幼体对福尔马林、KMnO4及孔雀石绿的安全浓度及不同浓度作用下东风螺受精卵的孵化率,试验结果表明,在育苗过程中,用2－5μL／L的福尔马林、0．2－0．9 mg/L的KMnO4和100－200万单位／m^3的制霉素等药物处理受精卵,可提高受精卵的孵化率或提高孵化速度,并可减少育水池中的有害微小生物,在面盘幼虫培育过程中,低于1．233μL／L的福尔马林或低于0．138mg／L斩KMnO4起到控制水体环境的良好效果,波部东风螺幼体对福尔马林的安全浓度为1．233μL／L,对KMnO4的安全浓度为138mg／L。     

平车前愈伤组织的诱导和继代培养

平车前受精胚珠、叶及根分别接种于MS＋2．4—D2mg／L＋ZT0．1mg／L、MS＋2．4－D1mg／L＋ZT0．1mg／L及MS＋2．4－D1mg／L＋NAAmg／L＋ZT0．1mg／L培养基上，均能脱分化产生愈伤组织，继代培养获大量愈伤组织．