高能碰撞中喷注的结构及其产生标度

用蒙特卡洛模拟产生器Jetset 7.4和Herwig 5.9产生数据, 研究了高能碰撞中产生喷注的标度及喷注的内部结构. 得到了两个标度, 一个是喷注的演化标度, 它决定了由母部分子演化形成的喷注的大小; 另一个是喷注的产生标度, 按这一标度产生的喷注和QCD产生喷注的动力学最为一致, 并能提供关于产生喷注的母部分子的最可靠的动力学信息.     

一种喷注模型

有关喷注现象,已有许多作者进行了讨论。本文中,我们把喷注看作如下的强子化过程:(硬散射后的)裸夸克,由于Q、C、D的作用,在其周围衍生出许多夸克-反夸克对,形成一个夸克集团。然后,其中的夸克或反夸克再重新组合成强子。上述第一个过程取决于Q、C、D的红外结构。在目前,要对此进行深入的研究有很大的困难。考虑到实验上已显示出喷注的     

气体分子运动论边值问题中的一新数学函数

文献[1]将气体分子双峰二向流弛豫分布应用于玻耳兹曼方程边值问题时得到了表征气体分子在邻近固体壁面处的动力运动的新的特殊函数,其定义为     

超越函数Det(a_(ij)+b_(ij)e~(-λτ)—δ_(ij)λ)_(n×n)的零点全分布在复平面左半部的代数判定

在时滞动力系统的运动稳定性研究中,超越函数起着重要作用。虽然在文献[2]中已给出了关于λ和e~λ的多项式H(λ,e~λ)零点分布的超越判定准则,但是,理论的解决与实际的计算还有很大距离。因此,秦元勋教授在文献[3]中给出了函数f_n(λ,τ)对一切τ≥0其零点全部分布在复平面左半部的充要条件。最近,文献[4]也给出了一组较易验证的充分条件。     

IgM与多价抗原结合模型之改进

我们曾提出过IgM与多价抗原结合模型(科学通报,1978,11:692),在求算空间分布函数S_2时,我们把结合部位的空间分布看成是均一的。如果考虑到亚基枢纽区的灵活性以及整个IgM分子的可塑程     

Ar-N2分子振转光谱和势能函数的理论研究

Ar-N_2体系的研究对大气化学有重要意义.近年来,通过分子束散射实验、相互作用维里系数与温度的关系、气体的输运性质、场致效应和弛豫现象等的计算值与观测值的比较确定了该体系的势能函数 CPV,BTT,M3SV.MMSV和MMSV’.这些势能函数通常由Morse函数,3次样条函数和 van der Waals函数组成的分段函数来表达,它们分别具有不同的势能参数值.最近,Jager和Gerry在分子束装置中利用微波 Fourier变换光谱技术观测到了Ar-N_2,Ar-~(14)N~(15)N和Ar-~(15)N_2微波谱,得到了这些体系的振转跃迁频率.这些观测数据为研究势能面的径向关系提供了直接的依据.由于Ar-N_2分子的van der Waals键的离解能较低(77.96.cm~(-1)),其振动态在基频即出现大振幅振动,相应的波函数分布在势能面上很宽的区域内,使得传统的分子光谱分析方法失效,也使得求解 van der Waals分子的核运动Schr(?)dinger方程比稳定分子更加困难.本文应用离散变量表示方法 DVR分别对这5个势能函数计算出Ar-N_2体系的振转能级和波函数,通过振转激发态的跃迁频率的计算值与观测值的比较考察这5个势能函数的质量,从中选出最优的势能函数,并预测了一些目前尚未观测到的谱带频率,振转跃迁的谱线强度和同位素位移效应.     

用母函数法推导接枝聚合物的分子参数

本文用母函数法推导了偶联接枝共聚物的分子量分布,平均分子量、支化度分布、平均支化度和支化点间链段平均分子量等分子参数表示式。一、二元接枝设骨架预聚物(由结构单元A组成)和活性预聚物(由结构单元B组成)中j聚物的数量分数分别为x_j和y_j,每个A包含一个可与活性聚合物反应的偶联基团(如聚对卤代甲基苯乙烯     

一个计算力常数的半经验公式

伸缩力常数是了解化学键强度和分子红外光谱基频大小的物理量,严格的量子化学计算,工作量很大,且能得准确值的很少.有些纯经验式虽较准确,但缺少明确的物理基础. 与键能可表示为共价与离子两部分之和相类似,我们认为A-B分子间势能函数也可写作如下形式:     

价子的结构函数和强子电磁形状因子

按文献[1],价子定义为具有价夸克量子数的部分子集团,存在一个尺度μ~2(μ~2=0.64(GeV/c)~2),Q~2≤μ~2的探针无法分辨价子的结构,而Q~2>μ~2时,价子表现为价夸克、海夸克和胶子组成的集团。由定义,可得     

结构I型氙水合物的分子动力学研究

采用分子动力学模拟研究了包含368个水分子内部有22个氙气分子的晶胞构成的氙水合物系统. 模拟中水分子和水分子之间采用TIP4P势, 氙-氙分子之间及水-氙分子之间采用Lennard-Jones势. 得到在势能曲线上75.0~100 K的范围内有一个平台和局部极小的特征. 通过分析异常热容、声子态密度和径向分布函数, 预测在该温度范围内存在一个二阶玻璃化相变.     

2DMD应用于微通道内气体流动研究

为了将2DMD(二维分子动力学)方法应用于微通道内气体流动的研究, 以平衡状态气体分子速度的分布函数为基础, 得到了分子平均速率、平均碰撞频率、平均自由程和动力黏度的理论形式, 以及二维体系气体流动的滑移边界条件. 在此基础上, 应用2DMD方法模拟了气体在亚微米通道内的滑移流动, 并与3D模拟的计算结果和计算量进行了对比分析.     

光滑经验分布函数的下极限重对数律

设X_1,…,X_n是一列独立同分布的随机变量,其分布函数F具有密度函数f.当F是连续或绝对连续时,对于F的估计,有理由考虑光滑估计F_n而不是传统的经验分布函数估计.F_n.对于f,Rosenblatt提出了一类核型估计:     

氢分子的基态能量

一、引言我们知道,一般求基态氢分子的能量的方法是变分法,参数过多时,计算均很繁。本文提出了一个三参数的变分函数,计算了氢分子的基态能量为-31.59 eV,离解能为     

大van der Waals体系的一种优化方法

以苯环平行堆积二聚体为例,详细讨论了所提出的一种优化大van der Waals体系几何构型的方法。这种方法的关键在于将适量的基函数引入van der Waals体系的相互作用区域之中。因为这种方法能够极大地减小基函数的总数目,从而使得优化较大的超分子体系成为可能。利用这种方法优化了芘分子平行二聚体构型,结果是令满意的。     

结构Ⅰ型氙水合物的分子动力学研究

采用分子动力学模拟研究了包含368个水分子内部有22个氙气分子的晶胞构成的氙水合物系统．模拟中水分子和水分子之间采用TIP4P势，氙-氙分子之间及水-氙分子之间采用Lennard—Jones势．得到在势能曲线上75．0-100K的范围内有一个平台和局部极小的特征．通过分析异常热容、声子态密度和径向分布函数，预测在该温度范围内存在一个二阶玻璃化相变．     

单分子体系发射光子统计

基于最近发展的单分子体系光子发射产生函数(generating function)方法, 具体讨论了单分子体系发射光子统计的有关问题. 从统计的意义上讲, 所引进的产生函数可以认为是单分子体系发射光子系综的广义配分函数, 并对相关问题作了简要的讨论.     

关于亚纯函数的幅角分布

根据经典的Weierstrass和Hadamard定理,一个整函数f(z)可以由它的零点的典型乘积确定到相差一个指数因子e~(h(z)),这里h(z)为另一整函数。利用Nevanlinna理论,一个亚纯函数f(z)的零点和极点的分布对f(z)也有一定的确定性。亚纯函数的很多值分布性质很大程度上可以由它的零点和极点的分布状态来确定。如果给予零点和极点的分布一     

对QCD理论的一个挑战

早在1969年,物理学家用电子去轰击核子,作深度非弹性散射实验时,就发现这时的核子可以看作是由一些点状的,很自由的小颗粒——部分子(Parton)组成的。一般认为,这些部分子就是夸克。核子这个特点反映在实验上是:描写核子的结构函数仅仅是一个无量纲变量的函数,而不是以往认为的那样,是两个变量的函数,物理学家把这个性质叫做标度性(Scaling)。     

实值、广义、沃尔什函数与哈尔函数

本文指出,复值Chrestenson函数系的实部与虚部之和以及复值广义Haar函数系的实部与虚部之和分别构成两个实平方可积函数空间L~2[0,1)上的完备正交函数系,这两个实值函数系可在多值逻辑谱技术以及多进制数字信号处理中得到应用。 定义1 [0,1)区间上的实值、广义沃尔什函数系WR_w~p(t)为     

势诱导原子多极矩分布

一、分子间相互作用和原子多极矩分布分子中的电荷分布可以用分子多极矩表示出来,也可以用另一种方式来表示,即以分如分子偶极矩就足以描述静电作用,但两分子比较接近时,即使将分子的较高极矩考虑进去,子中的各原子为中心,用原子多极矩来表示原子周围的电荷分布,如此在分子中形成一原子多极矩的分布,静电作用可以被看作是两分子的原子多极矩的相互作用。这样做的优点是,原子多极矩的低级项的分布可以代表分子多极矩的高级项,从而大大提高多极展开的效率。