电位移矢量■仅与自由电荷有关的条件

从电位移矢量D-■的定义式可知,一般来说D-■不仅与自由电荷的分布有关,而且还与束缚电荷的分布有关。但在一定的条件下,D-■仅与自由电荷有关,与束缚电荷无关。本文从理论上导出D-■仅与自由电荷有关的条件。     

浅谈电位移矢量与自由电荷束缚电荷的关系

通过几个实例,讨论了电位移矢量与激发电场的自由电荷、束缚电荷间的关系。     

用电极化矢量表示的极化电荷和电势

本文从经典的分子模型出发使用简明的数学运算证明:用电极化强度矢量表示的极化电荷的电势(?).虽然(仅仅)形式上与自由电荷的电势表示式相同,但它不是极化电介质分子中全部束缚电荷激化电势的真实描述,而是对应于将极化分子的带电系统简化为电荷“重心”偶极子模型后的宏观电势表示式.     

电位移矢量■与电荷分布的关系

本文从矢量场■的散度,旋度相联系的矢量恒等式导出电位移矢量■不仅与激发电场强度■的自由电荷分布有关,而且与束缚电荷的分布有关。并得出电位移矢量■=ε■的适用范围。     

500kV标准电容器电场优化研究

为了优化高压标准电容器的电场分布,利用面电荷密度计算包含导体和电介质材料的无限大空间电场。假设电极上的自由电荷连续分布,两种介质分界面上存在着连续分布的束缚电荷,以节点的面电荷密度为变量,利用线性插值来表示这些连续分布的电荷,根据边界条件和分界面条件建立联立线性方程组。计算结果表明,通过改变均压环的高度,可以优化电容器外部的电场,使最大场强降低到临界值。     

通过拉普拉斯方程求解有特殊电荷分布的空间电势

探讨的是空间有自由电荷分布时通过拉普拉斯方程求解空间电势分布的问题。当空间有自由电荷分布且电荷分布有一定特殊性时（球对称）,可以将空间各点的电势看作是自由电荷在空间产生的电势与介质上的极化电荷在空间产生的电势相叠加。自由电荷在空间产生的电势可以用高斯（M．E．Gauss）定理进行求解,介质上的极化电荷在空间产生的电势分布满足拉普拉斯方程,可以用分离变量法求解。这样就把空间中有自由电荷分布时需求解的泊松方程的问题转化为拉氏方程进行求解,使问题得到简化。     

电场场量在真空和介质中表述的转化

处于静电场中的介质要被极化,极化产生的束缚电荷要产生束缚电场,该电场叠加到原来的电场中,构成静电平衡时的总电场.本文讨论了电场场量在真空中和在介质中表述的转化,说明当把场量中的介电常数0ε从换为ε时,其中已考虑了束缚电荷对场量的贡献,对场量无需作进一步处理即得到介质中场量的表述.     

束缚电荷密度的一种简单推导方法

本文由电介质极化模型得出极化的电介质与大量的电偶极子的集合等价的结论,并由此十分简单地导出体束缚电荷密度ρ′和面束缚电荷密度σ′的表达式。     

现代分离科学理论框架的研究

分离科学是研究物质在分子水平上的空间分布和移动规律的一门科学。如果这一看法是正确的话,那么,分离科学理论就应该有一个能将各种分离技术原理及支持这些原理的共同理论,即分离科学理论框架。既然分离科学是从分子在空间迁移和分布规律的全过程来设计的,该理论必然要涉及到溶质分子在流体中的空间迁移和分布,就必须了解在体系中组分的宏观性质。即1分离过程中的热力学;2溶质的迁移和扩散,因为目前绝大多数组分的分离是在界面(特别是液-固界面)上完成的,这就是3分离过程中发生在界面上的计量置换。然而要从微观上深入了解物质能够被分离的实质便是4平衡分离的分子学基础及5疏水效应。在了解了物质的微观、宏观性质及迁移规律后,如何才能使分离进行得更好,这便是6分离过程中的最优化和选择分离方法时必须对各种分离方法的特点有所了解的,7分离方法的简介和比较。上述七部分内容应当成为现代分离科学的理论骨架。     

识雷防雷击

雷电是自然界的大气放电现象。这是大气中存在着大量的自由电荷,空气中含有水汽,自由电荷被水汽吸收。当气候变化时,空气发生强烈的对流,水滴被分裂成带正、负电荷的小水滴,渐渐在大气中形成分别带有正电和负电的雷电层。随着电荷的积聚,电压逐渐升高。当两块带不同电荷的云层互相靠近,正、负电荷积累到一定程度时,就会产生放电现象,出现耀眼的闪光。因放电温度高达摄氏2万度,引起空气受热急剧膨胀发生巨烈的轰鸣,形成雷电,俗     

导电媒质中的自由电荷分布研究

给出了导电媒质中的自由电荷分布,论述了在静止导电媒质内初始自由电荷是由传导电流传输到导电媒质界面的,不存在电荷"超光速"运行的问题.讨论了导电媒质中自由电荷的分布和负离子发生的离子浓度分布,对正确使用负氧离子发生器是有益的.     

电场中的D和磁场中的H

在特殊情况下，电位移矢量 D仅与自由电荷分布有关； H仅与传导电流有关。本文指出在一般情况， D与极化电荷也有关； H与磁化电流也有关。并讨论了 D仅与自由电荷有关， H仅与传导电流有关的条件。     

应用边界条件解决普通物理中的静电场问题

用边界条件解决静电场中高斯电场中高斯定理应用，分析电介质的束缚电荷分布所遇到的一些问题。     

电位移矢量■在什么情况下仅与自由电荷有关

本文在(-)中从静电场场方程组出发,导出了■在均匀介质中只与自由电荷订关;在非均匀介质中,只有当电荷及周围介质匹配得使■具有某种明显的对称性的情况下,■才仅与自由电荷有关。在(二)中分析了《大学物理》1984年第11期33页上文章中的问题,提出了个人的看法。     

非极性介质的冷冻介电谱

基于热平衡态的冷冻介电谱可提供慢极化响应过程的能谱信息，用此方法研究了苯和石 慢极化响应过程，发现在接近各处在的高温极化温度前谱线均发生分裂，研究石蜡的两个冷冻放电过程中束缚电荷引起的活化能与温度的关系，发现温度增加，石蜡的束缚电荷能级势垒降低，极化成份增加，量增大，慢极化电荷对两种冷冻方法表现出没的温度关系。     

关于一道静电学题目解法的讨论

通过对一道经典的静电学题目的解法的讨论,分析了介质中自由电荷与极化电荷的区别,以及自由电荷与像电荷的区别.论证了一定电荷分布(包括极化电荷)所产生的场在真空与介质中具有完全相同的形式,与场点有无介质无直接关系,并给出了该静电题目的物理图像明晰的求解.     

压电体扭转效应研究

初步探讨了压电体的扭转效应。应用弹性理论、压电理论分析了压电体内的扭转应力及由其所导致的非线性极化状态。由电动力学理论得知,极化将会在空间产生电场。根据电场的等效原理,极化梯度的存在,不仅在压电体表面上产生等效面缚电荷,在压电体内部同时也会有等效体束缚电荷聚集。从麦克斯韦方程级及矢量分析出发,推导得到了束缚电荷激发的电场所满足的偏微分方程。通过引入静电场的标量位函数,将电场强度的矢量泊松方转化为位势的椭圆型偏微分方程的诺依曼边值问题。采用有限元法求解得到了束缚电荷产生的电场强度在压电体内及边界上的分布,得到了迥异于线性极化的结果。根据导体在电场中的边界条件分析,有效地在压电体表面布置了检测电极。理论分析结论得到了实验结果的有力支持,并将为单压电体扭矩测量技术奠定基础。     

电位移矢量只与自由电荷有关的情况讨论

本文通过对电位移矢量Ｄ的讨论，证明电位移矢量Ｄ只与自由电荷有关。     

电位移矢量D^→只与自由电荷有关的情况讨论

本文通过电位移矢量D^→的讨论，证明电位移矢量D^→只与自由电荷有关。     

聚丙烯的准静态热刺激电流与降温极化效应

用阶跃升温热刺激电流（ＴＳＣ）、束缚电荷和剩余电荷等一系列准静态的方法分析了聚丙烯的电荷储存与释放的温度关系，提出了降温极化和循环变温极化的ＴＳＣ方法以研究冷冻过程中极化电荷的变化，三种准静态的ＴＳＣ谱与２℃／ｍｉｎ升温的ＴＳＣ谱相比有－１５℃的温度移动，急速降浊经的电流显示出一个充电峰，其原因是聚合物在低温时保持了高温态的结构，引起了介电常数的突变，导致了聚合物存储较多的束缚电荷，循环变温极化的ＴＳＣ方法证实了在降温极化过程中束缚电荷进入了较的能级，上述循环变温极化的方法有利于制备聚合物驻极体，而急速降温不利于高直流电场或辐射条件下使用的聚合物。