电子冲击下类氢离子ls→np激发散射的微分截面

用已导出的电子与高离化态类氢离子ls→ns、np跃迁振幅在Coulomb-Born近似下的非分波公式,计算了电子冲击能量分别为1.1、2和5倍阈能,核电荷Z分别为2、6和50的类氢离子1s→2p、3p激发微分截面,详细地研究了强库仑场下各能区截面的角分布特征。     

电子冲击下类氢离子ls→ns激发散射的微分截面

本文用已导出的电子与高离化态类氢离子ls→ns、np跃迁振幅在Coulomb—Born近似下的非分波公式.计算了电子冲击能量分别为1.1、2和5倍阀值.核电荷Z分别为2、6和50的类氢离子1s→2s、3s激发微分截面.详细地研究了强库仑场下各能区截面的角分布特征。     

类氢离子基态,激发态的电子碰撞电离截面及系统学规律研究

利用扭典波玻恩交换（ＤＷＢＥ）近似方法对类氢离子Ｈｅ＾＋，Ｃ＾５＋，Ｏ＾７＋。Ｎａ＾１０＋，Ａｌ＾１２＋，Ｃｌ＾１６＋，Ｆｅ＾２５＋，Ｃｕ２８＋等离子的基态及激发态的电子碰撞电离截面进行了计算。在此基础上研究了电离截面随入射电子能量和靶电荷变化的系统学规律，首次对类氢等电子系离子给出了精度较高的电离截面拟合公式和相应的拟合参数，对于快速获得大量电离截面以满足一些高技术项目的需要有重要的实用意义。     

He-HCl碰撞体系中微分截面和分波截面的理论计算

笔者采用统一的拟合的MS势计算了在E=40~80meV下He-HCl体系的总微分截面和弹性微皮截面、总分波截面和弹性分波截面。研究结果表明:在低能碰撞过程中,不管是微分散射截面还是分波散射截面,弹性散射的几率大,对总的散射截面贡献最大。入射能量一定时,微分散射截面的小角散射几率大于大角散射几率;入射的能量越高,量子效应就越不显著,尾部效应也越不显著。     

He-HCI碰撞体系中微分截面和分波截面的理论计算

笔者采用统一的拟合的MS势计算了在E=40-80meV下He-HCI体系的总微分截面和弹性微皮截面、总分波截面和弹性分波截面。研究结果表明：在低能碰撞过程中,不管是微分散射截面还是分波散射截面,弹性散射的几率大,对总的散射截面贡献最大。入射能量一定时,微分散射截面的小角散射几率大于大角散射几率;入射的能量越高,量子效应就越不显著,尾部效应也越不显著。     

1—50eV电子—N2散射总截面的绝对测量

报道了利用飞行时间谱仪对电子－Ｎ２谱射总截面进行绝对测量的结果及其误差，与其它实验数据比较的结果表明，在实验范围内符合较好。     

氦原子与氮分子体系转动激发截面的理论计算

利用密耦近似方法对He－N2碰撞体系的微分截面、分波截面进行了量子力学计算，研究表明：低能散射时，He－N2碰撞的弹性散射主要在小角部分，而非弹性转动激发主要发生在大角部分，并通过系统的研究和计算，发现了分波散射截面不同的能量下的变化规律。     

电子碰撞电离氦原子的三重微分截面

在一级玻恩近似理论框架下,用分波法计算入射电子能量分别为634.59、604.59、400、250、150 eV的氦原子(e,2e)反应的三重微分截面(TDCS),并与实验结果进行比较.在入射电子能量为604.59、400、250 eV情况下,全扭曲波玻恩近似与实验较为符合;在入射电子能量为634.59 eV情况,其敲出电子能量40 eV条件下,考虑敲出电子库仑势的计算结果好于考虑敲出电子扭曲势的计算结果.在固定散射角情况下,Recoil峰的相对强度和Binary峰值位置随敲出电子能量变化的趋势,与文献(Ehrhatdt H,Hesselbacher K H,Jung K,et al.Collisional ionization of helium by 250 eV electrons:experiments with completely determined kinetics[J].J Phys B:At Opt Mol Phys,1972,5:2107-2116)中提到的变化趋势一致.     

氦原子(e,2e)电离激发反应的三重微分截面

考虑初态He原子电子间的关联效应和末态出射电子与剩余束缚电子间的关联效应,计算和分析了在共面不对称几何条件下,能量为5500 eV的入射电子碰撞He原子电离激发的三重微分截面(TDCS),并将计算结果与Dupre等人的实验数据及其它理论计算结果进行了比较.结果表明:该理论模型能够定性地描述反应的过程,且初态He原子电子间的关联对TDCS的影响较弱,而末态出射电子与剩余束缚电子间的关联对TDCS的影响较强.     

HCl-He相互作用势及碰撞截面的理论计算

利用三种势采用密耦合方法计算了ＨＣｌＨｅ碰撞体系的散射截面,比较了不同势模型下截面的异同,讨论了势函数的变化对散射截面的影响,并指出了这种影响的规律性     

700—2000eV电子对氧分子的散射全截面绝对测量

介绍中能电子与氧分子的散射全截面测量，给出７００—２０００ｅＶ电子对氧分子的绝对散射全截面，高于１６００ｅＶ能区没有同类数据的文献报道．实验结果的系统误差和统计误差各为３％．对结果与已有的实验和理论结果作了比较．     

类氢离子中电子瞬时动能与势能关系的讨论

本文讨论了类氢离子在远近核点瞬时动能和瞬时势能的比值,对于非相对论情况,得到了解析表达式;对于相对论情况,得到了近似结果。     

电子被CO分子散射总截面的分析

本文根据Ｂｏｒｎ近似提出了一种电子被双原子分子散射总截面的拟合公式，并对ＣＯ分子进行了拟合，分析了其中参数的规律，并阐明了其物理含义，进而给出了直接近似计算散射截面的方法．计算结果与实验和理论结果符合得很好，结果表明Ｃ和Ｏ原子的核间距在ｅＣＯ散射过程中起着关键性的作用     

电子波CO分子散射总截面的分析

本根据Ｂｏｒｎ近似提出了一种电子被双原子分子射总截面的拟合公式，并对ＣＯ分子进行了拟合，分析了其中参数的规律，并阐明了其物理含义，进而给出了直接近似计算散射截面的方法，计算结果与实验和理论结果符合得很好，结果表明Ｃ和Ｏ原子的核间距在ｅ－－ＣＯ散射过程中起着关键性的作用。     

H^＋—H碰撞激发截面的计算

离子-原子碰撞在天体物理、大气物理和热核聚变等离子体的研究中都有着重要的意义。近年来,用碰撞参量法(Impact Parameter Methods)研究离子-原子碰撞引起了研究者广泛的兴趣,在此基础上发展起来的分子轨道展开、原子轨道展开都取得了显著的进展,得到了与实验相一致的结果。轨道展开法存在的主要缺点是,当展开的基函数数目很多时(有时达到20多项),求解耦合方程的工作量很大。鉴于此原因,本文采用了一些简化的方法来求耦合方程,并以H~++H(1s)→H~++H(2s)碰撞过程为例,进行了计算,以检验所用方法的合理性。     

氢的非对称同位素替代分子与不同能量氦原子碰撞微分截面的理论计算

作者用密耦方程(close coupling equation)研究和计算了氦与氢的非对称同位素替代分子HD碰撞．当入射氦原子能量分别为0．05eV，0．15eV和0．25eV时，考虑到非对称同位素替代时质心偏移量对势能函数的影响，计算了00-00弹性碰撞和00-01，00-02非弹性碰撞的微分截面．