qs变形非简谐振子奇偶广义相干态及其量子统计特性

利用变换算符导出了qs变形的非简谐振子代数，得到了qs变形非简谐振子光场的广义相干态，研究了qs变形非简谐振子奇偶广义相干态的高阶压缩效应和反聚束效应，并用数值计算方法讨论了变形参数q和s对这些量子统计特性的影响。结果表明，qs变形非简谐振子奇偶广义相干态均可呈现奇次方阶压缩效应和反聚束效应，当q和s取一定值时，在qs变形非简谐振子光场强度取值的一定范围内，呈现这些非经典特性的范围随着q偏离1越大和s取值越小而变大。     

激发qs变形奇偶相干态的反聚束效应

构造了激发双参数qs变形奇偶相干态,并利用数值计算方法研究了激发qs变形奇和偶相干态的反聚束效应.结果表明,随着激发光子数m的增大,奇和偶相干态的反聚束效应减弱.     

qs变形振子的双波函数描述

应用双波函数量子理论 ,研究了在 qs变形振子场中运动的单粒子的运动状态 ,给出了力学量的时间演化方程 ,结果表明粒子做振动频率与振幅有关的非线性振动 .同时 ,当 q =1 ,s=1时 ,所有结论回复为普通的线性谐振子的相关结果     

qs变形非简谐振子奇偶广义相干态及其量子统计特性

利用变换算符导出了qs变形的非简谐振子代数,得到了qs变形非简谐振子光场的广义相干态,研究了qs变形非简谐振子奇偶广义相干态的高阶压缩效应和反聚束效应,并用数值计算方法讨论了变形参数q和s对这些量子统计特性的影响。结果表明,qs变形非简谐振子奇偶广义相干态均可呈现奇次方阶压缩效应和反聚束效应,当q和s取一定值时,在qs变形非简谐振子光场强度取值的一定范围内,呈现这些非经典特性的范围随着q偏离1越大和s取值越小而变大。     

双参数形变谐振子的相干态及其完备性

本文给出了ｑｓ－微分和ｑｓ－积分的定义，并利用这些概念给出了双参数形变谐振子相干态完备性的直接证明。     

qs－超对称振子及其qs－超代数

本文引入了ｑｓ－费米振子的概念，然后构造了ｑｓ－超对称振子，并给出其相应的ｑｓ－超代数的实现．此外，我们给出了双参数形变量子代数ＳＵ_（ｑｓ）（２）的ｑｓ－费米振子实现．     

qs—超对称振子及其qs—超代数

本文引入了ｑｓ－费米振子的概念，然后构造了ｑｓ－超对称振子，并给出其相应的ｑｓ－超代数的实现。此外，我们给出了双参数形变量子代数ＳＵｑｓ（２）的ｑｓ－费米振子实现。     

双参数变谐振子湮灭算符高次幂的本征态

明显构造了双参数ｑｓ－形变谐振子湮灭算符高次幂的本征态，并利用ｑｓ－积分给出了其完备性证明。     

线性超图的边着色问题

设S是由边秩大于等于3的边导出的部分超图,q表示超图的边色数。本文给出了满足Δs=2,qs=3,这类线性无环超图边色数的上界。进一步得到了n个顶点的无环线性超图H,如果满足Δs≤3,qs≤3,则q(H)≤n。此外,还讨论了r阶射影平面的边色数q(H)=r2-r+1。     

节流孔口径对流体诸变量影响的数值解析

对液流通过节流孔的过渡过程进行了数值解析计算。研究了节流孔半径对平均轴速分量ωm、惯性长I、收缩部等效长度δ、流量qs 、再附着点距离Zais和时间常数τq、τz等的影响。对ωm、I、δ、τq和τz给出简单易算并相当精确的计算式,作出了节流孔半径与ωm、I、δ、qs、Zais、τq和τz间的关系图。     

气体放电超六边形斑图的时空动力学测量

采用特殊的双水电极的介质阻挡放电装置,得到了特殊的超六边形斑图,其有2个独立的波模qs,Khc,遵循三波共振原理qs1+qs2=Kch.并对其时空动力学进行了研究,此种斑图由2套次结构交替放电形成,所有小点同时放电,大点同时放电.     

双参数量子代数SUqs（1,1）的表示：正离散序列

本文通过构造双参数量子群ＳＵｑｓ（１，１）生成元的ｑｓ－Ｂｏｓｏｎ实现，给出了ＳＵｑｓ（１，１）的正离散序列表示。     

非线性算子方程的正算子解问题

研究算子方程X~s+A~*X~(-q)A=Q(0qs)的正算子解的存在性问题,利用算子理论知识,给出了该算子方程有正算子解的一些必要条件和充分条件,并研究方程中各算子之间的关系。     

双参数变形的Fermion相干态和SU(3)电荷、超荷Fermion相干态

采用双参数变形的 Boson情形的处理方法 ,将 q变形的 Fermion相干态推广到了 qs双参数变形的情形 ,利用双参数变形的 Fermion振子代数讨论了 qs变形 Fermion相干态 ;构造了双参数带电 Fermion相干态以及双参数变形的 SU(3 )电荷、超荷 Fermion相干态。     

双参数形变量子代数SUqs（2）的相干态及其完备性

给出了双参数形变量子代数ＳＵｑｓ（２）的相干态的明显形式其完备性的证明，并据此构造了ＳＵｑｓ（２）的ｑｓ－Ｄｙｓｏｎ实现和ｑｓ－Ｈｏｌｓｔｅｉｎ－Ｐｒｉｍａｋｏｆｆ实现。     

Lipschitz 区域上Triebel 空间的原子分解

设Ω是Rn(n≥2)上的Lipschitz区域,s∈R,0相似文献   

量子代数SU_（qs）（2）和SU_（qs）（1，1）的广义qs－玻色实现

本文给出了双参数形变量子代数ＳＵｑｓ（２）和ＳＵｑｓ（１，１）的Ｈｏｌｓｔｅｉｎ－Ｐｒｉｍａｋｏｆｆ实现的明显形式。此外，通过引入广义ｑｓ－玻色算符，得到了Ｈｏｌｓｔｅｉｎ－Ｐｒｉｍａｋｏｆｆ实现的多ｑｓ－玻色子形式。     

关于系数平方增长的带跳BSDE的解(Ⅱ)

进一步讨论了系数b(t,y,q,p,ω)关于|q|为平方增长的倒向随机微分方程(BSDE):Yt=Y ∫Tb(s,ys,qs,p-s,ω)ds-∫T t∫zP~s(z)Ⅱ(dz)ds-∫Tt~qsdws-∫Ttzp~s(z)N~k(ds,dz),t∈[0,T];及反射BSDE的解的极限定理、解的比较定理及解的惟一性定理.并分别给出了例子.     

关于四项指数不定方程ap_1~(x_1)…P_r~(x_r) bq_1~(y_1)…q_s~(y_s)=c d(p_1…p_r)~z(q_1…q_s)~w

本文讨论了以下形式的四项指数不定方程 这里p1,…,pr,q1,…,qs为给定的两两互素的正整数,a、b、c、d为给定的非零整数。本文证明了方程(*)仅有有限多个解,且这些解均可有效计算,并指出在实际解这类指数不定方程时,我们可用实数一维或高维非齐次(或齐次)逼近和p-adic数一维或高维非齐次(或齐次)逼近的缩减上界的方法解此类方程。