二项式系数与Fibonacci数4m次幂的关系

若■=n!/(i!(n-i)!)(n,i∈N~*且n≥i)表示二项式系数,第l个Fibonacci数为F_l,其中,l是非负的整数;对任意正整数n和非负整数k,数列{■}_(i=0)~n和{F_(k+i)~p}_(i=0)~n的卷积为f(k,p,n)=■F_k~p+■F_(k+1)~p+…+■F_(k+n)~p.论文利用初等数论方法证明了p=4m(m∈N~*)时,等式f(k,4m,n)=1/25~m[L_(2m)~n·L_(4mk+2mn)+C_(4m)~1(-1)~(k+n+1)L_(2m-1)~nL_((4m-2)k+(2m-1)n)+C_(4m)~2L_(2m-2)~n L_((4m-4)+(2m-2)n)+C_(4m)~3(-1)~(k+n+1)L_(2m-3)~nL_((4m-6)k+(2m-3)n)+…+C_(4m)~(2m)·2~n]成立.     

广义逆A_(T,S)~(2)的表示与计算

比较系统的总结了AT,S(2)的各种表示,与此同时,给出AT,S(2)的三个新的表达式,AT,S(2)=[E1GA E2]-1[E10]G或AT,S(2)=G(F1 0)-1(AGF1 F2)以及AT,S(2)=-1/β0((GA)s-1+βs-1(GA)s-2+…+β2(GA)+β1In)G=-1/β0G((AG)s-1+βs-1(AG)s-2+…+β2(AG)+β1In)利用前两种表达式,我们给出AT,S(2)逆的Gauss-Jordan消去法的求法.     

依赖时间的发展方程全离散Galerkin解的误差估计

本文考虑如下形式的发展方程:其中 A(f)=L_1(t)+L_2(t).当L_2(t)为V-椭圆的(见文献[7])、L_2(t)为希氏空间V到H的有界算子、L_1~(-1)(t)L_2(t)全连续时,给出了问题(1)全离散Galerkin解的H-模及L~2(V)-模误差估计。     

依赖时间的二阶双曲方程半离散Galerkin解法的误差估计

本文考虑如下形式的二阶双曲方程: 其中A(t)=L_1(t)+L_2(t)依赖于时间t,当L_1(t)正定,L_1~(-1)(t)L_2(t)全连续时,我们就标准的Galèrkin有限元方法,给出半离散解的H~1模和L_2模误差估计。     

关于Л.А.Черкас的一个结果的修正和补充

时存在着两个奇异环:一个包含上半平面y>0在其内,我们记为L_1;另一个包含下半平面y<0在其内,我们记为L_2(如图1).L_1、L_2都属于临界情况,即属于λ-1=0的情况.因此不能用λ-1>0或λ-1<0的公式来判定其稳定性.关于L_1和L_2的稳定性问题必须用另外的办法来进行研究.[1]中得出了奇异环L_1的稳定性的充分条件.由于计算有错误,因此影响其结果的正确性.本文将对其错误进行修正,并利用改正了的结果进一步讨论了方程组(1)存在极限环的充分条件以及极限环的唯一性.     

空间Lp(Γ,∑,μ)(1＜p＜∞)和Banach空间E的单位球面之间等距算子的延拓

文章得到以下结果(它改进了文献[16][18]中的一些结果):设E是一个赋范空间,V0是单位球面S(Lp(Γ,∑,μ))到单位球面S(E)内的等距映射.如果V0满足下列两个条件:(i)对于任意的自然数n,实数εk∈[-1,1]及xAk∈x(Γ),1≤k≤n,有‖n∑k=1ξkμ(At)1/pV0[xAt/μ(Ai)1/p]‖p=n∑k=1│ξk│pμ(Ai),(ii)对于任意的f1,f2∈S(Lp(Γ,∑,μ))和实数ξ1,ξ2∈[-1,1],有‖ξ1 V0(f1)+ξ2V0(f2)‖=1(→)│ξ1V0(f1)+ξ2V0(f2)∈V0[S(Lp(Γ,∑,μ)],那么V0可延拓为全空间Lp(Γ,∑,μ)上的等距线性算子.     

代数多项式的友矩阵及其应用

该文以友矩阵的特征值为基础,讨论了形如“Pn(x)=xn-a1xn-1-a2xn-2-…-an-1x-an”的代数多项式的友矩阵的一些简单性质,并给出了组合恒等式的几个通项公式以及形如“S(n)=a.S(n-1)+b.S(n-2)+c.S(n-3)”的递归数列的通项公式.     

关于拟常曲率流形的平行中曲本子流形的一个积分不等式

本文的目的是证明如下的定理:设V~(n+p)是拟常曲率黎曼流形,即V的黎曼曲率张量可表为K_(ABCD)+a(g_(AC)g_(BD)-g_(AD)g_(BC))+b(g_(AC)V_BV_D+g_(BD)V_AV_C-g_(AD)V_(BC)-g_(BC)V_AV_D)(sum from n=(A,B)(g_(AB)V_AV_B=1),若M~n是V~(n+p)的具有平行平均曲率的紧,致无边子流形,则integral from n=M~n({(2-1/p)S~2-[na+(1/2)(b-|b|)(n+1)]S+n(n-1)b~2+nH(anH+S~(3/2)+2|b|S~(1/2))}*1≥0)式中S=const是M~n的第二基本形式的长度之平方,H=const是M~n的中曲率.当M~n是V~(n+p)的极小子流形时(H=0),得到白正国教授[1]中的相应不等式     

完全分配的拓扑共生格的连通性

本文研究了完全分配的拓扑共生格的连通性.得到了下列主要结果:①若 F:(L_1,S_1) →(L_2,S_2) 是(S_1,S_2) 连续序同志(函数),且 D∈L_1是 S_1-连通元,则 F(D)是 S_(2-)连通元;②在(L_1S)中,若 C 是 S-连通元,且(C≤D≤■,则 D 是 S-连通元:③若{(L_1、 S_1) |i∈I}是一族完全分配的拓扑共生格,则■_I(L_i,S_1) 是连通的■■i∈I,(L_i,S_i)是连通的.     

手性5[(1S)-内型-冰片氧基]-2(5H)-呋喃酮与硫酚(醇)的不对称Michael加成反应

研究了用手性助剂冰片与5-羟基-2(5H)-呋喃酮(1)缩醛化制得液体差向异构体混合物5[(1S)-内型冰片氧基]-2(5H)-呋喃酮(4(R)+4(S))(n(4(R))∶n(4(S))=50∶50),以该混合物为底物与硫酚(醇)进行不对称Michael加成,得到7对非对映异构体混合物,其中1对固体产物(6d(R)+6d(S))经分步结晶分离得6d(S), d.e.大于98%.此研究为由液体差向异构体混合物获得光学纯非对映异构体提供了一种新方法.     

Si(~3P_g)+CO(X~1Σ~+)体系的反应碰撞轨迹

使用经典轨迹法研究了平行络合反应S i(3Pg)+CO(X1Σ+,V=0,J=0)→S iCO(X3Σ-)或S iOC(X3Σ-)的碰撞轨迹.该两个络合反应均为无闽能反应,络合物S iCO和S iOC的寿命均大于2.0×10-12sec,表现为长寿命络合物.     

带衰退记忆项的弱阻尼波方程的全局吸引子（英文）

讨论了带有线性记忆项和混合微分项的弱阻尼波方程解的长时间行为.证明了方程在非线性项满足临界增长条件下,在空间H_0~1(Ω)×L~2(Ω)×L_μ~2(R+,R_0~1(Ω))中存在全局吸引子,其中半群的紧性通过压缩函数方法得到.     

不可微多目标规划问题的最优性条件和对偶

研究了如下的不可微多目标规划问题:(MP)min(f1(x)+s(xC1), f2(x)+s(xC2),...,fp(x)+s(xCp)), s.t. h(x)≤0, 其中函数 fiX→R, (i=1,2,...,p)和h=(h1,h2,...,hm)X→Rm在X上是连续可微的;Ci(i∈{1,2,...,p})是Rn上的紧凸集, s(xCi)表示集合Ci在x的支撑函数.在(C, α, ρ, d)-凸性的假设下,得到了不可微多目标规划问题弱有效解的Kuhn-Tucher型最优性充分条件.而且本文得到了原问题的Mond-Weir型对偶以及相应的对偶结果.本文所得结果推广了一些最新的结果.     

具有两个分担值集的亚纯函数唯一性

证明了若f与g是两个非常数亚纯函数,满足E(S,f)=E(S,g)和E(∞,f)=E(∞,g),并且有λΘ(∞,f)+μΘ(∞,g)1/2,这里S={ωω7-42ω2+70ω-30=0},且λ+μ=1,λ,μ∈[0,1],则f≡g.     

酉空间上一类析取矩阵的构造及紧界分析

析取矩阵主要用来检测样本空间中的阳性样本,也称为问题样本,而且每个析取矩阵都是一个(0,1)矩阵。目前有许多文献利用有限域上的几何空间(简称有限几何空间)来构作d~z-析取矩阵,其中辛空间中的结果较多。在这些文献中,有一些是利用有限几何空间中的子空间之间的包含关系来构作d~z-析取矩阵的,并且讨论了试验效率(d~z-析取矩阵的行数与列数之比)及z的紧界。用酉空间F■的(m,s)-型子空间标识d~z-析取矩阵的行,(r,s-1)-型子空间标识d~z-析取矩阵的列,利用它们之间的包含关系构作了一类新的d~z-析取矩阵。通过求包含在一个(m,s)-型子空间中的、d个(m-1,s-1)-型子空间里的、(r,s-1)-型子空间个数的最大值,给出了d和z的取值范围及z的紧界。由于(r,s-1)-型子空间中的s-1与(m,s)-型子空间中的s相差较小,所以本文能够相对较快地得到了d和z的的取值范围及z的紧界     

具非光滑初始数据的发展方程Galerkin解法的敛速估计

本文考虑如下形式的发展方程:其中A(t)=L_1(t)+L_2(t),D_(L1)V,L_1(t)是对称、V-椭圆的(见文献),L_2(t)是由希氏空间V到H的有界线性算子。当u_0∈H时,本文给出了半离散Galerkin问题解及其关于时间的各阶导数误差的V-模及H-模估计。在我们的证明中只用到一般的能量技巧。当A是二阶微分算子时,本文的结论包含了文献、的结果,且改进了文献中关于时间导数的误差阶。     

关于一类不等式的再次推广

1引言 文[2]对文[1]的结论作了推广和引伸,得到了如下的定理. 定理1 设a_1,a_2,b_1,b_2∈(a,b) a_1+a_2=b_1+b_2,且a_1≤b_1≤b2≤a2 若在(a,b)上f″(x)>0,则 f(b_1)+f(b_2)≤f(a_1)+f(a_2) (1)若f″(x)<0,则 f(b_1)+f(b_2)≥f(a_1)+f(a_2) (2) 本文首先指出,定理1的条件f″(x)>(<)0可放宽为f″(x)≥(≤)0,事实上,     

超顶点代数L_(c_m)的σ-正则性

设L_(c_m)是关于N=2超共形代数的超顶点代数,其中c_m=3m/m+2.2001年,Adamovic′证明了L_(c_m)的正则性.本文考虑超顶点代数L_(c_m)和自同构σ,证明了L_(c_m)的σ-正则性,这里σ|(L_(c_m))0=id且σ|(L_(cm))1=-id.     

利用哈勃参量观测数据限制ACDM宇宙学模型：MCMC方法

利用最新的哈勃参量观测数据(OHD)对标准宇宙学模型在空间曲率k=0和k≠0两种情况下,分别使用MCMC(Markov Chain Monte Carlo)方法对其模型参量进行了限制.对于平坦宇宙而言,得到如下结果:Ωm=0.248 85+0.03 81-0.04 52(1σ)+0.07 30-0.09 21(2σ),H0=72.731 4+2.01 19-1.80 72(1σ)+3.845 7-3.723 6(2σ);对于非平坦ΛCDM模型,Ωk=-0.332 66+0.391 1-0.358 7(1σ)+0.764 7-0.667 9(2σ),Ωm=0.375 88+0.147 8-0.150 3(1σ)+0.278 5-0.296 8(2σ),H0=73.876 3+2.373 9-2.345 5(1σ)+4.683 3-4.716 1(2σ).该结果与绝大多数多元数据联合限制的结果相一致并强烈支持暗能量宇宙的存在.     

关于r-(P_0,…,P_(t-1))—泛圈图

若G中长为r+tj+i的圈恰好有Pi(0≤i≤t-1)个,其中r+tj+t-1≤n,j是P_0,…,P_(t-1)重复的次数,则称G为r-(P_0,…,P_(t-1))-泛圈图.主要采用构造法,给出当t=8时r-(P_0,…,P_7)-泛圈图的一些结果 .即设n≥14,≥6若2-3+-3≤n2-2+-2且n-(r_((n,)-1))=s(mod8),s=0,1,…,7时,那么存在一个n阶r-(4,4,4,4,5,5,5,5)泛圈图,其中r=r_(0, λ)+s=﹛2~(λ-4)+3+s,当n≤3·2~(λ-4)+2时n-2~(λ-3)+1+s当n3·2~(λ-4)+2时同时,利用类似的方法证明了r-(1,1,3,3,4,4,5,5)—泛圈图、r-(4,4,4,4,5,5,5,5)—奇(偶)泛圈图以及r-(1,1,3,3,4,4,5,5)奇(偶)泛圈图.进一步,给出相应圈长分布的最小可能边数.