核子与氘核散射相移的非单值性

从氘核与核子的散射截面在自旋转动下的不变性讨论了由散射截面确定相移的非单值性.给出了在核子与氘核弹性散射下的南氏交换.     

核子核子碰撞产生π介子的色散关系

色散关系是分析实验资料的有力工具.本文利用方法建立一个核子核子碰撞产生π介子的色散关系。第一节利用方法得散射振幅,第二节讨论这种碰撞的坐标系,第三节分析吸收部分的谱,第四节从散射振幅的劳侖玆变换及在同位旋空间转动的不变性,利用弱反演及强反演探讨散射振幅的对称性,并写出色散关系。     

具有自旋-轨道耦合作用的二维介观电子气中的自旋累积效应研究

建立了在含自旋-轨道耦合相互作用的二维介观多端格子模型中求解散射波函数，进而在Landauer-Buttiker框架中得到计算多端的电导和自旋电导，以及任意非平衡局域物理量（如电流驱动之下的非平衡自旋累积）的一般方法．作为散射波函数法的一个直接应用，我们研究了具有Rashba型自旋-轨道耦合的二维电子气的二端结构，在给定电流密度条件下，我们得到线性输运区的非平衡自旋累积效应的结果，发现与其它的理论结果和最近的实验结果是定性一致的．     

无尺度性(SCALING)和层子模型

本文在层子模型基础上讨论电子——核子深度非弹性散射,说明取最低级近似下,不变结构函数具有无尺度性。和许多作者一样,当我们通过康普顿散射振幅T_(uv)求W_(μv)时遇到了如何解决规范不变性的困难,对此本文也作了讨论。不变结构函数的形式表明可能有必要在重子的层子模型中引入“层子海”。     

若干介观体系的散射矩阵对称性质的一些讨论

散射矩阵是刻画许多满足量子相干性介观体系的电子输运性质的重要理论工具．结合几个介观体系的量子力学散射问题,讨论了体系的对称性对散射矩阵对称性的重要影响．几个被讨论的例子包括：1）满足时间反演不变性的自旋轨道耦合体系;2）含单轴应变的石墨烯（满足中心反演对称）体系;3）含有Majorana费米子（手征Majorana粒子的一维波导模式或Majorana束缚态）的2个典型问题．从系统的对称性推导散射矩阵的对称性,进而对体系的输运性质得出一些定性的理解．在某些场合,依据散射矩阵的对称性甚至可以对体系的电子结构的拓扑性质给出预言．     

非球形小粒子的光散射特性

推导了单色平面波照射下任意形状小粒子的解析散射振幅函数。分析表明,除非折射指数趋近于1,非球形小粒子与同质等体积球的光散射不等效。     

海森伯自旋链的非线性自旋波进动

给出了连续的海森伯自旋链的运动方程的拉克斯对，运用反散射变换讨论了自旋链的非线性自旋波进动，解的不同形式明显的可以由自旋旋转得到。     

关于高能电子和原子核散射

用相移方法讨论了高能电子和有自旋原子核的磁散射和电四极矩散射.着重分析了核电四极矩对在自旋为1的核上散射的影响.讨论中由量子场论的观点导出相互作用位能.而避免对核桔构作任何假定.估计了 N~(14)核的电四极矩散射截面,得到了电四极矩截面和能量及电四极矩分布半径的关系.并将电四极矩的影响和磁偶极矩的影响作了比较。     

自旋轨道耦合自旋1旋量玻色-爱因斯坦凝聚体中波的传播

研究了自旋轨道耦合自旋1旋量玻色-爱因斯坦凝聚体中线性与非线性波的传播特性.通过引入一个平面波解,分析讨论了系统在弱扰动下的线性波解,发现自旋轨道耦合的引入不仅导致系统平面波解存在条件更加苛刻,而且显著影响了系统基态性质.另外,通过将三组份Gross-Pitaevskii(GP)方程简化为单组份的非线性薛定谔方程,分析讨论了强扰动下系统激发的非线性孤子解,发现孤子的振幅随波数和原子间相互作用的增加而增大,而孤子的宽度随波数和原子间相互作用的增加而减小.     

极化电子在极化核子上的散射

利用密度矩阵和把散射振幅按某种在转动、反射和时间反演下不变的量来展开的方法,从量子电动力学求得了任意极化电子在任意极化核子上散射的微分截面.最终所得的表达式可以用来判断实验应当测量何种极化态才最有利于更精确地决定核子的形状因子.     

对负绝对温度的再认识

自1951年Purcell和Pound[1]在核磁共振实验中发现氟化锂晶体的锂核自旋系统可以处在负绝对温度状态以来,人们从实验和理论两方面对其进了行许多有益的探讨。本文从对称性(变换不变性)角度对负绝对温度的热力学理论进了行一些讨论。     

计算中高能原子核散射元振幅的一种拟合方法—Gauss-Newton-Marguardt法

本文采用GNM方法,对π—d散射元振幅的参数进行拟合。给出计算框图,具体计算180Mev的π—d散射元振幅参数,并就关键问题作了讨论。     

中能区p-α散射的唯象振幅

在整个中能区范围内就P－α散射的唯象振幅问题进行了讨论，拟会了从200MeV－1730MeV的实验数据，对两种典型的唯象振幅进行了分析对比。这些振幅对利用中能质子研究原子核的α粒子结构问题是必要的输入量。     

铁磁-绝缘层-d波超导结中的自旋电流

考虑到铁磁层中的磁交换作用,以及绝缘层中的粗糙散射、自旋反转和磁散射效应,通过求解Bogoliubov-de-Gennes(BdG)方程,计算铁磁-绝缘层-d波超导结中的自旋电流.研究表明:粗糙界面散射可使自旋流增强,而自旋反转和磁散射效应能抑制自旋流.     

改良的Rosen-Morse势Klein-Gordon方程解析解

基于非线性离心项Pekeris型的近似,利用超几何函数法研究了任意l态改良Rosen-Morse势的Klein-Gorden方程的近似散射态问题,推导出归一化的散射态波函数和相应的相移公式,得到了散射振幅解析极点相应的束缚态能级方程,数值结果验证了结果的准确性.     

III族氮化物半导体异质结构中载流子的量子输运和自旋性质

III族氮化物半导体具有宽的直接带隙,很强的极化电场,优异的物理特性,是发展高频、高温、高功率电子器件和光电子器件的优选材料．同时,III族氮化物半导体有很长的电子自旋弛豫时间以及很高的居里温度,也成为近年来半导体自旋电子学研究的重要材料体系之一．本文介绍了用量子输运和自旋光电流方法对Gain基异质结构中载流子的量子输运和自旋性质的研究进展．对III族氮化物半导体中的能带结构,子带占据和散射,自旋分裂及自旋轨道耦合机制等进行了讨论．     

自旋轨道耦合系统中的电流导致的自旋极化

研究了二维Rashba自旋轨道耦合电子系统中的电流导致的自旋极化。对于δ函数形式的短程电子杂质散射,得出了和文献一致的结果。在远处杂质散射下,自旋极化将会强烈地依赖于电子密度,这个结果完全不同于短程势散射的情况。并且随着杂质距离的变大,自旋极化增强。在这种散射势的情况下,不再能够通过测量纵向电导和磁化强度的方法来确定样品的 Rashba 自旋轨道耦合系数。     

开边界条件下自旋1/2 HeisenbergXXZ模型的潜藏定域规范不变性

本文讨论了开边界条件下自旋1/2 Heisenberg XXZ 模型的潜藏定域规范不变性.结果表明,尽管模型Hamiltonian 量及其本征矢明显规范相关,但其能量本征值和Bethe 方程却是规范不变的.     

在幺正规范(ξ→∞)下推导t→cγ振幅

以 μ →eγ 为例,说明此类改变衰变过程在内线为矢量传播子时,不考虑约束条件的计算不能自动地消去单圈发散项的问题;然后从电磁场的规范不变性和Ward恒等式出发,给出以t→cγ 为代表的衰变过程的洛伦兹结构;最后计算它在幺正规范下的散射振幅.计算的重点部分是选择t→cγ 过程而不是继续沿用 μ →eγ 衰变过程.     

强相互作用一维冷原子气体有效自旋链模型中密度分布的研究

粒子间具有强相互作用的一维冷原子气体在散射共振附近无须外加光晶格即可实现有效自旋链模型。文章利用有效自旋链模型分别计算了囚禁在一维谐振子势阱和一维无限深方势阱中强相互作用费米系统的能级排布与自旋密度分布。结果表明系统能级的排布与系统总的自旋数有关,外势的改变会引起能量的偏移。引入磁场梯度将使有效自旋链两组分自旋密度在空间交替排布,即系统处于基态反铁磁序。