双Higgs模型下对B-c→τ-vτγ衰变过程的研究

B介子纯轻衰变Bc→lv（l=e,μ）过程由于螺旋度压低导致衰变分支比很小,以致于实验上无法观测到．但人们在新物理模型：双Higgs模型下分析纯轻过程发现该过程对新物理很敏感,我们分别在标准模型和双Higgs模型下对B介子的辐射衰变Bc^-→τ^-^-vτγ进行了研究,发现辐射衰变受新物理影响也比较明显．     

双Higgs模型下对B_c~-→τ_τγ衰变过程的研究

B介子纯轻衰变Bc→lv(l=e,μ)过程由于螺旋度压低导致衰变分支比很小,以致于实验上无法观测到.但人们在新物理模型:双Higgs模型下分析纯轻过程发现该过程对新物理很敏感,我们分别在标准模型和双Higgs模型下对Bc介子的辐射衰变Bc-→τ--ντγ进行了研究,发现辐射衰变受新物理影响也比较明显.双Higgs模型是在标准模型的基础上增加一个Higgs二重态,其余部分保持不变,它是标准模型最简单的扩充,模型Ⅰ,Ⅱ[1]和模型Ⅲ的区别就是后者允许树图阶的味改变中性流(FCNC).在模型Ⅱ下只考虑了荷电规范玻色子的耦合,由于MH>MB,MW>MB,那么从中间…     

用QCD因子化方法研究Bc→J/ψπ,η_c π,J/ψK,η_c K过程

在即将运行的LHC实验上可以观测到大量的Bc介子,使得对Bc介子的研究成为可能.本文用QCD因子化方法,对Bc→J/ψπ,ηcπ,J/ψK,ηcK进行唯象研究,给出它们的分支比,并对理论预言的不确定性进行分析.     

用QCD因子化方法研究Bc弱衰变

Bc介子是由两个重味夸克（即b夸克和c夸克）组成的赝标量介子．由于Bc介子很重,不能通过运行在γ（4S）阈值附近的正负电子对撞机（例如美国SLAC和日本KEK的B介子工厂）产生．2009年欧洲核子中心CERN的大型强子对撞机LHC将要运行．LHC的有效质心能量高,亮度强,探测器的粒子分辨能力好,每年可观测到约5×10^10个Bc介子事例,使得对Bc介子的性质研究成为可能,引起物理学家们的极大关注和研究兴趣．     

关于双重味介子分布振幅的讨论

Bc介子可以在即将运行的LHC实验上被观测到,使得对Bc介子的研究成为可能.本文在非相对论情况下,给出了双重味介子体系的波函数,并对Bc介子的分布振幅进行了唯象讨论.     

B→PP,PV衰变过程与新物理企鹅图修正

更好的理解和检验标准模型是当今粒子物理学的重要课题 ,也是寻找新物理的窗口。其中 B介子弱衰变是一个重要的研究领域。B介子弱衰变可以用来检验标准模型、探索 CP破坏并发现新物理。随着 KEK和SLAC的 B介子工厂的投入运行 ,精确算这些过程的分枝比对实验具有指导意义。我们用有效哈密顿和推广的因子化方案计算了顶色辅助的人工色理论 ( TC2 )框架下新的荷电赝标介子企鹅图对 b→ ( s,d) V( V =γ,Z0 ,gluon)衰变的修正 ,对 B介子两体非粲衰变 B→ PP,PV的 5 7个衰变道进行了系统研究。本文中 ,我们忽略了电磁企鹅算符 O7γ的贡…     

Unparticle引起的轻子味破坏衰变

在Unparticle物理模型下讨论了轻子味破坏(LFV)衰变τ-→l-(V0,P0)(其中l=e,μ,V0(P0)代表中性矢量介子和赝标介子).首先提出了Unparticle物理与标准模型粒子有效相互作用模型,然后详细计算了τ-→l-(V0,P0)的衰变宽度和分支比,系统分析了所有相关实验对耦合常数限制,并给出了适当的参数空间.结果表明:在确定参数空间内,τ→lP0衰变模式具有很小的分支比,在实验上无法观测到;而在许多参数与空间内,τ→lV0衰变模式的分支比具有量级O(10-10～10-8),这在将来的LHC和超B工厂是可以观测的.     

Y(nS)→B_c■■_■半轻衰变

基于高亮度的重味物理实验产生大量Y介子.在标准模型中详细地研究了以树图贡献为主的Y(n S)→B_c■■_■(n=1,2,3)半轻衰变,给出了这些衰变过程的分支比,比值RY(nS),轻子自旋不对称和前后不对称.最终的数值结果表明,所有的Y(nS)→B_c■■_■的半轻衰变均有较大的分支比,且量级为10-10~10-9.因此,这些过程均有望被LHC和Supper KEKB/Belle-II实验所观测到.     

B_c介子非轻子两体衰变

计算 Bc介子非轻子两体衰变 Bc→X+Y,末态强子之一 X是 P波 χc态或 hc态过程的衰变宽度 .强子跃迁矩阵元写成形状因子的形式 ,形状因子表示初态末态介子波函数的重叠积分 ,介子波函数采用势模型理论求得     

日本B介子工厂Belle实验及其物理研究

Belle实验是由来自于日本、美国、俄罗斯、中国等国家以及我国台湾地区的300余名物理学家组成的国际合作组共同参与的一项研究。该实验已获得一系列重要物理结果,包括B介子衰变中CP破坏的发现与测量,在B介子衰变末态中新粒子X(3872)的发现等。这一实验还在粲物理和τ轻子物理领域开展了研究。该研究已发表论文     

Bc介子非轻子两体衰变

计算Bc介子非轻子两体衰变Bc→X+Y,末态强子之一X是P波Xc态或hc态过程的衰变宽度.强子跃迁矩阵元写成形状因子的形式,形状因子表示初态末态介子波函数的重叠积分,介子波函数采用势模型理论求得.     

B~*介子两体弱衰变中D介子对产生的研究

采用微扰QCD方法,对基态矢量介子B_q~*通过弱相互作用衰变到末态是2个D介子的过程进行了唯象研究.结果表明,对于未被CKM因子压低的W玻色子外发射过程B_s~(*0)→D_s~+D_s~-,B_d~(*0)→D_s~+D_d~-,B_u~(*+)→D_s~+_u~0等,其分支比可以达到10~(-9)量级.这些过程很有可能在未来被大型强子对撞机LHC和超级B工厂SuperKEKB等实验探测到.     

B_s-_s混合中代非普适Z′玻色子效应研究

<正>欧洲核子中心大型强子对撞机上的B介子物理实验组LHCb基于1fb-1的事例,精确测量了Bs-s混合相关的4个独立物理可观测量:质量差ΔM,衰变宽度差ΔΓ,CP破坏相角Φsccs和双asls子同号电荷不对称asls(like-sign dimuon charge asymmetry).Bs-s混合过程在粒子物理标准模型框架内由箱图和企鹅图主导,因此它对新物理的效应十分的敏感,是探索新     

Bc→PP衰变过程的微扰QCD计算

重味介子的弱衰变 ,尤其是非轻弱衰变一直是粒子物理学最前言研究课题之一 .在所有的重味介子中 ,Ｂｃ 介子是Ｂ介子家族中的最后一个成员 ,同时它也是唯一的一个由两个重夸克组成的介子 .正是由于它的这个特性 ,人们发现通过对它的弱衰变过程的研究不仅可以探测弱相互作用 ,而且也可以探测强相互作用 .尤其是随着ＫＥＫ和ＳＬＡＣ的Ｂ介子工厂的投入运行 ,精确计算这些过程的分支比变得越来越重要 ,因此吸引了人们广泛的注意并引起了极大的兴趣 .尽管到目前为止理论上对这些过程有很多的模型预测 ,但是理论计算结果具有很强的模型相关性 .…     

稀有衰变K_L→μ~+μ~-:短程贡献与新物理

对研究标准模型电弱相互作用和可能的新物理影响,K介子稀有衰变KL→μ+μ-是一个重要的衰变道.根据标准模型理论计算,衰变分枝比可以写为:     

Bc介子半轻子衰变到P波χc态或hc态

计算Bc介子半轻子衰变,末态强子是P波χc态或hc态的过程.利用势模型理论求解介子波函数和质量.强子矩阵元写成形状因子的形式,形状因子被表示为初态末态介子波函数的重叠积分.     

两体非轻衰变Υ(nS)→B_cM过程的研究

对B介子对阈值以下的Υ(nS)粒子的两体非轻弱衰变过程进行了研究(其中n=1,2,3).考虑QCD对强子矩阵元的修正,利用非相对近似下的波函数计算了Υ粒子跃迁到B_c介子的形状因子,给出了相应过程的分支比,研究表明Υ(nS)→B_cρ过程的分支比较大,可以达到10~(-10)量级,有望在未来高统计量的重味物理实验中被探测到.     

最小超引力模型中新物理对Bu,d和Bs介子双粲衰变过程的影响

在最小超引力模型中计算新物理对Bu,d和B,介子衰变过程的贡献.结果发现:①新物理对-B0d→D(*)+D(*)-,B-u→D(*)0D(*)-和-B0s→D(*)s+D(*)-衰变过程分支比的贡献最大为30%;②这些过程的直接CP破坏很小,而混合CP破坏很大,超对称对其CP破坏贡献很小,基本可以忽略;③这些衰变过程的分支比和CP破坏的理论预言的主要误差来源于形状因子.     

代非普适Z′模型中τ~-→μ~-(e~-)KK衰变

研究τ轻子味破缺衰变,有助于探索超出标准模型的具有轻子味破缺(LFV)机制的新物理.在代非普适Z′模型中,对τ~-→μ~-(e~-)KK衰变进行了研究,考虑了共振和非共振的贡献以及来自B介子衰变的限制,结果表明:在现有的参数范围内,这些衰变的分支比都能达到目前的实验上限.最新的实验上限将模型参数B_(τμ(τe))~(L(R))限制在O(10~(-3)).其中,s夸克末态的贡献远大于u(d)夸克末态的贡献,共振部分形状因子的贡献最大.分析了τ~-→μ~-(e~-)KK微分衰变率与双K介子不变质量s~(1/2)(s=m~2KK)的关系.在双K介子不变质量范围内,矢量介子φ(1020)共振占主要地位,τ~-→μ~-KK衰变的共振峰比τ~-→e~-KK衰变的共振峰高.     

Bc介子半轻子衰变到P波Xc态或hc态

计算Bc介子半轻子衰变,末态强子是P波Xc态或hc态的过程。利用势模型理论求解介子波函数和质量。强子矩阵元写成形状因子的形成,形状因子被表示为初态末态介子波函数的重叠积分。