倒易晶格原胞的矩阵算法和利用Matlab绘制原胞图

视正格子原胞基矢和倒格子原胞基矢为线性空间的两个基底,提出了求解倒格子原胞的一种新的矩阵算法。在此基础上,利用Matlab软件实现了任意维次倒格子的求解和最常用的二维、三维晶格原胞的计算机绘图。     

倒易晶格原胞的矩阵算法和利用Matlab绘制原胞图

视正格子原胞基矢和倒格子原胞基矢为线性空间的两个基底,提出了求解倒格子原胞的一种新的矩阵算法.在此基础上,利用Matlab软件实现了任意维次倒格子的求解和最常用的二维、三维晶格原胞的计算机绘图.     

倒易晶格原胞的矩阵算法和利用Matlab绘制原胞图

视正格子原胞基矢和倒格子原胞基矢为线性空间的两个基底,提出了求解倒格子原胞的一种新的矩阵算法.在此基础上,利用Matlab软件实现了任意维次倒格子的求解和最常用的二维、三维晶格原胞的计算机绘图.     

倒易晶格原胞与基底变换

通过对正格子与倒格子原胞基矢的分析,指出两种基矢实际上构成三维线性空间的两个基底,并给出了基底变换矩阵以及任意矢量在两基底下的坐标联系.     

倒易晶格原胞与基底变换

通过对正格子与倒格子原胞基矢的分析，指出两种基矢实际上构成三维线性空间的两个基底，并给出了基底变换矩阵以及任意矢量在两基底下的坐标联系。     

晶格中用不同的原胞表示的倒格子

本文分析了同一个空间点阵选取不同的固体物理学原胞对,对应的倒格子之唯一性。指出了用结晶学原胞基矢表示倒格子时,应注意的问题。最后,解释了计算X光衍射几何结构因子中的倒格矢变换问题。 一、用不同的固体物理学原胞基矢表示的倒格子。 倒格子基失一般采用固体物理学原胞基矢按下列(1)式或(2)式定义(固体物理学方法):     

固体物理学中布里渊区概念在方法论上的意义

一、布里渊区与晶体的结构:晶体的结构同两个点阵相联系:在真实空间的布喇菲点阵和在波矢空间的倒点阵,两者由付里叶变换相联系。每个晶体的倒格子与正格子属于同一个晶系,但可能不属于同一种布喇菲格子。例如,体心立方晶格的倒格子是面心立方格子,反之亦然。     

多重三角积分的唯一性问题

本文采用向量记法:以E_k记k维欧氏空间;其中之点(u_1,u_2,…u_k)记为u;以(u,x)记内积u_1x_1+u_2x_2+…+u_kx_k;|u|=(u,u)~(1/2); u+dx标记点(u_1+ax_1,u_2+ax_2…,u_(?)+ax_k);用dv_x表以x为变元E_k中的容积元素。 以D_k(x,r)表以x为中心r为半径的k维开球域,记它的表面为C_k(x,r)。如果函数f(x)在C_k(x,r)上L-可积,我们用L(f;x;r)表f(x)在C_k(x,r)上的平均值。亦即:     

竞赛图得分向量的分类

对竞赛图的得分向量进行分类,(h)=[h]∪ ,给出每一类即[h]和的特征定理.     

度量空间的概率近似算法

通过改进FRT算法,得到随机最小序分割算法(random minimum order partition, RMOP)。在度量空间G中,对点列V进行随机排序(设序列为π),随机选取点u∈V后,获得下标Jr(u)=inf｛j∈N:d(πj,u)≤r,πj,u∈V｝,再以点πJr(u)为球心r为半径,对度量空间G进行递归分割,进而形成一棵分层良分割树(hierarchically well separated tree, HST);同时得到E(dT(u,v))≤O(logn)d(u,v)。在RMOP算法与FRT算法具有相同的π时,RMOP算法能保证点u落入特定分割子集B(πJr(u),r)的概率最大。     

曲面上活动标架的几个应用

一、在空间固定直角坐标系下,设已给曲面∑:(?)其中矢函数,(?)(u,v)至少有连续的二阶偏导数(?),(?)与(?),且(?)≠0,∑的参数曲线为它的曲率线。则     

一类Landau-Lifshitz型泛函的极小元的渐近性态

在函数类空间:W={u(x)=[sin f(r)eidθ,cos f(r)]∈H1(B,S2);u|坠B=g}中,研究Landau-Lifshitz型泛函Eε(u,B)=1/2∫ B︱▽u︱2dx+1/2ε2∫Bu23dx的径向极小元uε的渐近性态。通过建立径向极小元uε的H1局部收敛性,给出了u2ε3收敛到0的速度估计。     

关于曲面上曲率线的测地曲率

设在曲面∑:(?)=(?)(u、V)上有一点p,经过p点有∑上一条曲线T:u=u(s),v=v(s),(s为T的弧长),T在P点处的单位切矢为(?),∑在P点的单位法矢为(?),并记(?)×α=(?),则(?)、(?)、(?)构成T在P点的一右旋动标三棱形。T在P点的曲率矢在(?)上的投影称为T在P点的法曲率,记为k_n,k_n=k(?)(?),曲率矢k(?)在(?)上的投影称为T在p点测     

固体中的原子相关性和Bragg衍射

提出一个描述固体结构的新方法——原子相关性方法。给出原子相关性、相关性基矢、相关性格子及其倒格子的定义,分析对比原子相关性在晶体、准晶和非晶中的不同表现。从原子相关性出发讨论了固体的衍射问题,说明准晶也能产生明锐的Bragg衍射并导出普遍形式的Laue方程。     

一类Landau-Lifshitz型泛函的极小元的H1loc收敛性

在函数类空间:W={u(x)=(sinf(r)eidθ,cosf(r))∈H1(B,S2);u|(e)B=g)中研究Landau-Lifshitz型泛函Eε(u,B)=1/2∫|▽u|2dx+1/2ε2∫Bu23dx的径向极小元uε,通过引入辅助泛函和选取光滑切断因子的方法研究其H1loc收敛性.     

一类Landau-Lifshitz型泛函的极小元的零点分布

在函数类空间:W={u(x)=(sinf(r)eidθ,cosf(r))∈1(B,S2);u|(a)B=g}中研究Landau-Lifshitz型泛函Eε(u,B)=1/2∫B| ▽ u|2dx+1/2ε2∫Bu23dx的径向极小元uε当ε→0时的极限行为,通过给出uε的整体估计和引入尺度定理,得到了径向极小元uε的第...     

关于代数体函数的亏量

设u(z)为γ值ρ(0<ρ<∞)级代数体函数,T(r,u)为其特征函数,ρ(r)为关于T(r,u)的邻近级,定义δp(r)(a)=li mr→∞mm(r,a)rρ(r)为u(z)的亏量.本文讨论了相应于代数体函数的亏量问题,并获得一些重要结果.     

半线性椭圆方程径向正解的非存在性及解的振荡性和有界性的充分条件

设r=sum form i=1 to ∞(x_i~2),Ω={r|0≤r相似文献   

有关LUCAS序列的几个充要条件

Lucas序列Un(u)和Vn(u)定义为:U0=0,V0=2,U1=1,V1=u,Un=uUn-1-Un-2,Vn=uVn-1-Vn-2,n≥2.本文分别给出了同余式组 UN r(u)≡0 mod NVN r(u)(≠)2 mod N,UN r(u)(≠)0 mod NVN r(u)≡2 mod N和UN r(u)(≠)0 mod NVN r(u)(≠)2 mod N成立的几个充要条件,并对满足同余式组的u的个数进行估计,其中N=pq是两个奇素数之积,q=k(p 1) r,|r|＜(p 1)/(2),k≥7,((u2-4)/(p))=-1且gcd(u,N)=gcd(u2-4,N)=1.     

有序 Banach 空间非线性四阶边值问题的正解

讨论有序Banach 空间E中非线性四阶边值问题\r\n$\r\n\\left\\{\\begin{array}{ll}\r\n u^{(4)}(t)=f(t,u(t),u'(t)),\\qquad 0\\leqslant t\\leqslant 1, \\\\\r\n u(0)=u(1)=u'(0)=u'(1)=\\theta, \\\\\r\n \\end{array} \\right.\r\n$\r\n正解的存在性, 其中\\ $f:[0, 1]\\times E\\times E\\rightarrow E$ 连续. 在较一般的非紧性测度条件与序条件下运用凝聚映射的不动点指数理论获得了该问题正解的存在性.