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1.
本文利用图展开方法,提出了无序材料中激子型和光学声子型电磁耦合场量子的量子理论。材料的结构无序等效为有序格子中原子电偶极矩和有效电荷的无序。在略去不同格点无序关联性的近似下,给出了电磁耦合场量子自能图展开和式的显式表示。  相似文献   
2.
本文研究了极性介质平面波导中的Polariton.以氯化铯型离子晶体为例,在紧束缚近似下,仅考虑最近邻导带电子和价带空穴之间的库仑相互作用,证明了在研究光和物质相互作用时,可以把物质系统看作是一系列极化波振子的集合.同时计算了振子强度,并求得了极性介质平面波导导波Polariton的色散关系.我们发现结果与经典的单振子模型有所不同:对于某些能带较宽、电子之间相互作用较弱的介质,微观理论所得导波Polariton的色散曲线簇上部色散曲线之间距离比用经典的单振子模型的计算结果要大.  相似文献   
3.
本文利用自洽计算方法,报道巨电磁耦合场量子(giant polariton简称GP)相干态中GP色散关系的数值解.计算结果表明:随光场强度增强,GP色散关系中上支与下支间的能隙将发生向下的移动.文章估计了要观察GP至少应有的光场强度,并讨论了GP对强光下光纤中拉曼散射的可能影响.  相似文献   
4.
本文用相干势近似的方法处理了无序材料中的Polariton,得出以下主要结论:(1)对一般介电玻璃,可以引入等效波矢的概念来描述Polariton的行为,并得到了等效波矢存在的判据.(2)无序材料中Polariton的色散关系与晶体中的相似,这与最近的实验结果相符.(3)从无序涨落导致衰减的角度来看,使用Phonon-Polariton频段(红外频段),更有利于实现长距离、无中继的光纤通讯.另外,作为一个应用,本文还导出了无序平面波导中导波耦合场量子的色散关系.  相似文献   
5.
本文以平面晶态波导结构中Frenkel激子为模型,建立光波导的微观量子理论.在二次量子化框架内,完成对光场和Frenkel激子场耦合体系的对角化,在长波近似下,耦合体系的哈密顿算符(TE模)可表示为其中A_n~ ,k(?),A_n,k(?),是导波耦合场量子(guided wave polariton)的产生和湮灭算符;n=0,1,2,…,k_(?)是平行于波导表面的波矢.计算结果表明导波耦合场量子的色散关系ω=ω_n,k_(?)和电场分布在零级近似下与光波导宏观理论中导模光的色散关系和电场分布完全相同.由此看出,本文以Frenkel激子作为例子,初步证实导模光实质上是波导结构中光子和元激发的耦合量子,即所谓的导波耦合场量子.  相似文献   
6.
固态量子理论的发展表明,采用元激发的概念,对于用一种统一的观点来描述固体的性质很有成效。激光技术的发展,为固体中各类元激发的研究提供了强有力的手段。元激发理论和光散射的实验研究相辅相成,在物质结构和各种微观过程的研究中起着重要的作用,对固态光子学、材料科学、信息科学和能源科学等应用科学的发展也有很大的推动作用。《固体中的元激发》一文,对声子、自旋波量子、等离子振荡量子和极化子等一些元激发概念作了详述。  相似文献   
7.
本文考虑了棱镜-波导耦合下M线的形成.从波导反馈回棱镜的能量构成了一束平行反射光.这束平行光的直边衍射花纹与光斑本底叠加的结果在观察屏上形成为通常所称的M线.  相似文献   
8.
本文把Ewald—0seen消光定理应用于薄片型光波导,解出波导内外的场分布,得出导模的条件,从而揭示了光导波的实质是波导偶极子场的一些本征状态.导波光的一些特征性质,可以用元激发与光耦合(杂交)的观点加以阐明.  相似文献   
9.
本文通过一个简单的变换,把弯曲波导近似为四层结构的波导,求出了弯曲波导的功率损耗系数。所得结果与现有的理论符合得很好。重要的是:本文所建立的方法为“透射迅衰场的护夹作用”在物理上提供了一个说明,从而确证了介质光波导中透射迅衰场的主导作用。  相似文献   
10.
本文介绍了特征矩阵的主要性质及其在一维周期性势场问题中的应用.用统一的观点,系统地讨论了一维无界晶体电子态、半无界晶体表面态、体内及体表杂质态、有界晶体的体电子态及表面态、无界及有界晶体中杂质集团的电子态等问题,并导出了用特征矩阵元表示的这些电子态的比较普适的能级公式.  相似文献   
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