NO2分子Faraday效应磁强计

采用Faraday光谱方法,系统研究了交流(Zeeman调制)、直流(光强调制)磁场下,NO2气体分子的光谱信号随外加磁场的变化关系.实验结果与理论分析表明,NO2分子的光谱信号与外加磁场呈线性关系,由此提出了一种NO2分子Faraday效应磁强计,预期可以测量5×10-3～100 mT,DC-1 MHz范围内的磁场,并具有良好的线性度.     

可见光波段水分子离子吸收光谱的测量

通过光外差－磁旋转－速度调制光谱技术实现了对H2O^ 在16680－17300cm^-1的可见光区吸收光谱的高分辨测量，获得了A^-2A1-X^-12B2电子跃迁的（0，9，0）←(0,0,0)支带的74条谱线，同时也验证了该技术高灵敏度和高信噪比的特点。     

光外差-Zeeman调制磁旋转光谱技术

介绍采用光外差技术与Ｚｅｅｍａｎ调制磁旋转技术相结合,形成一种高信噪比,高灵敏度和无吸收本底的光谱技术,可以消除来自光源的幅度涨落噪声,达到了散粒噪声的测量极限。     

MRD-CI方法对CN的从头计算

采用多参考双激发组态相互作用（MRD CI）方法和精确的CN基态和激发态的势能曲线和平衡结构，进而将势能曲线引入到核薛定谔方程得到振动能级和两个态的电子谱项、振动常数以及转动常数.通过比较，所得结果与实验值符合得很好，其中，转动常数可以准确到3位有效数字.     

直流脉冲放电产生SO分子束:A'3→X3∑-跃迁

采用直流脉冲高压对SO₂/He(配比1:99,总压强3.0×10⁵Pa)混合气体放电产生SO超声分子束,SO自由基由电离其前体SO₂再解离而形成．发射光谱中350~500 nm波长范围的电子振动谱标识为SO(A'³→X³∑^-)跃迁,通过对实验谱线拟合,获得了该跃迁的带源ν₀₀ = 29524(8) cm^-1,SO(A'³Δ)的光谱常数ω'_e = 742(6) cm^-1, ω'_eχ'_e = 5.9(2.0) cm^-1, 以及基电子态的光谱常数ω'_e = 1165(5) cm-1, ω'_eχ'_e = 6.4(0.5) cm^_-1.     

O2+阳离子第二负带系(A2Πu -X2Πg)(5,21)带的激光光谱

采用光外差-速度调制分子离子吸收光谱技术,在近红外波段11 387~11 800 cm-1范围内,首次对O²₊第二负带(A²Π_u -X²Π_g)（5,21）带进行测量和分析.采用有效Hamilton量,在非线性最小二乘意义上拟合获得了该振动带下态精确的分子常数.     

NO_2分子593um波段斯塔克调制谱特性研究

采用ＡＴ＋激光泵浦单模稳频染料激光器，在１６８４０ｃｍ－１－１６８６０ｃｍ－１测量ＮＯ２分子的斯塔克（Ｓｔａｒ）调制谱。用一阶和二阶斯塔克效应对谱线的线型和强度进行了理论分析，并获得了一些激发态的电偶极矩参数．     

速度调制光谱用于辉光放电离子浓度的诊断

采用速度调制分子离子激光光谱技术,通过研究光谱信号的线宽及强度对实验参量的依赖关系,可以诊断辉光放电等离子体中的温度和电场等参量,进而可获得辉光放电中的离子浓度．作者从理论和实验两方面研究了辉光放电中的离子浓度,两者吻合得非常好,表明速度调制分子离子光谱技术可以很好地实现对等离子体浓度不介入诊断．     

O2+阳离子第二负带系(A2Πu-X2Πg)(5,21)带的激光光谱

采用光外差-速度调制分子离子吸收光谱技术,在近红外波段11 387～11 800 cm-1范围内,首次对O2 第二负带(A2Πu-X2Πg)(5,21)带进行测量和分析.采用有效Hamilton量,在非线性最小二乘意义上拟合获得了该振动带下态精确的分子常数.     

光外差速度调制分子离子激光光谱

通过求解分子离子在电场中速度分布，获得了小调制度近似下，速度调制分子离子光谱信号强度与调制度成正比、线型为Gauss线型的一次微分线型；理论分析了光外差频率调制光谱的线型亦为Gauss线型的一次微分线型，并分析了该两种光谱技术的优缺点．基于此，提出了光外差速度调制分子离子激光光谱技术，理论分析表明该技术测量获得的谱线线型为Gauss线型的二次微分线型，比纯速度调制测量灵敏度提高大约100倍．它不导致复杂的谱线线型，非常适合进行分子离子的振转光谱测量．