匀加速荷电黑洞的量子非热辐射

本文利用Ｈａｍｉｌｔｏｎ－Ｊａｃｏｂｉ方程和推广的Ｔｏｒｔｏｉｓｅ坐标，讨论了匀加速荷电黑洞的量子非热辐射，结果表明，当ωｈ大于零时，在视界附近的邻域内，正能态与付能态姓交错，在交错的区域中会产生自发的量子非热辐时，这种量子非热辐射是由电磁势和黑洞的加速作用引起的。     

具有质量多极矩稳态轴对称黑洞的热力学性质

70年代以来,黑洞热力学的研究引起了人们极大的兴趣,取得了一系列有意义的结果.最近,文献[5]利用Gutsunayev-Manko度规和Castjon-Amenedo度规,对具有质量多极矩的稳态轴对称非Kerr黑洞的热力学性质进行研究,得到了几个有趣的结果.然而,从Einstein场方程可知,这几个度规只是多极矩场的某种近似结果:Gutsunayev-Manko度规为最低级Geroch-Hansen多极矩解,而Castjon-Amando度规为前四级Geroch-Hansen多极矩解.那么,在严格的无近似的情况下,具有质量多极矩的稳态轴对称黑洞的热力学性     

荷磁加速天体的引力效应

本文根据文(1)给出的度规,讨论了含有较多磁单极一类加速天体的一些引力效应.到得当a《r~(-1)时,沿径向以低速和高速入射的粒子将分别聚集于北极和南极;当a≈r~(-1)时,沿径向以低速高速入射的粒子将别聚集于纬度不同的两条环上.电荷和磁荷引起频率紫移,场源加速度引起频和率红移或紫移取决于分a的符号和测量方向.     

具有电荷、磁荷、磁矩、质量四极矩天体的引力频移效应(英文)

研究了具有电荷、磁荷、磁矩、质量四极矩天体的引力频移效应 ,所得结果表明 :1)磁矩产生紫移 ,且与角度θ相关 :在θ =0和π时紫移最小 ,θ =π/ 2时最大 . 2 )电荷 ,磁荷与质量四极矩相互作用产生的频移是红移或是紫移由角θ而定 ,当θ =0 ,π时 ,紫移最大 ;当θ =π/ 2时 ,红移最大 ;当θ =arccos (1/ 3)时 ,频移为 0 .3)电荷 ,磁荷与磁矩相互作用产生的频移与荷的正负及角度θ有关 :当θ =0时 ,紫移最大 ;当θ =π时 ,红移最大 .当θ =π/ 2时 ,频移为 0 .     

含宇宙弦或整体单极子的Schwarzschild黑洞热力学性质

当具有渐近平直边界条件时,黑洞热力学遵循Bardeen等提出的四条基本定律。而对于不具有渐近平直边界条件的Schwarzschild型黑洞,这四条定律是否仍然成立值得研究。因为近来人们发现一些规范理论可导致诸如整体单极子、宇宙弦等一类拓扑缺陷。这些拓扑缺陷代表了在早期宇宙中可能出现的物质。它们的出现可能会在宇宙中引起一些重要的、     

巴鲁那-维林金黑洞的单圈量子修正

从相互耦合的四维引力、单极子作用量和四维无质量标量场作用量出发,利用球对称退化的两维伸缩子理论,通过微扰方法获得了量子修正的Barriola-Vilenkin黑洞解.发现黑洞熵的量子修正要写成klnAh的形式,其中Ak是黑洞的视界面积,而常数k则依赖于量子化方法.     

耦合SU(2)Einstein-Yang-Mills-Higgs系统本质非Abell黑洞的存在性

当考虑引力与一个Abell规范场(电磁场)耦合时,唯一性定理告诉我们,具有质量、角动量和电荷(磁荷)的Kerr-Newman度规是Einstein-Maxwell方程的最一般的渐近平直黑洞解,当把情形推广到引力与非Abell规范场耦合时,人们发现非Abell规范场不为零的能动张量会引起时空弯曲,并导致很多新的结果.而最令人感兴趣的是由此得到的黑洞解是否携带有本质非Abell荷.为了研究这个问题,必须研究引力与Yang-Mills场和Yang-Mills-Higgs场的耦合.     

加速荷电黑洞的Hawking辐射

利用推广的Ｔｏｒｔｏｉｓｅ坐标，得到了在加速荷电黑洞视界邻域内Ｋｌｅｉｎ－Ｇｏｒｄｅｎ方程的渐近解，求出了事件界的位置和Ｈａｗｋｉｎｇ温度，结果表明：由于黑洞的加速作用，事件的形状不再是球对称的，在一定的条件下，所得结果退为Ｒｅｉｓｓｎｅｒ－Ｎｏｒｄｓｔｒｍ黑洞，Ｓｃｈｗａｒｚｓｃｈｉｌｅ黑洞和Ｆ－Ｚ加速黑洞结果。     

这些度规能描述具有质量多极矩的黑洞吗？

具有质量多极矩的稳态Ｍａｎｋｏ、Ｇｕｔｓｕｎａｙｅｖ－Ｍａｎｋｏ和Ｃａｓｔｅｊｏｎ－Ａｍｅｍｄｏ－Ｍａｎｋｏ度规的表面引力和Ｈａｗｋｉｎｇ温度在视界的两极（ｙ＝±１）处为零。这是由于内禀奇点裸露在视界上所致；而在极点外的整个视界上表面引力和Ｈａｗｉｎｑ温度为非零的常数。这种奇特的性质违背热力学基本规律，所以，这些度规不能描述具有质量多极矩的稳态黑洞。但是，由于静态Ｍａｎｋｏ度规没有内禀奇点裸露在视界上，它遵循热力学基本规律，所以静态ＭａｎｋＯ度规能描述具有质量多极矩的静态黑洞。ＰＡＣＳ９７．６０Ｌｆ．９５．３０３ｆ．０４．２０．Ｊｂ．０４．２０＋ｎ。