Holstein模型的一种新的近似方法

发展了一种新的相干态正交化展开法研究一维Holstein模型,在零级近似时,可以解析地求得系统的基态能量表达式,正确给出强耦合解和弱耦合解,当系统的基态试探波函数展开到二级近似,其系统的基态能量在所有耦合区,均与数值计算一致,并且该方法对Holstein模型容易推广到高维和多电子情形．     

有束单间隙微波腔中的非稳态过程

以单间隙微波腔为研究对象,将电子束作为激励源,根据Maxwell方程和电子受到的洛沦兹力,建立微波腔在电子束作用下的激励方程和电子束在微波场作用下的运动方程（即微波谐振腔中电子束同微波场相互作用的自洽方程组）,由此进一步研究一维情况下束波互作用的非稳态作用过程,在理论上给出：当工作电流远大于起振电流时,微波腔在非稳态过程中产生很强的窄脉冲辐射。     

用二项式分布研究伽尔顿板实验的分布曲线

从随机理论中的二项式分布出发，定量分析了伽尔顿板实验，给出了分布函数。     

二项式光场与二能级原子相互作用的量子特性

我们利用相干态正交化展开方法, 研究了二项式光场作用下, 非旋波Jaynes-Cummings模型(JCM)的布居数反转以及光场的反聚束效应. 讨论了参数h 和失谐量对反聚束效应的影响, 同时也讨论了强耦合情况下的反聚束效应. 研究表明: 当耦合强度较大时, 光场的二阶相干度在旋波近似与非旋波近似下有较大的区别. 在非旋波近似下, 随失谐量的增大, 光场处于聚束效应的时间先增大后减小, 最终完全呈现出反聚束效应.     

一维Holstein极化子的基态性质

利用相干态正交化展开法,将系统的基态试探波函数展开到三级近似,系统的基态能量逐级降低.在零级展开时,电子在各格点上的几率分布形成孤子峰,但随着展开级次的增加,电子在各格点上的分布趋向于平权.     

离子交换玻璃波导1×4光功分器的研制

详细介绍了Tl -Na 离子交换制备玻璃波导1×4功分器的工艺制作过程。首先采用BPM软件设计波导光路图,设计并制作出具有10μm和20μm两种线宽的1×4模板,加工出3．5 cm×1．5 cm×0．5 cm基底玻璃板。然后按照工艺在玻璃面上镀上1μm厚度的钛膜。依照母板模型对基底玻璃板进行光刻,得到理想对称S形状的钛膜窗口。在480℃交换温度下,把基底玻璃板放在Tl2SO4,ZnSO4的混合熔液中经过10 h的交换。一块低损耗S型多模光波导功分器形成。接着经过研磨、抛光等工艺制作出体积小、操作方便、性能稳定、光损伤小和与光纤匹配的光功分器样品。     

精确计算派系网络的Mandelbrot系数

研究了派系连接生成的复杂网络的拓扑性质。解析得到了m-派系网络的度分布和累积度分布函数,发现最小度的概率总是1/2。在度较大时,度分布的近似解析解服从Zipf-Mandelbrot分布律,度分布的幂律指数为(2m-1)/(m-1),Mandelbrot系数为m(5-2m)/(2m-2)。累积度分布为(k+ccum)-γ+1,Mandel-brot系数为c+1/2。数值模拟发现,所得Mandelbrot系数和幂律指数与理论值符合得很好。