冷坩埚技术研制新磁性Nd_2Fe_(14)B单晶体

1983年日本住友特殊金属公司正式宣告了第三代稀土永磁Nd-Fe-B的问世,其磁能积达35MGOe,这个数值超过了以往传统永磁材料,对电机制造业将引起一场革命。许多研究人员对Nd-Fe-B系磁体进行了广泛深入的研究,使得其磁能积(BH)_(max)直线上升,从35MGOe很快上升到49MGOe,其数值不但大大超过了60年代开发的第一代稀土永磁合金     

铽改性铌酸锶钡晶体的介电谱研究

在5×10~2Hz 到5×10~8Hz 频率范围内测量了 Tb 改性的铌酸锶钡(SBN)晶体的室温介电常数,并以1×10~4Hz 的频率测量了这些介电常数从室温至居里温度以上的变化。对于 c 轴和 a 轴介电常数,都观测到了介电弛豫,但 c 轴介电弛豫频率明显低于 a 轴介电弛豫频率。对于不同的组份来说,介电弛豫频率随居里温度降低而降低。这些晶体的铁电—顺电相变是弥散性的,弥散程度随Tb 含量的增加而增高。     

Sr_(1.95)Ca_(0.05)NaNb_5O_(15)晶体的介电、热电和热学性质

用差示扫描量热法研究了Sr_(1.95)Ca_(0.05)NaNb_5O_(15)(SCNN)晶体的热学性质,测得其铁电-顺电相变的转变热△Q=3.68×10~3J/mol.DSC分析表明,晶体的铁电。铁弹相变不会引起比热反常.介电和热电测量结果证实了SCNN晶体存在低温铁电-铁电相变,其相变温度在85K以上。     

原子力显微镜及其在各个研究领域的应用

在当今的科学技术中 ,如何观察、测量、分析尺寸小于可见光波长的物体 ,是一个重要的研究方向。在众多的科学领域里 ,人们希望实时地看到具体的真实变化过程 ,而不仅仅是根据前后的现象和关系来推理 ,这就需要高分辨率的显微镜。适应这种需要 ,许多用于表面结构分析的现代仪器问世 ,如透射电子显微镜（ＴＥＭ）、扫描电子显微镜（ＳＥＭ）、场离子显微镜（ＦＩＭ）、俄歇电子能谱仪（ＡＥＳ）、光电子能谱（ＥＳＣＡ）等 ,但是大多数技术都无法真正地直接观测物体的微观世界。在这之后 ,原子力显微镜出现了。一、原子力显微镜的结构和工作原…     

KDP(DKDP)晶体中液相包裹散射的形成

利用原子力显微镜(AFM)观察、研究了杂质对KDP (DKDP)晶体中液相包裹散射形成的影响. 对液相散射形成机理和溶液过饱和度的影响进行了探讨, 结果表明杂质和溶液的过饱和度是加重晶体散射的重要原因.     

铌酸钡铅晶体的生长和光折变性质

报道了Pb_(0.4)Ba_(0.6)Nb_2O_6晶体的Czochralski生长条件,晶体结构分析,及晶体的二波混合及四波混合响应特性.当双束夹角2■在22°~52°范围之间变化时,二波混合系数??在6~9cm~(-1)之间:四波混合反射率η=10%.     

光折变晶体(K_(0.1)Na_(0.1)Sr_(0.54)Ba_(0.36))Nb_2O_6的电光系数

(K_(0.1)Na_(0.1)Sr_(0.54)Ba_(0.36)Nb_2O_6晶体属4mm 点群,有三个电光系数γ_(33)γ_(13)=γ_(23),γ_(51)=γ_(42)和三个压电系数 d_(33),d_(31)=d_(32),d_(15)=d_(24).对6328(?)波长,折射率 n_0=2.307,n_(?)=2.249.我们加工了一块 X×Y×Z=5.08×4.88×6.55mm~3的长方体样品用来测量 d_(33),d_(31)和γ_(33),γ_(23).又加工了另一块 YZw45°切的样品用来测量 d_(15)和γ_(51)尺寸为4.46×6.70×5.10mm~3.用干涉法测量晶体的压电系数,在 X×Y×Z 长方体样品的 Z 方向加电场,应变方向     

晶/液界面边界层结构的微区研究

采用显微Raman微区探针和全息相衬干涉显微相结合的技术, 实时研究了KH₂PO₄和KH₂PO₄晶体生长边界层的结构及其演变规律. 实验表明: 在晶/液界面特征边界层内母液的分子结构与单独溶液的结构有显著区别. 在层内, 阳离子效应引起母液结构重排和脱溶剂化, 最终形成阴-阳离子结晶基元.