Kerr-Newman-de Sitter时空中荷电Dirac粒子的Hawking辐射

本文用旋量零标架方法研究Kerr-Newman-de Sitter时空中荷电粒子的Dirac方程,先构造对称零标架,计算旋系数,然后导出Dirac方程。在视界附近解Dirac方程,得到荷电Dirac粒子的四分量波函数。本文只研究黑洞视界曲面r_ 和宇宙视界曲面r_( )上的Hawking辐射。     

Kerr-Newman-de Sitter时空标量粒子的Hawking辐射

本文用解析延拓方法讨论Kerr-Newman-de Sitter时空标量粒子的Hawking辐射,所得视界曲面上的重力加速度k和温度T的表式与[1]一样。     

四维静态黎曼时空中Dirac粒子的Hawking辐射

赵峥最近研究了四维静态黎曼时空中标量粒子的Hawking辐射。本文把他的结果推广到Dirac粒子。对于静态黎曼时空,显然g_(0i)(i=1,2,3)等于零,我们进一步假设:通过适当的坐标变换,空间度规可以对角化。     

负有效质量载流子的迴旋共振

锗、硅的重空穴带的等能面是一扭曲的球面。如选定坐标轴与晶体主轴方向一致,在坐标轴附近一定立体角内的空穴,其横向(即与轴垂直方向)的有效质量是负的。如图1所示。G.C.Dousmanis等曾经研究过这部分载流子在纵向磁场下的迴旋共振,实验结果如图2所示。在相应于负有效质量载流子的共振处,吸收曲线上显著地下凹。     

Friedmann时空的一般场方程

K= 1的Friedmann宇宙的度规为 ds~2=dt~2-a~2(t)[dx~2 sin~2x(dθ~2 sin~2θdφ~2)] (1) 由(1)可构造零标架 l_μ=1/2~(1/2)(1,a,0,0) n_μ=1/2~(1/2)(1, a,0,0) (2) m_μ=1/2~(1/2)(0,0,asinx,-iasinxsinθ) (?)=1/2~(1/2)(0,0,asinx,-iasinxsinθ) (2)满足 由度规、零标架和第二类Christoffel符号,按Newman和Penrose文章(以下简称NP文章)的(4.1a)式求得旋系数如下:     

高维时空标量粒子的Hawking辐射

1974年Hawking首次提出黑洞能够辐射粒子的量子理论,他用的是正在坍缩着的星体模型,理论上预言的这种效应叫Hawking辐射,虽然Hawking辐射还没有被实验所探测到,伹在过去十多年间曾引起理论物理学家的重视。许多作者用不同观点,不同方法研究过Hawking辐射。但是,他们只研究了标量粒子的Hawking辐射,我和刘辽等曾把这一研究推广到Dirac粒子。     

含有高阶导数项的Einstein方程的一个旋转度规解

最近几年许多作者研究了含有高阶导数项(即各阶Gauss-Bonnet项)的Einstein方程,高阶导数项来自超弦理论在低能极限下的有效拉氏量。所有的作者只求得球对称解和宇宙解。本文用Newman的复坐标变换方法导出了旋转度规解。 含有Gauss-Bonnet项L_2的广义Einstein-Maxwell方程为     

氢原子能级与演化的宇宙曲率

本文用旋量零标架方法研究了Friedmann时空中氢原子的Dirac方程,得到了退耦和分离变量方程,进而计算了该时空中氢原子的包括相对论效应的能级。     

一个避免奇点的振荡式反弹宇宙模型

按照奇异性的边界理论,奇异性是一切非类空测地线不可扩展的边界。因此,宇宙奇点应表示宇宙演化在时间上有一个开始或终结,一切事物的因果序列在这里被剖断了。宇宙的奇点是否可以避免呢?本文计算指出:若考虑到早期宇宙物质真空的     

Kerr时空的量子理论与Kerr黑洞微扰理论

本文对静止质量为零的场从统一的旋形式的场方程■场量ф_i~(t)的右上指标（s）表示自旋，右下指标i表示场量的各分量。s取值任意正整数和半整数；