用双棱镜在LiNbO3：Fe晶体中构造大面积光子晶格

推导了双棱镜干涉的强度,并用Matlab软件模拟了晶格图案.利用单个和正交双棱镜在LiNbO3：Fe中构造了一维和二维大面积光子晶格.通过CCD观测晶体内的晶格图案和衍射.选取不同的聚焦透镜,对比写入晶格的空间周期和衍射效率.实验结果表明,聚焦透镜焦距为450 mm时,空间周期最小,可达25.75μm,衍射效率为15.3%.     

光诱导LiNbO3:Fe晶体光孤子串的形成

用条形光束辐照具有光子晶格结构的自散焦LiNbO3Fe晶体,在适当条件下,辐照在光子晶格上的条形光束会产生光孤子串,而且无需施加外电场.实验结果显示,影响光孤子串形成的因素有光束宽度、晶格周期和晶格折射率变化量等.对光孤子串现象产生的原因进行了理论分析,所得结论与实验结果符合的较好.     

自散焦晶体中阵列光束与写入晶格的相互作用研究

通过CCD观察了在自散焦光折变晶体中写入光子晶格的动态过程，发现了条纹分裂的一些新的实验现象，认为这是一种空间频率的倍频现象，这种现象是干涉条纹与写入光子晶格之间相互作用的结果，并用相位转移和相位分裂理论对实验现象做了初步解释．实验证明，利用局域光折变效应可以实现空间频率的倍频．     

光波在复折射率物质界面反射的讨论

用复折射率讨论了光波在两种介质分界面上的反射行为 ,认为物质的光学常数———折射率的数学表示应为复数 ,在正常色散区透明介质的折射率是虚数近似为零的一种特殊情况 .     

掺镁掺钛LiNbO3晶体的光谱与光折变特性研究

测试了一组掺杂不同浓度Ti、Mg杂质的LiNbO3:Ti:Mg晶体的ON-谱，用光斑法观察了这组样品的光折变特性，实验结果表明，在LiNbO3:Ti:MgI晶体中，钛可以起到复合镁的作用，使得LiNbO3晶体的掺镁阈值浓度增高，并且掺镁阈值浓度始终大于接钛浓度，提出了[Ti·Mg]的复合杂质模型，能很好地解释实验现象，根据这种模型和实验证明：LiNbO3:Ti晶体中掺入大于Ti浓度5％mol以上的Mg，晶体仍可成为抗光折变的。     

重掺镁LiNbO_3∶Fe晶体的光谱与光折变特性研究

研究了重掺镁LiNbO3∶Fe晶体的透射光谱与光折变特性 .结果表明 ,LiNbO3∶Fe晶体在重掺镁后 ,镁离子把晶体中的铁离子“挤”入铌位是重掺镁LiNbO3∶Fe晶体抗光折变的原因所在 .在重掺镁 (≥ 5mol% )LiNbO3∶Fe的晶体中 ,作为施主中心的Fe2 的特征吸收“台阶”的消失和 350 4cm- 1的OH吸收带的出现 ,都直接证明了铁离子从锂位进入了铌位 ,并以Fe3 Nb 的形式存在 .     

LiNbO3：Fe晶体折射率调制度的实验研究

利用双光束干涉在不同掺Fe浓度的LiNbO3晶体中分别用红光和绿光写入光子晶格,研究了晶格周期Λ、掺Fe浓度、光波波长λ与光致折射率调制度Δn之间的关系.实验结果表明: 用红光(λ＝633nm)写入光子晶格,掺Fe浓度不大于0.05wt%,或用绿光(λ＝532nm)写入光子晶格,掺Fe浓度不大于0.03wt%时,LiNbO3晶体的光致折射率调制度Δn随晶格周期Λ的变化存在一个极大值,并随掺铁浓度的增加,相应的折射率调制度极大值也增大,并且向晶格周期小的方向移动,这与一中心模型理论得到的关系曲线的变化趋势相一致;若掺Fe浓度分别大于以上两值时,理论曲线与实验曲线完全不符,说明一中心模型的空间电荷场理论只适用于掺Fe浓度小的LiNbO3晶体.实验还发现LiNbO3:Fe晶体折射率调制度Δn与入光波长λ有关,对同一块晶体,绿光写入时折射率调制度比红光更大,且极大值向晶格周期小的方向移动也更大.     

大角度会聚光束特性的实验研究

实验中经常使用的大孔径大角度会聚光束的圆孔和圆屏衍射图样不同于一般的圆孔和圆屏衍射图样，对这种光束进行了实验性研究，并用简单的几何光学方法给出了定性解释．     

防晒用品防晒性能的物理方法测试

采用物理测量透过率的方法，用分光光度计测定了一些防晒产品的紫外线透过率．测试结果表明．目前国内生产的一些防晒产品对中短波段的紫外线具有防护作用，但缺乏防长波段紫外线的功能．与生物学方法相比，物理方法可以直接、快速地测定紫外线防护用品的防紫外线能力，有利于制定统一的防晒标准．     

染料敏化二氧化钛纳米棒及其太阳电池的制备

以罗丹明-B为染料配制敏化剂,对二氧化钛(TiO2)纳米棒薄膜进行敏化处理后得到正电极,再加上用石墨制备的反电极,并滴加电解液,得到染料敏化纳米晶光电化学太阳能电池(NPC).实验结果表明,这种敏化方法在波长为470～750 nm的可见光范围内可以有效地提高太阳电池的吸光度和性能,电池的开路电压可达520mV.