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报告了Ｅｎ＝１３．４０～１４．７９ＭｅＶ中子能区用活化法以２７Ａｌ（ｎ，α）２４Ｎａ截面为中子注量标准测得的９２Ｍｏ（ｎ，ｐ）９２ｍＮｂ．９８Ｍｏ（ｎ，ｐ）９８ｍＮｂ和９４Ｍｏ（ｎ，２ｎ）９３ｍＭｏ的反应截面．还列举了尽可能收集到的数据，并将９２Ｍｏ（ｎ，ｐ）９２ｍＮｂ和９８Ｍｏ（ｎ，ｐ）９８ｍＮｂ两反应过的实验测量值与理论计算值进行了比较．中子能量是用铌锆截面比法测定的． 相似文献
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用活化法，在Ｅｎ＝１３．５～１４．７ＭｅＶ中子能区，以＾５４Ｆｅ（ｎ，ｐ）＾５４Ｍｎ截面为中子注量标准测量了＾１０２Ｐｄ（ｎ，ｐ）＾１０２ｍＲｈ，＾１０２Ｐｄ（ｎ，ｐ）＾１０２ｇＲｈ，＾１０５Ｐｄ（ｎ，ｐ）Ｒｈ，＾１０６Ｐｄ（ｎ，ｐ）＾１０６ｍＲｈ的反应截面值，以＾９３Ｎｂ（ｎ，２ｎ）＾９２ｍＮｂ截面为中子注量标准测量＾１０６Ｐｄ（ｎ，α）＾１０３Ｒｕ，＾１０８Ｐｄ（ｎ，α）＾１０５Ｒｕ；＾１０２ 相似文献
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用活化法以93Nb(n,2n)92mN反应截面为中子注量标准,然后对172Yb(n,p)172Tm,173Yb(n,P)173Tm,170Yb(n,2n)160Yb,176Yb(n,2n)175Yb的反应截面进行了测量,测得由(14.84±03)MeV中子引起的173Yb(n,p)172Tm的反应截面为(9.4±L0.9)mb,173Yb(n,p)173Tm的反应截面为(3.64±0.2)mb,170Yb(n,2n)169Yb的反应截面为(2 130±81)mb,176Yb(n,2n)175Yb的反应截面分别为(2169±81)mb.把测量的数据和其他作者的数据进行了比较,且利用HFTT程序计算了中子能量在7～18 MeV范围内两个(n,2n)反应和中子能区在5～30 MeV内两个(n,p)反应的截面,给出了这4个核反应的激发函数曲线. 相似文献
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用活化法以93Nb(n,2n)92mNb反应截面作为中子注量的标准测量了13.5-14.8 MeV中子引起的203T1(n,2n)202T1的反应截面值.14MeV中子由T(d,n)4He反应得到,中子能量通过93Nb(n,2n)92mNb和90Zr(n,2n)89m gZr截面比法测定.测得了分别由(13.5±0.3),(14.1±0.2),(14±8±0.3)MeV中子引起的203T1(n,2n)202T1反应截面值分别为(1 829±83),(1 884±109),(2016±105)mb.并与其他人的测量结果和JEFF-3.1评价数据库进行了比较. 相似文献
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高纯锗—塑料闪烁体反康普顿 γ 能谱仪 总被引：1，自引：0，他引：1
本文报告了一台采用自制大塑料闪烁体作反符合屏蔽的高纯锗γ能谱仪的结构及主要性能.主探测器体积为77C.C.,对1332kev 的γ射线能量分辨率为1.90Kev.相对效率为13%.符合探测器采用φ76×76mm 的低本底 NaI(TL)探测器。作为反符合屏蔽的环探测器为φ500×500mm的自制大塑料闪烁体.在有物质屏蔽和反符合屏蔽条件下,谱仪在50Kev—2700Kev 能区的积分本底为31CPM.在源距为3—4cm 处,对~(137)Cs 源的康普顿减弱因子为4.1,峰康比为320. 相似文献
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资产与负债为几何布朗运动的风险模型的破产概率及最值分布 总被引：1，自引：1，他引：0
将资产与负债设定为几何布朗运动；在不考虑分红的情况下，求得破产概率及破产前最大值分布的精确表达式。 相似文献
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用活化法测量了(n,2n)核反应截面，并利用HFTT程序对该反应截面进行了评价，作出了核反应激发函数曲线图，分析了核反应截面随中于能量的变化关系。对比结果显示，激发函数曲线与文献中的实验结果一致。 相似文献
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报告了Ｅｎ＝１３．４～１４．８ＭｅＶ中子能区用活化法以＾２７Ａｌ（ｎ，α）＾２４Ｎａ截面为中子注量标准测得的＾５１Ｖ（ｎ，α）＾４８Ｓｃ和＾５１Ｖ（ｎ，ｐ）＾５１Ｔｉ两反应截面，还列举了尽可能收集到的数据，中子能量是用铌锆截面方法测定的。 相似文献
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本文述述了反康普顿碘化纳(铊)——塑料闪烁体γ能谱仪在建立了物质屏蔽和对主探测器.符合探测器和环探测器进行了更换和改进之后所测量的主要指标.在~(137)Cs 源距主探测器为4厘米处测得的康普顿减弱因子为3.8,在铅室外和在铅室内加反符合屏蔽下,在0.05—2.5Mev 能区积分本底之比为397倍.并对各种改进情况进行了讨论. 相似文献
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