砂石级配对卸载影响分析

根据对回填砂石试验数据分析，发现砂石颗粒级配不合理会造成回填段不密实，从而产生卸载。通过对回填试验的砂石级配与土力学中的土颗粒级配进行理论分析，分别采用不同级配的砂石进行回填实验，比较各回填段的压缩量，研究砂石级配对回填密实度的影响，并根据土力学中的颗粒级配理论确定了回填段较密实的砂石级配。     

直流电动机偏心和换向器故障的监测与诊断方法分析

直流传动广泛应用于工业传动领域。使用中的直流电动机工作状态直接影响生产是否正常进行，因此对其进行在线监测与故障诊断具有重要意义。通过理论分析，提出利用电气量进行常见的偏心和换向器火花故障的监测与诊断方法，为进一步开发实际系统奠定了基础。     

A-15型超导体临界温度的新表达式

1.Hart等人对五种V基二元系A-15型超导体进行了研究,得出结论:对于由ⅣA族元素为B组元的V基A-15型化合物,其临界温度T_C随B组元原子量减小而增高。并得出如下关系式:log T_C∝log(1/M_B)。     

涡旋重联的Hall-MHD模拟及其在高纬磁层顶的应用

应用2.5维可压缩Hall-MHD数值模拟方法研究了高纬磁层顶进入层的磁场重联过程. 当同时考虑Hall效应和流场剪切的效应时, 产生了同心的流体涡旋和磁岛; 在磁层顶两侧看到了等离子体的交换, 磁层顶的边界区趋于模糊; 日下点附近产生的重联结构会在向高纬流动的过程中随着剪切流的增强而产生变化; Hall效应可提高涡旋重联的重联率; Hall效应产生的3维磁场和流场分量在剪切流的作用下重新分布, 使得等离子体交换过程更为复杂. 模拟的结果有助于增进对高纬磁层顶的动力学过程的理解.     

9个大果型花生品种农艺性状的灰色关联度分析(简报)

花生是我国主要油料作物之一,然而,花生单产相对较低,在一定程度上影响了农民种植的积极性.品种杂乱、老化是制约花生产量诸因素中最主要的,因此,选育高产、稳产、优质、高抗的花生新品种是现代育种工作主要的育种目标,而这些育种目标与花生的农艺性状有一定联系.     

行离子对近地场向电流的影响

采用三维resistive MHD数值模拟方法研究了上行离子对近地磁尾场向电流的影响. 模拟结果显示起源于夜侧电离层极光椭圆带源区的上行离子沿等离子体片边界层进入磁尾, 对近地磁尾场向电流有着重要的影响. 上行离子对场向电流的影响主要在近地磁尾(15 Re以内); 场向电流密度随上行离子通量增加而增加; 在通量相同的条件下, 上行离子速度越高, 场向电流密度越高; 近地磁尾场向电流密度与上行离子的纬度密切相关, 来自电离层较低纬度接近闭合磁力线区域的上行离子流更容易引起场向电流密度的增强; 由上行离子引起的场向电流和By 磁场分量有直接关系. 最后进一步将上行离子引起的近地磁层场向电流密度与电离层高度的场向电流密度进行了比较.     

火星磁层中内禀磁场对O+离子分布的影响

目前对火星磁层的观测仅是在某些特定情况下和特殊位置的观测,并无系统的数据;在理论研究方面,仅对火星磁层顶位形进行过一些探讨.火星磁层的结构、磁矩的大小(即内禀磁场)及其在火星磁层中的动力学作用问题,仍然是有争论的,有待于进一步系统地观测分析和理论研究来确定.观测结果还表明,氧离子是火星磁尾重要的离子成分,其通量密度典型值为 2.5 ×10~7cm~(-2)·s~(-1).     

聚乙烯接枝马来酸盐离聚体的红外光谱——制备方法和成膜条？…

通过２种不同的方法制备了聚乙烯接枝马来酸盐离聚体,并比较两者的ＩＲ谱,得：溶液接枝法的羧酸盐的ｖ峰出现在１５８０～１６００ｃｍ＾－１之间,熔融接枝法的Ｖａｓ峰则出现在１５４６ｃｍ＾－１处,对于同一种接枝法制备所得的产物,不同的成膜条件ＩＲ谱不同,溶液铸膜的ＩＲ谱较复杂,以上谱图的差别说明了不同的制备了方法所得产物的离子聚集状态有区别。     

向阳侧磁层顶通量绳结构的观测与模拟研究

2001年3月2日11︰00~11︰15 UT期间, Cluster星簇卫星在向阳侧磁层顶发现具有明显核心磁场的通量绳结构. 4颗卫星(Cluster 1~4)在不同位置的磁场记录曲线具有类似特征: 在磁层顶边界法向坐标系(LMN坐标系)中, 法向磁场BN分量3个−/+型双极变化均伴随着磁场B_M分量与磁场强度B值的增大. 数值求解二维三分量MHD方程组, 模拟研究向阳侧磁层顶在太阳风入流作用下的驱动重联过程, 结果展示了具有核心场磁结构的重复形成. 在电流片中取一点, 作出磁场强度B及其3个分量B_x, B_y, B_z随时间演化曲线, 计算结果与上述事件的观测特征基本相符.     

MgCNi3超导体高压原位结构

利用同步辐射高压能散X射线衍射实验技术, 在0～22GPa压力范围对MgCNi3超导体的晶体结构、压缩性进行了研究.实验结果表明, 在此压力范围内晶体结构没有发生改变, 用Birch-Murnaghan状态方程拟合, 得到压力导数B0′ = 4时, 零压体弹模量B0 = (267.8±7.2) GPa.