静电平衡下闭合导体壳的性质及应用

从静电平衡条件出发，对闭合导体壳的一个重要性质给出了一个简洁的证明并通过实例讨论该重要性质的应用从而为静电学中一类有关导体亮问题的求解铺平了道路．     

几种特殊带电金属导体的空间电势分布

利用逆矢径变换,分别求出了金属导体球壳与无限大金属导体平板、两个相隔一定距离的金属导体球壳、两个内切金属导体球壳、两个外切的相同的金属导体球壳间的电势分布的解析解。     

孤立导体球壳外表面上的电荷分布

讨论了孤立导体球壳的一个特点,即对壳内的各种静电荷分布,壳外的场总是表现为一个点电荷的场,壳外表面上的电荷总是作球对称的均匀分布。并从定量计算和定性分析两方面来说明这一点。     

理想导体与超导抗磁性

通过对理想导体和超导体的电学性质、磁学性质的比较研究，从宏观和微观角度讨论了理想导体的电磁学性质与超导体电磁学性质的差别，对理想导体的存在性给出了证明：指出，理想导体在电学性质上与超导体没有任何差别，在临界状态以下存在着能隙，在临界点发生的是二级相变，存在着比热跃变：理想导体在磁学性质上与超导体的磁学性质是相同的，理想导体的抗磁性与超导体抗磁性起源于同一物理原因-载流子的高速定向运动产生很强的磁场，从而将外磁场排出体外，磁场的产生遵循毕-萨定律和法拉第电磁感应定律，不存在磁通“冻结”的问题（第二类超导体的混合态问题与此有本质的差别，自然应当别论），磁通“冻结”的说法是没有理论根据的，它反映了人类对超导电性认识的偏差；作为存在物，理想导体就是超导体，人们设想的理想导体磁性质，更接近于第二类超导体的混合态，但是在本质上是有差别的；作为理想的“理想导体”是不存在的；剔除理想导体的概念，将会极大地促进超导电性理论的深入研究。促进凝聚态物理理论和实践的发展．     

ZnS/ZnO核壳结构纳米线的电子结构与光学性质研究

基于第一性原理的密度泛函理论计算,研究了ZnS/ZnO核壳结构纳米线和ZnS纳米线的电子结构和光学性质.结果表明,两者都属于直接带隙半导体.同时,相对于ZnS纳米线,ZnO/ZnS核壳结构纳米线的最小禁带宽度变窄,其带隙变窄的主要原因可能是由于ZnS/ZnO核壳结构纳米线中O原子的2p态电子在价带顶参与杂化引起的.此外,通过对光学性质的分析发现ZnS/ZnO核壳结构纳米线的吸收波长出现红移,与ZnS/ZnO核壳结构纳米线最小禁带宽度变窄的现象相一致.     

封闭导体壳内外静电场的研究

从概率论的角度出发，讨论了任意形状的封闭导体壳内外的静电场，发现壳内电荷及内壳表面上的内表面之外的电荷在内表面之外的任一点激发的总电场为零，壳外电荷及外壳表面上的电荷在外壳表面之内的任一点激发的总电场为零。     

“电磁学”教学问题两例

<正> 在“电磁学”教学中,把问题归纳起来组织课堂讨论或进行课堂提问,最后总结得出正确答案,这是笔者常用的教学方法之一。这样做既有利于学生搞清问题,加深对基本概念的理解,巩固所学知识,又有利于培养分析间题解决间题的能力。现举两例如下:1.改变空腔导体内电荷的位置,为什么不影响导体外电场的分布?在研究静电感应和静电屏蔽时,常遇到这样的问题,在一个绝缘的导体球壳中放一个点电荷q,问(1)球壳内、外表面的电荷分布,壳内、外的场强分布如何?(2)如果点电荷     

带壳球形粒复合介质的有效介电响应

本文对线性（或非线性）的带壳球形颗粒分布于一线性基质的复全介质的线性（或非线性）有效人电响应进行研究了，以胶的研究表明，在与核和壳的介电性质有关的条件下，这种三元复合体系（带壳）可等价于一个二元体系（不带壳），然而，研究结果表明，当壳和基质的介电性质满足一定条件时，该三元复合体系也能等价于无壳实心颗粒无规分布于原来的基质中的一个二元复合体系，这个等效的无壳实心球颗粒半径比上述三元复合体系中的球核颗     

点电荷和导体球静电问题的积分方程解法

应用静电场中导体静电平衡时导体表面感应电荷面密度满足的鲁宾（Robin)积分方程和特殊函数性质，简单求解了点电荷和导体球静电问题。     

点电荷与导体球壳间的电场

本用镜像法对点电荷与导体球壳间电场中的电势、球壳表面电荷分布及静电力进行讨论，分析点电荷在球外、球壳不接地时，球壳表面上带正净电荷或负净电荷时的条件，以及点电荷所受静电力的情况(吸力、斥力)。     

静电场中导体接地问题

静电场中导体接地问题,是求解静电问题的一个难点,学生在解这类问题时,往往对所求结果执“为什么?”的想法。请看下面一例:在一个半径分别为R_2和R_3的带电球壳内,同心放一个半径为R_1的接地中性导体球(R_1相似文献   

正交圆柱壳、球壳重合空间静电场的反演镜像求解

对正交导体圆柱壳及二球壳重合空间的反演镜像（电像）和静电场分布作了分析和求解．     

带电导体与点电荷相互作用规律的镜像分析

利用静电平衡状态下的导体性质和感应电荷的镜像分析法．通过特例对导体与点电荷之间的相互作用规律进行了定量分析，得出了并非同性带电导体一定相互排斥、异性带电导体一定相互吸引的客观规律；详细推证了点电荷与导体球之间的相互作用力随距离的变化规律．     

应用电力线分析导体静电平衡问题

本文利用电力线及导体静电平衡的性质，采用反证法，具体阐述一种分析导体静电平衡问题的方法。     

带电导体电荷分布规律讨论

讨论平衡导体任意两点电荷密度比的守恒性，这一守恒性质确定了任一孤立导体及任一电容器具有不变的常数电容C。     

外电场中椭球静电性质的若干讨论

对于孤立带电导体椭球产生的静电场问题,一直吸引着研究者的兴趣,例如研究椭球形电容器的静电能、点电荷对椭球体的镜像荷问题、椭球壳的互作用等问题.在此启发下,我们通过引入椭球坐标系,进一步讨论处于外电场中的中性导体椭球的电势、电场及感应电荷的分布,所用方法还可以立刻推广到外电场中一般介质椭球静电性质等有趣情形.     

良导体表面平面电磁波传播特征

为了更深入了解良导体表面平面电磁波的反射波和透射波性质,通过分析良导体的特征参数,对导体表面的透射波和反射波进行了模拟,并把良导体表面反射波和理想导体表面反射波进行了对比.模拟结果表明,良导体透射波的透入深度由导体参数和电磁波频率决定;良导体反射波和理想导体的差别仅在于反射波和入射波存在一个额外相位差,而其反射系数几乎和理想导体一样为1.     

关于电力线的性质证明静电唯一性定理

金属导体在静电平衡时的表现是普物静电的一个棘手问题，造成困难的原因在于导体电荷的分布既受电场影响又反过来影响电场，如果能够利用静电唯一性定量，则可巧妙地解决这一问题，通过用电力线的两个性质加以证明，从而使大学低年级的学生能够理解并加以运用。     

静电平衡时导体表面带电极限的经典讨论

０引言导体在静电平衡时所具有的性质之一是导体内部处处没有未抵消的净电荷（即电荷的体密度ρｅ＝０），电荷只分布在导体的表面［１］。由此可以提出下面的问题：当导体表面原子的价电子全部失去了以后，如果再继续充正电，则内部原子就要开始失去电子，产生的正电荷将...     

带电导体之间的相互作用规律分析

从静电平衡状态下的导体性质出发,详细分析了导体与导体和导体与点电荷之间的相互作用规律,指出了并非同性带电导体一定相互排斥、异性带电导体一定相互吸引的客观规律;利用镜像法详细推证了点电荷与导体球之间的相互作用随距离的变化规律.