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共有20条相似文献,以下是第1-20项 搜索用时 125 毫秒

1.  惰性元素氪等离子体不透明度计算  
   姜明  周平  杨晓荔  吴双  肖培《西南民族学院学报(自然科学版)》,2006年第32卷第4期
   用(l)分裂的屏蔽氢不透明度模型计算了惰性元素Kr等离子体随光子能量变化的不透明度,其中束缚-自由跃迁积分、束缚-束缚跃迁积分中的波函数采用了类氢波函数. 探讨了温度为100~600 eV, 密度为0.5~2 g/cm3范围内kr等离子体不透明度随温度和密度的变化规律,以及自由-自由、束缚-自由、束缚-束缚这三种跃迁过程对不透明度的贡献.    

2.  银等离子体不透明度研究  被引次数:1
   姜明  周平  闫安英《四川师范大学学报(自然科学版)》,2006年第29卷第4期
   用l分裂屏蔽氢离子模型计算了Ag等离子体在不同温度、密度范围内随光子能量变化的辐射不透明度,探讨了温度、密度对Ag等离子体辐射不透明度的影响,以及不同温度和密度条件下自由-自由、束缚-自由、束缚-束缚这3种跃迁过程对辐射不透明度的贡献.    

3.  氧等离子体平均离化度随温度、密度的变化关系  
   王君  方敏《徐州师范大学学报(自然科学版)》,2014年第2期
   氧等离子体是星际物质的重要组分,其平均离化度是离化平衡的重要标志.对平均离化度和离子的分数分布与温度、密度间关系的研究在等离子体的温度诊断中起着重要作用.本文研究了温度在15~1 000eV内,密度在0.001~1g/cm3范围内的氧等离子体的离子分数分布和平均离化度,分析了氧等离子体平均离化度随等离子体温度、密度的变化趋势.    

4.  混合物平均不透明度随温度及混合比例变化研究  
   闫安英  姜明《四川师范大学学报(自然科学版)》,2007年第30卷第1期
   Au混合物是惯性约束聚变的间接驱动方法(ICF)中的密闭腔材料Au的理想替代物.利用考虑能级分裂的屏蔽氢离子模型(SHML),计算不同混合比例的Au-Gd和Au-Sm在温度分别为150,200,250,300和400eV,密度分别为0.1和1.0g/cm3时的Rosseland平均不透明度.在高温且密度较大时该计算值与DCA/UTA模型计算结果较为一致.    

5.  中低Z元素等离子体辐射不透明度的计算  
   杨莉  刘汉奎《西南民族学院学报(自然科学版)》,2003年第29卷第6期
   在局部热动平衡下,采用改进过的平均原子模型的解析式对Fe、Al等离子体在温度、密度较高时的不透明度进行计算.并考虑到元素序数、温度和密度对不透明度的不同影响,引入了一个经验性的修正因子对束缚-束缚跃迁谱线的线宽进行了修正,修正后的不透明度的计算值更接近实验值.    

6.  用平均原子模型计算Al等离子体的不透明度  被引次数:1
   杨莉 杨向东 等《西华师范大学学报(哲学社会科学版)》,2001年第22卷第3期
   在局部热动平衡下,采用改进过的平均原子模型的解析式对Al等离子体在一定温度,密度下的不透明度进行计算。    

7.  中低Z元素等离子体平均电离度和辐射不透明度的近似计算  
   姜猛 王尚武《湘潭大学自然科学学报》,2007年第29卷第2期
   在物质处于局域热力学平衡(LTE)的条件下,采用R.M.More提出的改进型平均原子模型和类氢离子的光吸收系数,计算了中低Z元素等离子体的平均电离度及辐射不透明度.将计算结果与SESAME数据库数据和实验数据比较,符合得较好.为便于在辐射磁流体力学计算中的应用,在0.5×106K≤Te≤200×106K的温度范围、10-5(g/cm3)≤ρ≤1(g/cm3)的密度范围对计算结果进行数据拟合,得到了平均电离度和辐射不透明度随温度和密度变化的拟合函数.通过对辐射不透明度采用分温度段拟合,发现拟合值更接近于计算值.    

8.  比光谱导数法测定两组分混合制剂的含量  
   刘继军  解彦炯  巴力吉《内蒙古民族大学学报(自然科学版)》,2003年第18卷第6期
   为研究一种测定两组分混合制剂含量的新的分光光度法.在一定的波长范围内两组分(N,M)混合物溶液的吸收光谱除以在该波长范围内其中一组分(M)的纯溶液的吸收光谱,得一比光谱,然后对比光谱以波长为变量进行求导,得比光谱的一阶导数光谱.该导数光谱与组分N的浓度和组分M的纯溶液的浓度有关,与组分M的浓度无关,因此测得导数光谱的在某一波长的振幅值,即可求得组分N的浓度.根据这一原理,不经分离,可以非常简便地测定两组分混合物中每个组分的含量.应用上述方法测定了百喘朋片中盐酸苯海拉明的含量.该方法以水为溶剂,检测波长257 nm.结果:盐酸苯海拉明的测定线性范围为80.0-120.0μg·ml-1(r=0.9997),平均回收率为100.8%,RSD=2.5%(n=6).该方法简便、准确、快捷,可广泛应用于两组分混合物中每个组分的含量测定.    

9.  纳米多孔硅基薄膜的常压等离子体化学气相沉积过程研究  被引次数:2
   夏磊  周荃  徐金洲  张菁《东华大学学报(自然科学版)》,2008年第34卷第1期
   采用常压等离子体化学气相沉积(APECVD)的方法制备了带有新颖结构和特殊蓝紫光(400 nm左右)发光特性的硅基薄膜.通过在自行研制的等离子体反应装置中通入按100:1:1的体积比进行配比的SiH<,4>:H<,2>: Ar混合气体进行APECVD,在加负偏压条件下获得了由Si基组成的絮状多孔纳米结构薄膜.通过等离子体发射光谱测定了沉积过程中的电子温度在2.2eV左右,扫描电子显微镜(SEM)观测薄膜表面形貌后肯定了偏压对薄膜纳米结构的形成起着重要的作用.    

10.  金等离子体辐射不透明度的计算  
   杨莉 杜仁华 刘汉奎 陶才德《西华师范大学学报(哲学社会科学版)》,2006年第27卷第1期
   考虑到能级的精细结构,将谱线能级用类氢近似细分,改进了平均原子模型中束缚.束缚跃迁吸收系数的计算方法.用改进后的平均原子模型计算高Z元素Au等离子体在一定温度和密度下的辐射不透明度,计算结果表明该模型的计算结果比原平均原子模型更接近Monte-Carlo模型的计算结果,而且计算量比Monte-Carlo模型少得多.    

11.  一种简单多极磁约束的反应离子刻蚀装置的研究  
   黄光周  于继荣  赖国燕《华南理工大学学报(自然科学版)》,1995年第23卷第8期
   本文叙述了多极磁约束的反应离子刻蚀装置。该装置具有结构简单,低损伤和各向异性刻蚀的优点。在射频率为100w,工作压强为1.33(0.01~10)Pa的氩气氛中,典型的离子密度为(1.0~1.5)×10(10)cm(-3),电子温度为1.9~4.1eV,等离子体电位10—50V,有磁场的离子密度比没有磁场的离子密度大几个数量级。它是一种具有广泛应用前景的等离子刻蚀装置。    

12.  非理想等离子体电子密度理论模型研究  
   姜明  周平《西南民族学院学报(自然科学版)》,2005年第31卷第6期
   分别用Saha方程和SHM模型计算了冲击压缩产生的温度T为~2.0eV,密度ρ为0.01g/cm3~0.05g/cm3非理想Ar等离子体的电子密度,并对计算的结果做了比较,探讨了适用于计算非理想等离子体电子密度的理论模型.    

13.  混合气体放电等离子体电子温度的理论计算  
   高树香  陈文静《东南大学学报(自然科学版)》,1986年第4期
   推导了双混合气体和具有潘宁效应的双混合气体的放电等离子体电子温度的理论计算公式。利用计算机作图打印出He—Ar混合气体的放电等离子体电子温度随P_(He)/P_(Ar)的不同混合比,以及PD值变化的理论曲线。理论值与实验测量伍吻合较好。    

14.  天然气水合物样品声纵波特性和温压影响测量  被引次数:3
   王东  李栋梁  张海澜  樊栓狮  赵海波《中国科学(G辑)》,2008年第38卷第8期
   介绍了低温实验室合成天然气水合物声纵波传播速度和衰减的测量,以及不同温度和压力条件对纯甲烷水合物样品纵波传播速度的影响.在0—15℃温度范围内测量了冰、四氢呋喃(tetrahydrofuran,THF)水合物、天然气水合物样品及它们与砂的混合物样品的声纵波速度和声波穿透后的幅度.当冰、THF水合物、天然气水合物的密度分别为898,895和475kg/m3时,纵波速度分别为3574,3428和2439m/s,衰减依次增大.天然气水合物与砂的混合物的纵波速度明显低于冰与砂和THF水合物与砂的混合物样品的速度,它们的声衰减都比较小.实验室合成的天然气水合物密度比较低,当密度为475kg/m3时,纵波速度为2439m/s;经过压实密度增加,纵波速度随之增加,而衰减逐步减小,当密度为890kg/m3时,速度为3259m/s.在温压影响实验中的两个样品均在同样的初始条件下生成,但水的转化率不一样.在9.6~38MPa的压力范围内,随着活塞压力和孔隙压力的增加,甲烷水合物样品纵波速度也随着增加,从3049m/s增加到3337m/s.不同温度下甲烷水合物样品纵波速度随温度的增加而减少,速度从3800m/s降到3546m/s,且在冰点附近变化很大.    

15.  几种SF6混合气体的耐电强度及分析  
   肖登明《上海交通大学学报》,1996年第30卷第1期
   在E/P值为15.0~94.0kv(mm.MPa)范围内采用稳态汤逊法(SST)测量了SF6/N2,SF6/SO2,SF6/He,SF6/Ne,SF6/Ar,SF6/Kr,SF6/Xe等混合气体的电子崩电流,确定了电离系数α吸附系数η和有效电离系数α,用最小二乘法求出了α/P与E/P值的关系,给出了在各混合比下这些混合气体的临界耐电强度值(E/P)lim并分析和比较了这些混合气体的绝缘特性。    

16.  混合制冷剂R134a/R600a与矿物油互溶性的实验研究  被引次数:1
   张兴群  张小艳  袁秀玲《西安交通大学学报》,2009年第43卷第9期
   对混合制冷剂R134a/R600a与矿物油组成的混合物,在气-液相平衡时的温度和压力进行了测量.在R600a的质量分数为8.7%~28.6%的范围内,对R134a/R600a组成的混合制冷剂与矿物油的互溶性进行了实验研究,得到了当矿物油与制冷剂完全溶解时,混合制冷剂/油的饱和温度-压力曲线.实验结果表明:矿物油在混合制冷剂中的溶解度只与它和R600a的质量比有关.随着矿物油与R600a质量比的增加,临界互溶温度逐渐上升;与无矿物油的混合制冷剂相比,矿物油与混合制冷剂互溶后,其饱和压力有所下降.    

17.  射频电感耦合闭式等离子体产生与光谱诊断的实验  
   林敏  徐浩军  魏小龙  梁华  苏晨《空军工程大学学报(自然科学版)》,2015年第16卷第2期
   设计了一种闭式等离子体发生装置,采用射频电感耦合方式,以氩气为工作气体,在封闭式腔体低气压环境下进行放电实验。利用发射光谱法,测量了密闭腔体侧面方向的Ar谱线数据,研究了等离子体电子激发温度和电子密度随空间位置的分布规律以及不同射频功率对电子激发温度和电子密度的影响。等离子体中电子激发温度的变化通过玻尔兹曼斜率法进行分析,电子密度的变化则通过分析Ar原子750.4nm谱线强度变化获得。实验结果表明,该发生装置能够产生均匀持续的等离子体层,等离子体中电子激发温度约为9 500K。等离子体电子密度和电子激发温度随着输入射频功率的增加而增大,但变化幅度在减弱;当足够的输入功率时,等离子体层参数随位置的变化幅度较小。    

18.  陶瓷颗粒和小麦秸秆粉混合物堆密度的研究  被引次数:2
   何芳  李宗果  李永军  柏雪源  易维明《淄博学院学报(自然科学与工程版)》,2002年第2期
   测定了不同混合比例的陶瓷颗粒和小麦秸秆粉混合物含气堆密度、填充堆密度 .提出了陶瓷颗粒和小麦秸秆粉质量比为 1 :2~ 1 :3 2范围内混合物的堆密度和各成分理论体积系数之间关系的数学关系式 .为热解设备的计算提供了提供了依据    

19.  不同能态下电四极跃迁对不透明度的影响  
   苗劲松  张胜海  杨华  董冰《河南科学》,2011年第29卷第12期
   理论上分析了电四极跃迁对激发能态的依赖,基于平均原子模型计算了Al和Au等离子体的不透明度,探讨了内壳层电四极跃迁在不透明度计算中的重要性,数值计算和理论分析相当吻合.    

20.  多元微合金钢中的应变诱导复合析出  被引次数:7
   苑少强  杨善武  武会宾  王学敏  贺信莱《北京科技大学学报》,2003年第25卷第5期
   采用透射电子显微镜结合纳米束能谱技术,研究了含Nb,Ti,Mo等多种微合金元素的超低碳贝氏体钢在奥氏体非再结晶区终轧后弛豫阶段的应变诱导析出行为.实验结果表明:经30%预变形后,在850℃和900℃等温弛豫时,钢中析出开始主要有纯Nb及Nb-Ti复合的两类,以后者为主.随弛豫时间延长,纯Nb型析出物消失,复合夹杂中铌钛比增加.弛豫阶段后期,Mo会以置换原子形式进入(Ti,Nb)(C,N)的面心立方晶格中,其量随弛豫时间的延长而增加.析出物形状以不规则外形为主,其密度及平均尺寸与变形温度和弛豫时间密切相关.    

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