对热力学第三定律一些问题的探讨

由热力学第二定律可导出可逆过程和无法使温度降到绝对零度,但对于不可逆过程则无法导出,因而绝对零度不能达到是一条独立的定律。此外,能氏定理也是一条独立的定律,它与绝对零度不能达到不可互推。但能氏定理与比热随正绝对温度趋于零则可互推。     

论热力学第三定律的重要性及其应用

热力学第三定律是由低温现象的研究而得到的一个普遍规律,它是1906年能斯脱从低温下各种化学反应性质中得到的一个结果,也可称作能氏定理。它的表述为:凝聚系的熵在等温过程中的改变随绝对温度趋于零;其数学表述为:(△s)T=o 也可以表述为:不可能用有限的方法使一个物体冷却到绝对零度。本文就热力学第j定律的重要性及其某些应用作一讨论。     

负绝对温度及温标

从热力学角度分析了负绝对温度,讨论了绝对温度与内能的函数关系,指出了绝对温度的不方便之处,引进了约化温度T,以约化温度来标度热力学温标并且讨论了约化温度与内能之间的函数关系.指出约化温度是随着内能的增加而单调地增加的连续函数.     

广义极小非幂零群

若有限群非幂零但其所有真子群均幂零，则称其为一个极小非幂零群．一类群称为广义极小非幂零群，如果它有一个非幂零真子群使得其它不包含在这个子群中的所有真子群均为幂零的．证得这类群可解，并讨论了该类群的子群的性质．     

尝试热力学温标的一种简洁定义

热力学温标的建立旨在突破测温物质对于温标的局限性,体现温度概念的普适性,但是由于传统热力学温标是建立在一个特殊的过程——可逆热机循环过程中的,使得这样建立的热力学温标的普适性依然不够完备,在这种不完备的普适意义上,采用另一种定义方式似乎无可厚非且更加简洁。而对热力学温标普适性的反思,能够启发大家思考提高温标普适性的路径。     

关于负绝对温度系统的若干问题

本文对负绝对温度实现的条件、例子，对负绝对温度系统的热力学特征和性质进行了概括、讨论和分析．     

关于热力学第三定律表述的说明

热力学第三定律有几种表述方法,“绝对零度不能达到原理”即是其中一种.这种表述方法与我们熟知的热力学第一定律、第二定律的永动机说法采用了相似的形式,但其内容却不同.第一定律、第二定律告诉人不必再去尝试制造永动机,因为这种既要马儿跑得好,又要马儿不吃草的事是完全不可能的,然而第三定律虽然指出绝对零度不可能达到,但并不限制人们使物体的温度趋近于绝对零度,只是说“不可能用有限的实验手续使一个物体冷到绝对零度”.下面先回顾以往人们取得低温的方法,然后讨论极低温度下熵的行为以说明绝对零度不可能达到.     

基于属性重要度的粗糙集规则提取方法

对Rough Set理论中的规则提取问题进行了研究，以利于信息不完备决策问题的解决．算法假定给定一个重要性阈值的前提下，将属性重要性进行比较．如果比此阈值小的属性则可省略，根据约简表则可得到相应的决策规则．文章还给出了一个计算实例说明了算法的计算过程．     

消除临界变分的一种新方法

在应用拉氏乘子法消除泛函的约束时,往往会出现临界变分现象（拉氏乘子为零）．本文认为拉氏乘子为零隐含着一个消失的欧拉方程,因此如果把拉氏乘子为零这个方程看作是一个欧拉方程,则可以非常方便识别拉氏乘子,从而可以建立各类广义变分原理     

发展方程的时间离散化惯性流形－Ⅰ

讨论了一类耗散发展方程时间离散化之后惯性流形的存在性，证明了如果时间步长充分小，且主算子Ａ满足一个谱间隔条件，则所讨论的发展方程的一个简单差分格式存在一个惯性流形从，与ＤｅｍｅｎｇｅｌＦ．的研究结果相比较，不仅简化了存在性证明，而且所建立的理论适用于更一般的非线性项，更进一步，在所建立的框架下，可以构造一个惯性流形序列｛ＭｈＭ｝，在某种意义下，当Ｍ→∞时，从ＭｈＭ→Ｍｈ，当ｈ趋于零时Ｍｈ的收敛性以及理论应用将在第Ⅱ部分讨论。