动态Dilaton-Maxwell黑洞周围时空中Dirac粒子的量子能级

从Dilaton-Maxwell黑洞周围时空中旋量粒子的Dirac方程,经分离变量并退耦后的径向方程和角向方程出发,导出了Dirac粒子的能级方程,得到了粒子的能量分布不仅与粒子的质量、电荷、自旋量子数、角量子数、磁量子数有关,还与黑洞周围时空结构及视界变化率有关,给出了动态Dilaton-Maxwell黑洞自发辐射Dirac粒子的能量条件.     

5维黑弦时空中标量场辐射的数值解

使用无质量的标量粒子作为检验粒子,研究它在5D黑弦背景时空中的运动以及额外第五维对Hawking辐射的影响.经过乌龟坐标变换后,径向方程变成一个类Schrodinger形式的主方程.在求解粒子的径向运动之前,我们针对Nariai黑洞的极端情况来确定参数,然后确定边界条件并采用了多项式近似,最后利用数学软件求得了粒子径向运动的数值解.从最终的结果来看,粒子在视界之间的波形近似谐波,并且在接近视界处波形迅速堆积起来.     

Vaidya-Bonner 黑洞周围时空中Dirac粒子的量子能级

从Vaidya-Bonner黑洞周围时空中旋量粒子的Dirac方程经分离变量并退耦后的径向方程和角向方程出发，导出了Dirac粒子的能级方程．得到了粒子的能量分布不仅与粒子的质量、电荷、自旋量子数、角量子数、磁量子数有关，还与黑洞周围的时空结构及视界变化有关．给出了Vaidya-Bonner黑洞白发辐射Dirac粒子的能量条件．     

用旋量零标架方法导出动态Vaidya黑洞时空中Dirac粒子的能级

用旋量零标架方法对动态Vaidya黑洞时空中旋量粒子的Dirac方程分离变量，并退耦为普通微分方程组，从所获得的径向方程和角向方程出发，进一步导出了Dirac粒子的能级方程．得到了粒子的能量分布不仅与粒子的质量、自旋量子数、角量子数、磁量子数有关，还与黑洞周围的时空结构及视界的变化有关．     

用旋量零标架方法导出球对称动态黑洞时空中Dirac粒子的能级

用旋量零标架方法对球对称动态黑洞时空中旋量粒子的Dirac方程分离变量，并退耦为普通微分方程组，从所获得的径向方程和角向方程出发，进一步导出了Dirac粒子的能级方程．得到了粒子的能量分布不仅与粒子的质量、自旋量子数、角量子数、磁量子数有关，还与黑洞周围的时空结构及视界的变化有关．     

用旋量零标架方法导出球对称带电蒸发黑洞时空中Dirac粒子的能级

用旋量零标架方法对球对称带电蒸发黑洞时空中旋量粒子的Dirac方程分离变量，并退耦为普通微分方程组，从所获得的径向方程和角向方程出发，进一步导出了Dirac粒子的能级方程．得到了粒子的能量分布不仅与粒子的质量、自旋量子数、角量子数、磁量子数有关，还与黑洞周围的时空结构及视界的变化有关．     

准极端Reissner-Nordstrm黑洞对Dirac粒子的散射

在Reissner-Nordstrm时空下,给出分离变量后的Dirac方程的径向方程和角向方程。按照Chandrasekhar的方法,通过定义乌龟坐标变换,将径向耦合方程退耦成独立的一维波动方程,并给出方程中势的表达式。考虑到极端Reissner-Nordstrm黑洞内外视界是重合的,这将导致黑洞的质量和电荷量相同。在准极端Reissner-Nordstrm背景时空下,讨论了当粒子的能量大于势垒高度时,Dirac粒子被黑洞的散射情况。首先,将势函数用一组阶梯函数代替;之后,利用量子力学的方法给出透射反射系数以及波函数的数值变化曲线;最后,比较分析不同质量的粒子被散射的情况。从结果来看,不同质量Dirac粒子的散射是明显不同的,质量越大的粒子散射越强。从这个角度来讲,黑洞也可以看做是一个质量摄谱仪。     

动态时空视界位置和温度

只要动态时空中的黑洞仍然保持“黑洞”的基本性质——类光无穷远处的观测者得不到它内部的信息,这个“洞”就应该是一个黑体,其辐射应该是黑体辐射.虽然视界的位置和温度随时间变化,但它每一瞬间发出的辐射均应具有普朗克谱.从以往的研究知道,在稳态时空中采用 Tortoise 坐标时,K-G 方程的径向方程在视界附近会化成平直时空中无质量粒子的波动方程形式.利用这一特性可以容易地证明黑洞产生平衡热辐射.我们认为,既然动态时空中的黑洞每一瞬间产生的辐射仍具有普朗克谱,那么动态时     

变加速直线运动荷电黑洞时空中的粒子能级与非热辐射

文章为了精确地求出一个直线加速运动荷电黑洞时空中的粒子能级 ,并在此基础之上 ,对此黑洞视界附近的粒子能级的分布特征进行研究 ,从而搞清楚此黑洞的非热辐射特征。作者采用在直线加速运动荷电黑洞时空中求解Hamilton -Jacobi方程 ,并采用广义的乌龟坐标变换将Havnilton -Jacobi方程变成乌龟坐标下的形式 ,以便求出粒子广义动量的径向分量 ,进一步求出粒子能量 ,有了粒子的能量表达式便可以研究此黑洞视界附近的能级及此黑洞的非热辐射。结果表明 ,粒子能级分布与黑洞荷电产生的电磁四维势有关 ,还与黑洞的蒸发率等因素有关 ,黑洞非热辐射粒子的能量范围与四维电磁势的A0 和A1分量有关 ,还与黑洞的蒸发率 ( rH)有关。因此 ,此黑洞有非热辐射 ,辐射粒子的能量范围与A0 、A1和 rH 有关     

动态Kerr黑洞的非热辐射

利用弯曲时空中标量粒子运动的Hamilton-Jacobin方程,研究动态Kerr黑洞周围时空中标量粒子的能量分布,得到了粒子的能量分布不仅与粒子的质量、角动量有关,还与黑洞的时空结构及视界的变化有关.给出了黑洞发生自发辐射的能量条件.     

动态Dilaton-Maxwell黑洞周围时空中标量粒子的能量

利用弯曲时空中标量粒子运动的Hamilton-Jacobin方程,研究Dilaton-Maxwell黑洞周围时空中标量粒子的能量,得到了粒子的能量不仅与粒子的质量、角动量有关,还与黑洞的时空结构及视界的变化率有关.     

广义球对称带电蒸发黑洞周围时空中标量粒子的能量

利用弯曲时空中标量粒子运动的Hamilton-Jacobin方程,研究广义球对称带电蒸发黑洞周围时空中标量粒子的能量.得到了粒子的能量不仅与粒子的质量有关,还与黑洞的时空结构及视界的变化率有关.给出了发生自发辐射的能量条件.     

用旋量零标架方法导出带电Schwarzschild黑洞时空中Dirac粒子的能级

用旋量零标架方法对带电Schwarzschild黑洞(Reissner—Nordstrom)时空中旋量粒子的Dirac方程分离变量，并退耦为普通微分方程组，从所获得的径向方程和角向方程出发进一步导出了Dirac粒子的能级方程。     

动态整体单极黑洞的温度及量子非热辐射

利用广义Tortoise坐标变换研究了含整体单极动态黑洞时空的温度,进而从解粒子在弯曲时空的哈密顿-雅可比方程出发研究了此黑洞的量子非热辐射.     

直线加速运动动态黑洞周围时空中标量粒子的能量

利用弯曲时空中标量粒子运动的Hamilton Jacobin方程,研究直线加速运动动态黑洞周围时空中标量粒子的能量,得到了粒子的能量不仅与粒子的质量、角动量有关,还与黑洞的时空结构及视界的变化有关。给出了发生自发辐射的能量条件。     

Vaidya黑洞周围时空中标量粒子的能量

利用弯曲时空中标量粒子运动的Hamilton-Jacobi方程．研究Vaidya黑洞周围时空中标量粒子的能量．粒子的能量不仅与粒子的质量有关，还与黑洞的时空结构及视界的变化有关．     

有关球对称时空中荷电粒子的一类量子效应

分别从KG方程和Dirac方程入手,利用简化后的二维不变线元,直接给出了粒子的径向方程和视界面方程公式,为研究球对称黑洞中标量粒子和矢量粒子的量子效应提供了一个更简单的方法     

变加速直线运动带电黑洞的非热效应

利用弯曲时空中标量粒子运动的Hamilton-Jacobin方程,研究了变加速直线运动带电黑洞周围时空中的自发辐射.得到了自发辐射的能量条件,它不仅依赖于黑洞的质量、电荷和加速度,还与黑洞视界的变化有关,与黑洞视界附近的四维电磁势有关.     

含整体单极动态黑洞Dirac粒子的热辐射

作者通过构造对称化的零标架,并计算Ricci旋系数,导出了含整体单极动态黑洞时空中粒子的Dirac方程,然后引入广义乌龟坐标变换,使Dirac方程在视界面上退耦,并利用Damour-Ruffini方法,得到了含整体单极动态黑洞时空中粒子的Hawking温度和热辐射谱.     

带有电荷与磁荷的球对称动态黑洞的非热效应

利用弯曲时空中标量粒子运动的 Hamilton Jacobin方程,研究带有电荷和磁荷的球对称动态黑洞周围时空中标量粒子的能量分布.得到了发生自发辐射的能量条件,它不仅依赖于黑洞的质量、电荷和磁荷,还与黑洞视界的变化有关,与视界附近的四维电磁势有关.