液态Hg—Na和Te—Se合金电输运性质及金属—非金属转变的…

系统测量了液态Ｈｇ－Ｎａ及Ｔｅ－Ｓｅ合金的电阻率和热电势，发现液态Ｈｇ－Ｎａ合金的电阻率随变化虽有反常行为，但没有金属－非金属转变；而液态Ｔｅ－Ｓｅ合金的电阻率随成分变化并无反常出现，但当Ｓｅ成分大于３０％时，出现金属－非金属转变。     

静高压在多层Al／Fe—Mo—Si—B纳米合金复合材料…

在３￣５．５ＧＰａ的压力范围内，经过８７３Ｋ，３０ｍｉｎｈ等温热处理由非（Ｆｅ０．９９Ｍｏ０．０１）７８Ｓｉ９Ｂ１３（ＦＭＳＢ）条带和纯金属Ａｌ片交替叠成的样品，制备出多层Ａｌ／Ｆｅ－Ｍｏ－Ｓｉ－Ｂ纳米合金复合材料。研究了静高压在复合材料制备中影响非晶ＦＭＳＢ合金晶化相，Ｆｅ－Ｍｏ－Ｓｉ－Ｂ纳米合金晶粒度和Ａｌ／Ｆｅ－Ｍｏ－Ｓｉ－Ｂ复合材料界面相的规律及机制。     

Mo对Fe－Cu－Nb－Si－B合金磁性的影响

用Ｍｏ部分替代Ｆｅ－Ｃｕ－Ｎｂ－Ｓｉ－Ｂ合金中的Ｎｂ而制备的Ｆｅ（７３）Ｃｕ１Ｎｂ（１．５）Ｍｏ２Ｓｉ（１２．５）Ｂ（１０）非晶合金，在５００—６２０℃的温度范围内进行了等温退火处理．对退火后样品进行了磁性、微结构及物相研究，表明在５３０℃左右退火后具有最佳软磁性能．当退火温度大于６００℃时，有Ｍｏ２ＦｅＢ２及其它化合物析出从而使合金软磁性恶化．Ｍｏ与Ｎｂ一样有抑制晶粒生长，细化晶粒之作用．     

机械合金化方法制备Fe－Si纳米晶粒子的研究

用机械合金化（ＭＡ）方法制备了Ｆｅ１００－ｘＳｉｘ（ｘ＝２０．３０．４０．７０）纳米粒子．当Ｓｉ＜３０ａｔ％时，球磨产物主要是α－Ｆｅ（Ｓｉ）．随着Ｓｉ含量升高．Ｆｅ和Ｓｉ的化合物在球磨粉末中所占比例逐渐增大．实验结果表明．Ｆｅ－Ｓｉ粉末随球磨时间增加粒径减小，Ｆｅ６０Ｓｉ４０混合粉末经１２０ｈ球磨可得到粒径为７ｎｍ的晶粒．     

Mo对Fe—Cu—Nb—Si—B合金磁性的影响

用Ｍｏ部分替代Ｆｅ－Ｃｕ－Ｎｂ－Ｓｉ－Ｂ合金中的Ｎｂ而制备的Ｆｅ７３Ｃｕ１Ｎｂ１．５Ｍｏ２Ｓｉ１２．５Ｂ１０非晶合金，在５００－６２０℃的温度范围内进行了等温退火处理。对退火后样品进行了磁性、微结构及物相研究，表明在５３０℃左右退火后具有最佳软磁性能。当退火温度大于６００℃时，有Ｍｏ２ＦｅＢ２及其它化合物析出从而使合金软磁性恶化。Ｍｏ与Ｎｂ一样有抑制晶粒生长，细化晶粒之作用。     

机械合金化方法制备Fe—Si纳米晶粒子的研究

用机械合金化（ＭＡ）方法制备了Ｆｅ１００＝ｘＳｉｘ（ｘ＝２０．３０，４０．７０）纳米粒子，当Ｓｉ＜３０ａｔ％时，球磨产物主要是ａ＝Ｆｅ（Ｓｉ），随着Ｓｉ含量升高，Ｆｅ和Ｓｉ的化合物在球磨粉末中所占比例逐渐增大，实验结果表明，Ｆｅ－Ｓｉ粉末随球磨时间增加粒径减小，Ｆｅ６０Ｓｉ混合粉末经１２０ｈ球磨可得到粒径为７ｎｍ的晶粒。     

Fe—（Cu—Nb）—Si—B纳米晶合金的磁致伸缩

采用适当的热处理工艺将不同成分的Ｆｅ－（Ｃｕ－Ｎｂ）－Ｓｉ－Ｂ非晶态合金制备成纳米晶合金，测试了纳米晶合金的磁致伸缩，并与相应成分的非晶合金做了比较，实验结果表明，纳米晶合金的饱和磁致伸缩均小于非晶合金，较小的磁致伸缩并不是产生优异软磁性能的主要原因。     

Fe－（Cu－Nb）－Si－B纳米晶合金的磁致伸缩

采用适当的热处理工艺将不同成分的Ｆｅ－（Ｃｕ－Ｎｂ）－Ｓｉ－Ｂ非晶态合金制备成纳米晶合金，测试了纳米晶合金的磁致伸缩，并与相应成分的非晶合金做了比较．实验结果表明，纳米晶合金的饱和磁致伸缩均小于非晶合金，较小的磁波伸缩并不是产生优异软磁性能的主要原因．     

铝对Fe—25Cr合金在H2S—H2混合气氛中高温硫化腐蚀的作用

研究了５％Ａｌ，１０％Ａｌ对Ｆｅ－２５Ｃｒ合金在Ｈ２Ｓ－Ｈ２平衡混合氛中７００～９００℃下高温硫化腐蚀行为。发现加Ａｌ能显著降低Ｆｅ－２５Ｃｒ合金的硫化速度并改变其硫化层的形貌、成分及结果。加Ａｌ合金的硫化动力学的孕育期后遵从抛物线规律。综合反应动力学、硫化层结构和成分分析。提出了Ｆｅ－Ｃｒ－Ａｌ合金的硫化机理。     

B原子浓度对非晶态Ni—Si—B系合金电阻应变系数的影响

通过Ｎｉ－Ｓｉ－Ｂ系非晶合金电阻随拉应变变化特性曲线的测定，考察了Ｂ原子浓度对非晶Ｎｉ７２－ｘＳｉ１５Ｂ１３＋ｘ（ｘ＝０，２，４，６，８）合金电阻应变系数的影响，并采用Ｎａｇｅｌ推广的液态金属Ｚｉｍａｎ理论对其实验结果进行了初步的解释。     

Sn－Bi纳米晶粉的形貌及组织结构的研究

对采用电流体动力学法制取的Ｓｎ－Ｂｉ纳米晶粉进行微区原位电子显微实验和Ｘ射线衍射实验，研究其形貌、尺寸分布及组织结构特征．实验结果表明，电流体动力学法制取的Ｓｎ－Ｂｉ纳米晶粉是尺寸分布均匀且集中的球形小颗粒，其组织结构是成分由原始合金成分和液态金属浓度起伏决定的、具有单晶结构的单相过饱和固溶体（或单相固溶体）．     

非晶态Fe—B—Si合金退火转变过程动力学特征

用Ａｒｒｈｅｎｉｕｓ公式和Ｋｉｓｓｉｎｇｅｒ方程对非晶态Ｆｅ－Ｂ－Ｓｉ合金的退火转变过程进行了系统的动力学分析。在低温结构弛豫阶段,Ｆｅ－Ｂ－Ｓｉ合金的结构弛豫激活能随温度的升高而单调增大;在晶化初期,非晶态Ｆｅ－Ｂ－Ｓｉ合金的表观晶化激活能随温度的升高而降低,在ＤＳＣ曲线上α－Ｆｅ转变最大速率处出现转折,温度高于转折点后,晶化激活能随温度的升高而单调增大。     

快速凝固Al－Fe－V－Si合金薄带微观结构的热稳定性

通过示差热分析、Ｘ射线衍射、能谱分析和透射电镜观察，研究了快速凝固Ａｌ－Ｆｅ－Ｖ－Ｓｉ合金薄带微观结构的热稳定性．结果表明，室温时已存在立方结构的α－Ａｌ（１３）（Ｆｅ，Ｖ）３Ｓｉ相，呈近球形弥散分布；加热时α粒子长大，但直到５１０℃／１００ｈ粒子粗化仍不明显．升温到６５０℃发生相转变．出现多边形θ－Ａｌ２（Ｆｅ，Ｖ，Ｓｉ）六方结构相；而经６５０℃／２５ｈ处理后观察到长条形析出相，其成分近似为（Ａｌ，Ｓｉ）（１３）Ｆｅ４，并与原来立方相、六方相粒子共存．     

Fe-Mn-Si基形状记忆合金的记忆性能

研究了Ｆｅ－Ｍｎ－Ｓｉ合金和Ｆｅ－Ｍｎ－Ｓｉ－Ｃｒ－Ｎｉ合金的记忆性能—回复率和回复力．结果表明：Ｃｒ，Ｎｉ元素明显提高回复率和回复力．两种合金的回复率随淬火温度升高而增大，在７００～８００℃达到最大值，以后随淬火加热温度进一步升高而降低．回复率随预变形量增加而降低．在预变形—加热回复的循环过程中，回复率发生降低，３０次后趋于稳定．预变形量小于２％时，回复力随预变形量增加而增大；预变形量大于２％后，回复力增加缓慢     

Sn—Bi纳米晶粉的形貌及组织结构的研究

对采用电流体动力学法制取的Ｓｎ－Ｂｉ纳米晶粉进行微区原位电子显微实验和Ｘ射线衍射实验，研究其形貌、尺寸分布及组织结构特征。实验结果表明，电流体动力学法制取的Ｓｎ－Ｂｉ纳米晶粉是尺寸分布均匀且集中的球形小颗粒，其组织结构是成分由原始合金成分和液态金属浓度走伏决定的、具有单晶结构的单相过饱和固溶体（或单相固溶体）。     

纳米晶Fe—B—Si合金的高温蠕变

研究了Ｆｅ７８Ｂ１３Ｓｉ９合金纳米晶（２７ｎｍ）和粗晶（２５０ｎｍ）试样的高温拉伸蠕变。纳米晶和粗晶试样蠕变初期阶段的应变－时间关系均符合Ａｎｄｒａｄｅ的指数律。根据稳态蠕变激活能和应力指数的数值，认为纳米晶试样的蠕变由界面扩散机制控制，而粗晶试样的蠕变由一种复合机制控制。文中报道的Ｆｅ－Ｂ－Ｓｉ合金与以前报道Ｎｉ－Ｐ合金高温蠕变的结果有相同的规律。     

Fe—Mn—Si形状记忆合金fcc（γ）→hco（ε）马氏体相变温度的 …

借助于Ｆｃ－Ｍｎ－Ｓｉ合金层错几率Ｐｓｆ的Ｘ射线测量,计算了Ｐｓｆ与合金成分的关系,得到Ｆｅ－Ｍｎ－Ｓｉ三元系的１／Ｐｓｆ表达式。结合层错形核的热力学模型,经回归得Ｆｅ－Ｍｎ－Ｓｉ合金ｆｃｃ（γ）→ｈｃｐ（ε）马氏体相变的临界相变驱动力的Ｐｅｓｆ的关系式,进而得到临界相变驱动力与合金成分的关系。     

B原子浓度对非晶态Ni－Si－B系合金电阻应变系数的影响

通过Ｎｉ－Ｓｉ－Ｂ系非晶合金电阻随拉应变变化特性曲线的测定，考察了Ｂ原子浓度对非晶Ｎｉ７２－ｘＳｉ１５Ｂ１３＋ｘ（ｘ＝０，２，４，６，８）合金电阻应变系数的影响，并采用Ｎａｇｅｌ推广的液态金属Ｚｉｍａｎ理论对其实验结果进行了初步的解释．     

Fe—Cu—Mo—Si—B合金磁导率与温度的关系

研究了不同温度（３７０℃￣５６０℃）退火后的Ｆｅ７３．５Ｃｕ１Ｍｏ３Ｓｉ１３．５Ｂ９合金初始磁导率μｉ与温度Ｔ的关系（μｉ￣Ｔ曲线）。实验结果表明,退火温度Ｔα对μｉ￣Ｔ曲张的形状有较大的影响。根据Ｔα可将μｉ￣Ｔ曲线划分为３种类型,分析了这３种类型的μｉ￣Ｔ曲线对应的合金相结构,讨论了μｉ随Ｔ变化的原因。     

Fe78B13Si9非晶合金纳米晶化的亚结构

用高密度脉冲电流处理Ｆｅ７８Ｂ１３Ｓｉ９非晶合金，随电流密度的变化在不同的温度下和相同的时间内实现了试样的纳米晶化，透射电镜观察及Ｘ射线衍射分析表明，在由电脉冲方法所制备的纳米晶Ｆｅ７８Ｂ１３Ｓｉ９合金中存在着亚晶和孪晶等亚结构，三种晶化相是α－Ｆｅ（Ｓｉ）Ｆｅ２Ｂ和少量的Ｆｅ３Ｂ．随着电流密度的增加，试样中Ｆｅ２Ｂ相略有增加并出现了有序的Ｆｅ３Ｓｉ结构，但平均晶粒尺寸保持不变，由Ｓｈｅｒｒｅｒ方