洛仑兹力公式中的含义是什么

分析了洛仑兹力公式中的含义，指出了把理解为“电荷相对于磁场的速度”和“电荷相对于导体的速度”都是错误的，只有把理解为“电荷相对于观察者的速度”才是正确的．     

洛仑兹力公式中的速度V的含义

本文利用具体实例证明了洛仑兹力公式中的速度v是电荷相对于观察者的速度。     

关于洛仑兹力中v的讨论

本文利用力的坐标变换关系和电磁场的坐标变换关系,对洛仑兹力公式中的v进行了专门讨论.说明速度是运动电荷相对观察者之速度,而不是运动电荷相对磁场之速度.     

洛仑兹力公式中v的寓意剖析

在电磁场量统一性的基础上，指出了洛仑兹力公式中的速度ｖ是电荷相对观察者的运动速度，顺便述及安培力的成因。     

洛仑兹力公式的四度形式及应用

本文从三度形式的洛仑兹力公式出发,推导出四度形式的电荷在电磁场中的运动方程,使洛仑兹力公式能够在相对论情况下很好地描述电荷的运动情况。     

洛仑兹力公式中v的含义是什么

分析了仑兹力公式中的ｖ的含义，指出了把ｖ理解为“电荷相对于磁场的速度”和“电荷相对于导体的速度”都是错误的，只有把ｖ理解为“电荷相对于观察者的速度”才是正确的。     

由狭义相对论导出洛仑兹关系式的一种尝试

本文由库仑定律和狭义相对论,导出运动电荷所受的电磁力公式—洛仑兹关系式。     

关于洛仑兹力不作功，而安培力能作功的佯谬问题

我们知道，载流导体在磁场中要受到安培力的作用，当导线运动时安培力就要作功，但是我们知道，安培力是洛仑兹力的宏观表现，而洛仑兹力的方向是始终与电荷的运动速度垂直的，因此它永远不作功。这样就产生了洛仑兹力不作功，而为什么安培力却能做功的问题。下面通过一个实例来讨论这个问题。如图所示电路，在匀强磁场B中一长为l载有电流I的导线ab在安培力F作用下以速度u向右滑动。由安培力公式dF＝Idl×B可算出导线ab上受到的安培力F＝IIB，其方向与u一致向右。显然F作了功。但这与作用在导线中自由电子上的洛仑兹力不作功并不矛盾。…     

浅谈安培力做功

通过对电荷移动情况及受力情况的分析,得出运动电荷在磁场中受到的洛仑兹力不做功.安培力并非洛仑兹力之和,而是洛仑兹力的总和在垂直导线的方向上的一个分量.     

运动电荷作用在静止电荷上的力

中利用洛仑兹变换给出了运动电荷作用在静止电荷上的力。     

关于用稳恒电流场模拟静电场原因的探讨

从理论上分析说明了为什么要用和能用稳恒电流场来模拟静电场的原因，并对《大学物理实验教程》一书上有关这个实验的不足之处和经常出现的问题进行了补充说明和解释．     

两正平衡点Voltera捕食模型分界线环的存在性

讨论了在具有两个正平衡点时平衡点的性态、分界线的存在性。并使用旋转向量场等方法，在较宽范围内得出分界线环的存在性。     

运动带电粒子在转动球体的强引力场中的电磁辐射功率

本根据加速电荷瞬时辐射功率的公式，应用等效原理和广义相对原理，导出了运动带电粒子在强引力场中的电磁辐射功率的公式，并利用Kerr度规计算了运动带电粒子在转动球体的强引力场中的瞬时电磁辐射功率，对献[6]中子星的亮度为太阳亮度少10个数量级的结果给出一种解释。     

有限长螺线管磁场的边缘效应及应用

本文用安培力公式和场方程导出了对称放置在有限长载流螺线端面附近非均匀磁场中的载流圆环所受到的磁场力的表达式，给出了该效应的实际应用。     

超速叶轮的弹塑性分析

从旋转圆盘的理论分析出发,对增压器压气机叶轮做了一系列的简化与假设,得到叶轮在弹塑性状态时的应力场、位移场及残余变形场的理论解,为叶轮的超速加工工艺规程提供了理论的定量依据．     

基于邻域的混合象元解译

根据地物的自然连续性,认为混合象元中最终光谱单元的组成与其邻域相关,据此提出了一种十分简单的混合象元解译方法———基于邻域的混合象元解译．给出了解译的基本步骤与线性算法,讨论了最终光谱单元的标准及其搜集方法,并探讨了混合象元中与邻域无关的孤立最终光谱单元的探测问题．     

半黎曼空间形式的极大类空叶状结构

设Ｆ是半黎曼空间形式Ｎｎ＋ｐｐ（ｃ）上的余维ｐ的极大类空叶状结构，如果标准度量是类丛的，则ｃ≥０，如果Ｆ的叶子还是完备的，则Ｆ是全测地叶状结构     

稳恒电流电路中的两个问题

通过对稳恒电流经过两种不同材料的导线交界面和改变导线方向时导线内部电场调整的讨论，解释了在上述两种情况下电荷的分布．     

探测电路与导电介质对模拟静电场测绘的影响

通过理论推算与实际测量，分析与研究探测电路和导电介质的状况对模拟静电场测绘产生的影响，并对实验各环节进行改进，以减小其测绘误差。     

静电场中电荷分布及有关问题讨论

通过具体计算，对静电场中的几个重要问题得出了一些新的结论。