等径双园筒静电透镜的焦距公式

引言等径双园筒静电透镜是电子光学中应用很广的一个部件。它由两个相隔一定间距的半无限长共轴等径金属园筒电极所构成。在电极上加以适当的电压,则在园筒内部电极间形成一个静电场。电子束沿轴线经过该电场时将被聚焦。因此这个电场被称为静电透镜。等径双园筒静电透镜的焦距和焦点的位置决定于园筒的半径、两园筒的间隔和加在它们上面的电压的比值。计算焦距和焦点的理论问题是早已解决了的。但是据我所知,到目前为止,还没有给出过一个在电压比较大的范围内都比较精确可用的近似公式。因而在电子光学设计工作中,人们仍采用数值积分方法,用电子计算机进行计算。但这种方法在电压比较低时容易发生较大的误差。因此我想如果能够导出一个精度较高的公式或许不是没有意义的。下面的推导给出了这样一组既精确而又简便的公式。为了下文的需要,在§1中扼要地叙述一下有关的一般理论是必要的。在§2和§3中分别导出园筒间距可以忽略和不可忽略时的焦距公式。     

离子透镜程序及其应用

离子透镜程序 ( IL P)用来模拟平面对称或轴对称的静电场作用下的电场分布以及离子在电场中的运动轨迹。作者所开发的 ILP,其电场分布计算采用有限差分法。IL P面向实际应用 ,适合于不同电极尺寸、不同初始条件下的静电场分布计算和离子轨迹模拟 ,给出系统终点时的束流半径、散角、能量等参数。ILP可用于离子源、电子枪等装置的引出加速系统设计及参数验证。ILP被应用于两个不同系统的静电场计算 ,其结果与实际情况符合     

电场和磁场中的对偶原则

本文提出的对偶原则就是以 Q 和 QV 分别作为电场量和磁场量的基本对偶元素.就是在电场量和磁场量的因次公式中,分别令 Q 和 QV 所代表的基本量为零因次,如果两个量的因次式变成相同,则它们可以对偶.运用这个原则,可以从电场的关系或方程得到对偶的磁场的关系或方程.或者,反过来,本文限于静电场和稳恒磁场.     

静电透镜

<正> 在示波器、电视显象管中都需要使电子束聚焦,以便在荧光屏上形成清晰的光点,这时常采用静电透镜来达到这一目。历史上布希测量 e/m_e 用的方法与此有关,现代电子显微镜中也是利用电场来聚焦电子束的。所以,研究或设计静电透镜有助于了解电场中的一些物理现象或控铷带电粒子的运动,对科研和生产都是重要的。     

磁场的轴对称边值问题

讨论了求解磁场轴对称边值问题的方法,指出了它与电场的轴对称边值问题的不同之处。     

级数法求解轴对称的静电场

本文用级数法求出具有轴对称静电场的解，并论证了该电场的近轴条件下具有会聚性。     

示波器的电聚焦与聚焦调节原理理论分析

根据单光阑静电透镜的会聚原理,应用静电场的高斯定理,求解出在近轴条件下单光阑薄静电透镜的焦距表示式,对示波器的电聚焦和聚焦调节原理作出理论上的分析．     

轴对称ELF磁场中的球细胞感应电场及跨膜电位

为揭示低频磁场作用下人体的电生理特性,研究轴对称ELF(extremelylowfrequency)磁场作用下球细胞的感应电场和跨膜电位,并结合相关实验讨论了磁场对[Ca2 ]i的影响,对不同磁场激励模式、不同频率下的跨膜电位进行了仿真分析.结果表明,ELF磁场可以改变球细胞的跨膜电位,并与频率相关.     

平面界面下的静电问题

0 引言在求解静电场问题中,最为方便和重要的求解方法是电像法。它可解决在一些特殊形状边界下求解有限个点电荷所激发电场一类的问题。采用的方法是避开直接求解方程,在对问题作具体分析后,把边界上的束缚电荷和(或)感应电荷激发的场用一个或几个称为像电荷的点电荷贡献来作等效替代。只要设法知道这些像电荷的大小和位置,静电场分布就求得了。由静电问题的唯一性定理,这个解就是我们所要求的唯一正确解。该方法还适用于类似的静磁场问     

学习《电磁学》的关键

<正>《电磁学》教材版本较多,各有特色,但编著者的一个共同主导思想是突出场,用场的观点贯穿始终。教学中如何把握住“场”这个关键?笔者通过几年的教学实践略有体会。 《电磁学》主要内容有三:场(静电场、稳恒电流磁场、似稳场和迅变场);路(直流、交流电路);场和物质的相互作用。内容之一、三,不消说场是“主角”。那么路呢?乍看起来,似乎路与场无关。实际上,场的产生常常要通过电路来实现。比如示波管里的加速电场、偏转电场、磁场,电磁铁的磁场等都必须由外电路给电极提供电压或     

均匀电磁场中带电粒子的运动学特性

通过对不同电磁场环境中的带电粒子受力情况研究带电粒子的运动规律。带电粒子只受电场或只受磁场作用时,其运动轨迹分别是抛物线或螺旋线。当带电粒子受电磁场作用时(带电粒子初速度、电场与磁场两两相互垂直或磁场垂直于初速度与电场构成的平面且初速度与电场成任意角度),得出带电粒子的运动方程。     

几个电磁学问题的理论分析

分析了电磁场中ａＥ／ａｔ与ａＢ／ａｔ前正负号的意义和静电场中束缚电荷，静磁场中磁化电流，稳恒电场中场源电荷的分布规律。     

电磁学中类比教学法的应用研究

类比法是一种重要的教学方法,使用得当可以提高大学生的学习能力,改善教学效果。在大学物理电磁学部分,应用类比法进行课堂教学,通过不同知识点之间的类比,可以使学生更有效地理解静电场、恒定电场和感生电场,位移电流和传导电流,电场和磁场,以及电磁场边值关系之间的联系和区别,更加系统地掌握电磁学的知识,培养学生的创造性思维。     

双重对称的电子透镜的研究

一、问题的提出和它的意义 在轴对称的电子光学系统中,可用沿轴的电位和磁场强度的分布来表示近轴空间的场的分布,而轴对称场中有这样的一类场;它的电位沿轴的分布对轴上的一点是对称的,而磁场强度的沿轴分布对该点是对称的或反对称的。(以后就称这一点为中心点,并取它为柱坐标的原点)     

矩形回线激发的电磁场与磁场的对称关系研究

由垂直磁偶极源激发的电场,对其磁矩按回线面积积分,推导出矩形回线激发的电场表达式;根据法拉第电磁感应定律,利用电场强度阶跃响应求得磁感应强度脉冲响应;根据柱状坐标系中垂直磁偶极源激发的水平磁场只有径向分量的特点,推导出直角坐标系中磁场脉冲响应水平分量的对称关系,应用正、余弦函数的关系,得到磁场脉冲响应x和y分量之间的转换关系。研究结果表明:磁场脉冲响应x分量关于x轴对称,关于y轴负对称;y分量关于y轴对称,关于x轴负对称。这种对称关系和转换关系为简化三维正演赋初始值提供了理论依据,只需计算1/4回线内磁场脉冲响应的1个水平分量即可。     

轴对称电场的模拟和计算

本文对轴对称电场的固体模拟方法进行了研究,配制了不同导电率的半导电胶,建造了一个恒定电流场,用来模拟静电场,并用有限元素法借助电子计算机对同一电场进行了分析计算。文中对固体模拟及有限元素法的基本原理进行了简要叙述,给出了导电胶、半导电胶的配方和模拟工艺,最后对测试和计算结果进行了分析对比。     

馆藏介绍

(治疗仪类)1.中医电子组合理疗仪这是一个由外部箱体、前仪表板、后面的电源输入孔、保险丝、输出配电盘及两对(主、副各一对)治疗极板、脉冲电子针感器指示灯、电压表、转换开关和机内电路所组成的中医电子组合理疗仪。它具有可调节幅度宽的热效应,还具有方向性治疗的静电场效应的磁场效应,同时还加入脉冲电子针感。能在两极间分别产生电压为16—55伏的静电场以作用于人体的生物电场,调压范围宽且两极板不直接与人体皮肤接触,即能保证患者的安全。     

电子在正交电磁场中的运动

电子在正交电磁场中的运动薛本文，王世平（天津轻工业学院基础科学系）电子在静电场中受到的电场力为，具有速度的电子在磁场中受到的磁场力为。因此，如果同时存在电场和磁场时，电子所受到的总作用力即广义的洛仑兹力为：根据牛顿第二定律，可以写出电子在电磁场中运动...     

静电场中的受力问题

受力问题是物理学的基本问题之一。在电动力学中,电场和磁场就是按电荷和电流的受力而引入的。在静电场中,电荷和介质的受力问题具有重要意义。如在静电技术中,涉及的是强电场和高电压,带电体在这种强场中的力学行为有重要的应用价值。 受力问题是带电体之间的相互作用问题。处理静电场中的受力问题通常采用如下几种方法。     

论电磁场中势的表示与意义

阐述了电磁场中常见的势的表述及意义,即静电场中的电势、电场中的电矢势、稳恒磁场中的磁标势和磁矢势,并举例分析了对这些势的求解,和其在物理学中的应用。