正向心电数学模型及模拟

根据体表电位推断心脏组织的正常与异变属于“反向心电”的范畴,然而“正向心电”是“反向心电”研究的基础,因为在“正向心电”模型中,心脏生物电过程与体表电位之间的关系是确知的,这种确知关系可以用来检验各种“反向心电”算法的正确性,正向心电的计算机模拟较之物理模拟具有模拟运算速度快、模型的参数变更方便、灵活、便于实现心脏各种有关病变过程等优点,国外已有利用正向心电模拟去研究心脏各种病变以改进心电诊断的报道。     

F_2~+心电子的能态

F_2~+心已出激光,莫勒瑙尔(Mollenauer)测量了KF和NaCl晶体中F_2~+心电子的跃迁能量。莫勒瑙尔还把晶格视作连续介质引入一等效介电常数K_0,借用游离氢分子的模型来计     

动物软组织非线性声参量B/A的研究

由于超声医学的迅速发展,近年来对超声医学所使用的频率和强度范围内产生的非线性效应的研究受到重视。众所周知,超声波具有渗透人体组织的能力,然而非线性效应的存在加速了超声波的传播衰减并且使声功率在生物组织中的传递受到限制。非线性参量B/A是度量媒质非线性效应的重要参量,因此研究生物媒质特别是高衰减生物组织的B/A值是生物医     

计算机的多媒质技术

使用多媒质技术是计算机发展的必然多媒质技术是90年代计算机的时代特征,它使计算机的发展进入一个崭新的阶段。多媒质在英语中叫做multimedia。由于medium一词在中文中可译为媒质、媒体、媒介、介质等等,所以有人也把多媒质叫做多媒体、多介质等等。笔者认为medium的各种译名中还是有区别的。例如各种传播新闻消息的手段,如报纸、广播等应当称为新闻媒介。而在热机中传递能量的物质,如水受热变为水蒸气,水蒸气受热膨胀推动活塞做功。在这里水(水蒸气)起了把热能变换为机械能的作用,这种传递能量的物质便被称为工作介质。     

无耗区域电磁场的唯一性定理

唯一性定理在经典电磁理论中占有极为重要的地位。它是等效定理、感应定理和镜象法、感应电荷法、保角变换法等定理或方法的基础。因而几乎所有电磁著作均对此给出描述和证明(例如,文献[1—4])。但是,应该指出:这一定理至今存在着一个严重缺陷。正如Harrington所述“唯一性的证明对于无耗媒质情况将会失效(break down)。为了得到这时的唯一性,须把无耗媒质中的场作为有耗媒质损耗趋于零时相应场的极限。”     

位错心线性膨胀模型的正电子湮没特性

一、导言 Arponen等提出的位错模型(以下简称A-模型)相当好地和变形Al的正电子(e~+)湮没实验结果符合,但用空心柱孔模型(以下简称C-模型)也能够给出同样好的结果。这说明位错e~+湮没效应的主要贡献来源于位错中心区域,凡是主要考虑位错心的模型均能给出接近实验的结果。然而,C-模型描述位错心过于简化,例如它的离子密度分布在柱孔边界上发生突     

四阶微分算子的热核展开

在过去二十多年中数学家和物理学家用不同的观点和方法,对热核(Heat kernel)或Green函数的渐近展开作了大量的研究工作,所涉及的内容相当广泛。例如,二阶或高阶微分算子、四维或高维、平直或弯曲、欧氏度规或Minkowski度规、无边界或有边界的时空流形,零温或有限温度,绝大多数研究工作属于零温,计算方法也多种多样,与此相关的问题也     

化学传感材料S_nO_2的量子化学研究

本文应用键参数函数方法、EHMO方法与从头计算方法研究SnO_2的传感作用。计算表明,可由气体分子的前线分子轨道能级初步推测SnO_2与这些气体作用引起电导率改变的方向。提出NO被SnO_2吸附时,NO的O进入晶格氧空位的物理模型,据此理论计算得到吸附后SnO_2的禁带加宽,化学位移方向以及电荷迁移都支持了实验观测。指出SnO_2化学传感作用本质上是电荷迁移效应。由于电导率改变与晶格氧空位数目等有关,看来定量检测的化学传感器制备是相当困难的,除非能控制晶格氧空位的数目。     

纳米薄膜导热系数的分子动力学模拟

建立了一种导热模型，采用分子动力学方法模拟研究了厚度为纳米量级的固体薄膜在垂直于膜平面方向的导热系数，选取具有可靠实验数据和势能函数的固体氩作为模型系统。通过计算机模拟预报了纳米薄膜导热系数的“尺寸效应”：在膜厚度为２－１０ｎｍ范围内，薄膜导热系数值显著低于大体积实验值，并随膜厚度增大而增大。声子Ｂｏｌｔｚｍａｎｎ输运方程的近似解与计算机模拟结果相一致，揭示了导热系数的“尺寸效应”来源于薄膜边界对     

自由夸克理论的弱化

英国卢瑟福实验室已取得大量证据来反对自由夸克存在的理论. 自从第一次提出夸克作为物质的基本构成物以来,物理学家一直在寻找单夸克的证据,但均告无效.理论上认为夸克以三个一组束缚在一起或成夸克-反夸克对存在于质子、中子或π介子等亚原子粒子中.夸克具有电荷,为电子电荷e的分数.这使单夸克容易探测.但大多数寻找这种分数电荷的实验均未成功.一个显著的例外是斯坦福大学W.Fairbank组的实验.他们声称已测到一些微小的磁悬浮的超导铌球上的分数电荷1/3e.但其他组的测量并未观测到在铌或其他金属上有类似的效应.因此推测Fairbank组的结果可能是铌球拾取了钨底板(制备时用)的分数电荷所致. 卢瑟福实验室利用他们的磁悬浮装置和各种样品(包括铌球)作了350次试验,均未观测到任何     

耗散对量子系统分布函数的影响

在文献[1]中我们计算了一个一维量子耗散系统的准几率分布函数,发现半经典近似下的准几率分布函数和相应经典系统的分布函数有着比较显著的差别。分析文献[1]中(4)式及(5)式可知,量子力学效应通过系统的耗散     

多层非晶硅结构研究的新方法——电子显微术

由非晶硅氢(a-Si:H)和硅氮氢(a-SiN_x:H)交替超薄层构成的多层结构,是一种二维半导体材料,在物理上,是极为有趣的。更有趣的是,当a-Si:H很薄时,该材料的光隙明显地增加,还发现,电荷载流子从低功函数层向高功函数层流动时产生空间电荷掺杂效应。 对非晶硅氢结构已进行过许多研究。本工作的目标,在于使用高分辨电子显微镜直接     

光导纤维及其应用

光导纤维,简称光纤。它是用高纯度的双层玻璃棒在高温下用机械拉伸而成,分芯和皮两部分。其横截面为圆形,直径一般在5—10微米之间,最大直径也不会超过0,12毫米。我们知道,光在同一个媒质中是按直线传播的。当光线从某个合适的入射角,以折射率较大的媒质,射入折射率较小的媒质     

Brown运动关于椭圆首中时与首中点的联合分布

Brown运动关于圆与球面的首中时、首中点、末离时以及末离点的分布和联合分布已有很多研究,关于矩形和长方体也有一些讨论,但Brown运动关于椭圆和椭球相应问题的研究还很少.白苏华等人用保形变换的方法,求出了从椭圆内任一点出发的平面Brown运动首中点的分布,但其他问题还没有研究,仍然是有兴趣的未解决问题.本文旨在讨论Brown运动关于椭圆首中时与首中点的联合分布.但由于椭圆没有象圆周那样的旋转对称性,所以不能完全借鉴已有的方法.我们利用Mathieu函数及变型Mathieu函数去表示其分布密度,从而也得到了首中时和首中点的分布密度.这样从数学上得到了精确的分析表达式,使得我们能够利用已有Mathieu函数理论及其近似计算,给出Brown运动关于椭圆首中时与首中点的估计,同时对模拟计算有一定的帮助.     

二元系生物组织的非线性声参量B/A研究

一、引言 自从1980年人们发现在医学超声中有非线性效应以来,对于生物媒质非线性声参量B/A的研究,便成了该领域基础研究的前沿课题。在世界上经过了几年的媒质B/A值测量研究表明,组织的物理、化学、生物状态和种类的不同,其B/A值亦不同,比如:脂肪类的值较大,在9—12之间;心、肝、脾、肾等组织的为7左右;血、尿等水样液体的值较小,在7以下;正常与病变组织的值差异显著.证明B/A具有鉴别组织的可能性。因而近年来,国际上又在     

双连通区域中Poisson方程的快速工程解

在很多工程领域中,都会用到Poisson方程,它在直角坐标(x,y)中的表达式是对于双连通区域R(图1),如果已知一个边界B(y_B+y+B(x))上待求函数T_B和其法向(n)梯度以及R上源函数A(x,y)的分布,要求求解尺内及另一给定边界D(y_D=y_D(x))上的待求函数T的分布(正问题),或要求求出满足函数T一定分布条件的另一     

非均匀地质构造静场响应的高效数值模拟

针对轴对称的任意二维非均匀媒质,建立了求解静电或稳恒场问题Green函数的高效纵向数值模式匹配理论。所导出的公式皆为特别宜于计算机模拟的矩阵代数形式。所建立的数值计算方法使得求解全部问题无需进行任何数值积分运算,计算效率较二维有限元法可提高两个数量级。本文所运用的纵向数值模式匹配法,是Chew等人建立的径向数值模式匹配理论的延伸和发展。Pai曾用类似方法求解电磁波测井问题,Gianzero曾给出过二层构造的公式。本文给出的解答可普遍适用于任意二维非均匀构造中Green函数的求解,实现石油测井中复杂地质环境的精细数值模拟。     

粘滞边界条件的改进

在无限域用有限无法求解波的传播问题,通常需要在模型引入虚构的边界。我们希望能消除边界反射以模拟无限域。为了吸收边界反射的能量,Lysmer及Kuhlemeyer (J.Eng.Mech.Div.ASCE     

两次超级单体雷暴的电荷结构及其地闪特征

利用闪电VHF辐射源高时空分辨率的三维观测资料, 针对二个超级单体雷暴产生的地闪的时空分布特征和电荷结构进行了分析, 结果表明在这两个雷暴产生大量正地闪期间, 雷暴的主体部分(对流区)雷暴电荷结构呈反三极性, 正地闪主要发生在雷暴的主体部分, 并由中部的正电荷区产生; 在大量负地闪发生期间, 负地闪主要发生在雷暴的砧体部分, 由于雷暴主体部分的电荷结构向砧体区的倾斜, 云中砧体部分电荷结构为反偶极性, 上部负电荷区产生了大量负地闪. 雷暴最下部的电荷区很少直接产生对地放电, 但对其上部电荷区的对地放电的发生具有重要作用.     

大鼠后肢皮、肌神经Ⅳ类传入纤维诱发的脊髓背根电位

刺激蛙和猫的感觉神经时,可在脊髓背根上记录到一串慢电位即背根电位(Dorsal roo potentials, DRP)。一般认为,粗的传入纤维可恒定地诱发负DRP,反映初级传入末梢去极化,但细的传入纤维尤其是Ⅳ类纤维诱发的背根效应,至今仍有争议。Zimmermann等认为猫皮神经Ⅳ类纤维诱发负DRP;而Mendell等却认为诱发正DRP,并推测肌神经Ⅳ类纤维