布鲁塞尔子的柱对称定态结构（一）——定态解的构造

本文从布鲁塞尔子模型的非线性反应扩散方程出发,通过稳定性分析,详细展示了利用分支点理论构造布鲁塞尔子柱对称定态解的过程．这一工作为后续布鲁塞尔子的柱对称定态解的计算提供了详实可靠的理论框架,尤其是对研究生物化学以及生命体系中的柱型结构具有实际意义．     

零半径势方法求解定态薛定锷方程

本文论证了用零半径势方法求解一维定态薛定锷方程的原理和基本计算公式.并指出在定态薛定锷方程中V(x)为有限深度、对称或非对称的势阱时,采用零半径势方法求解,可以归结为实对称矩阵的本征值问题,用计算机求其数值解.文中给出了用计算机计算的具体例子.     

一维定态中的一些问题

<正> 一般量子力学书认为一维束缚定态无简并;它的波函数是实变函数;当势函数关于坐标原点对称时,一维束缚定态一定具有确定的宇称;一维定态的简并度最多为2。本文指出了这些观点的不正确性。本文还给出了在什么条件下,一维束缚定态才是无简并的,因而在这种条件下一维束缚定态的波函数才是实变函数,以及在这种条件下势函数关于坐标原点对称时宇称才具有确定值。本文最后讨论了一维束缚定态的简并度。     

无限深方势阱附加δ势后的定态解

在无限深方势阱中附加δ势后，原来n=2,3，…的定态解ψn(x)与En仍成立，而n=1，3，…的定态解ψn(x)与En不再成立，需要重新计算．本文给出重新计算的结果．     

宏观定态的概率分布

<正>根据量子力学,微观系统存在定态.在热平衡的情况下,微观粒子各定态出现的概率由该状态的能量决定.我们发现,在宏观条件下,刚体也存在着类似的概念,在随机扰动的情况下,定态出现的概率由该状态的稳度决定.     

对称图形函数的定积分问题研究

对以原点为对称的区间[-a,a]上的奇、偶函数的定积分问题及以点x=a＋b/2为对称的一般区间[-a,b]上的对称图形函数的定积分问题作了研究.研究的结论可用于简化计算某些定积分,尤其在简化计算合三角函数的定积分方面显得尤为重要.     

~(52)Fe核的混合对称态和同位旋结构

应用含有同位旋的相互作用玻色子模型研究了52Fe核的低能谱及电磁跃迁的特性.利用现有的实验数据,对该核的T=0,1和2同位旋激发态、低能对称态和混合对称态进行了系统研究,发现52Fe核的最低的混合对称态是23 态.理论计算值和现有的实验数据符合得很好.模型计算预言了T=0的0 2态的值.     

一维对称势阱定态薛定谔方程的解

一维对称势阱定态薛定谔方程的解余雷（贵州师大物理系贵阳５５０００１）解一维对称势阱的定态薛定谔方程是量子力学的一个基本问题，许多作者都用自己的方法处理过该问题［１］，［２］．本文从量子力学的基本假设出发，尽可能广泛地研究此方程的解。质量为ｍ的粒子在宽...     

精馏过程多定态现象及其分析

精馏传质过程存在多定态现象 ,而产生多定态的原因有多种 .文中针对流量之间非线性转换产生的多定态 ,进行研究和分析 .当操作处于多定态区域时 ,塔内各塔板的温度与组成等参数的分布 ,以及塔顶和塔底产品浓度等参数都存在多种可能的数值 .对于一个处于多定态区域操作的工业塔 ,当某些操作参数产生波动或受外界微扰时 ,塔内各塔板的温度与组成等参数可能由正常的分布向不正常的分布突跃迁移 ,使塔的正常操作遭到破坏 .对多定态的实验结果和产生原因进行分析 ,结果表明理论上在一定条件下存在多定态的可能性 ,不同定态下的组成参数均能满足物料衡算和塔的分离能力检验     

同轴旋转圆台间定态解的不存在性

柱坐标系下Taylor-Couette流存在形如u=u_φ(r)e_φ,p=p(r)的定态解。对于两无限长同轴旋转圆台的情形,应用反证法证明了不存在形如u=u_r(r)e_r+u_φ(r)e_φ+u_z(r)e_z,p=p(r)这种更一般的定态解。随后在窄缝的条件下忽略圆台上下两端边界的影响,采用数值模拟方法并统计出沿z轴切面上的平均压力p是与z有关的函数,从而验证了这种解的不存在性。     

非简并定态微扰理论高级近似公式的计算

采用运级近似展开的方法,计算了非简并定态微扰理论高级近似公式,波函数修正计算至二级,能量修正计算至三级.     

三元均相恒沸精馏多定态分析

研究三元均相恒沸精馏多定态现象,进行含有多个精馏区域的三角形相图的多定态分析.在全回流/具有无限多块塔板(∞/∞)的条件下,分析各个精馏区域存在多定态现象的可能性,得出存在多定态现象的两个条件和进料组成区域.在一个具有25块理论塔板数的填料塔精馏装置中,对丙酮-正庚烷-苯001类三元物系,进行连续精馏多定态实验研究,结果表现出一定程度的多定态现象.     

离散布鲁塞尔子的不相容效应

按照Von Neumann的想法,将布鲁塞尔子离散成完全适合计算机进行并行处理的数学模型.在满足泡利不相容原理的条件下,其数学方程与原方程有很大的区别.其标度律和定态解也完全不同.     

单声子模自旋－玻色子模型的定态演化

采用MATLAB数值计算的方法观察单声子模自旋玻色子模型的定态演化.研究了0＜λ/ω≤2,△/ω=0.1的情况下出现的几种演化模式.表明耦合强度对模型能态演化具有很大的影响:在一定耦合强度区间内,会出现一定的演化规律.特别是当参数λ/ω＞0.5时开始出现双周期的现象.进一步观察了两能级正(负)势阱中各个能态在时间区间[0,30]内的平均隧穿几率(平均跃迁几率)随耦合强度的变化情况,并给出了几种演化模式的转变点.     

夸克蜕定域色屏蔽模型中的五夸克态Ξ~(--)

在夸克蜕定域色屏蔽模型框架下,采用绝热近似,计算了具有双夸克结构:qq-qq--q的五夸克态Ξ--的能量.结果表明不管是正宇称态,还是负宇称态,系统都倾向于形成线性结构,而不是三角形结构.最低能态的宇称为负,能量为1770MeV,与目前实验给出的值(1860MeV)相比偏低,但仍高于理论阈值1582MeV.     

二态物论

自然界是物质的,物质是量子化的;物质具有流体态和刚体态两种状态,这两种状态的物质是相互作用、相互依存和相互转化的。爽子的能量守恒和基本粒子的质量守恒是对称的,爽子的时间守恒和基本粒子的绝对速度守恒是对称的,爽子和基本粒子又是可以相互转化的,因此物质是CPT对称的。宇宙是由物质构成的,宇宙是对称的、守恒的。     

^52Fe核的混合对称态和同位旋结构

应用含有同位旋的相互作用玻色子模型研究了^52Fe核的低能谱及电磁跃迁的特性．利用现有的实验数据,对该核的T=0,1和2同位旋激发态、低能对称态和混合对称态进行了系统研究,发现^52Fe核的最低的混合对称态是23^＋态．理论计算值和现有的实验数据符合得很好．模型计算预言了T=0的02^＋态的值．     

主方程的非定态问题

本文利用Kramers-Moyal展开讨论了分立变量的主方程的非定态问题,在热力学极限下得到了从不稳定态到亚稳态直至最终定态的整个演化过程的非定态解。     

齐分子噻吩的中性态和掺杂态的几何结构特性

采用半经验的Austin Model1(AM1)方法，计算了齐分子噻吩聚合物的中性态和带电态的几何结构性质，与中性态相比，带电态下其分子结构表现在C－C键键长发生显著改变，单电荷掺杂导致化子元激发；双电荷掺杂产生双极化子，即使增加链长至16PT，仍在键中产生双极化子而不是两个分立的单极化子；掺杂4个电荷时，会在聚合物中产生两个分离的双极化子。     

齐分子噻吩乙炔的带电态研究

采用半经验Austin Model 1(AM1)方法,计算了齐分子噻吩乙炔带电态的几何结构性质,和中性态相比,由于一维电子-声子相互作用,带电态下其分子结构表现在C-C键长发生显著变化;不同的掺杂电荷方式和掺杂电荷的波函数是限制的波函数还是未限制的波函数,其分子结构的变化形式是不同的,相应地产生不同的元激发,即极化子或双极化子.