基于QCD求和规则的4~+K介子质量

通过选择合适的计算参数,利用QCD求和规则对基态4+K介子的质量进行了分析和计算.当s0=6.0～6.5 GeV2,1.0 GeV2≤M2≤2.3 GeV2时,计算得到的4+K介子质量的数值结果为(1.831±0.176)GeV,与实验值接近.     

D~0→K~+π~-湮灭效应

利用光锥QCD求和规则方法(LCSR)研究D0→K+π-衰变的湮灭振幅,其中包括可因子化湮灭、硬胶子交换湮灭和软胶子交换湮灭.     

非因子化方法研究B~-→π~0π~-衰变过程

本文用 QCD因子化和光锥 QCD求和规则系统地计算了 B- →π0 π- 衰变过程的强子矩阵元和分支比 ,其计算结果与实验相一致 .     

非微扰方法研究B-→π0K-衰变过程

本文用QCD因子化和光锥QCD求和规则非微扰方法系统地计算了B-→π0K-衰变过程的强子矩阵元和分支比,其计算结果与实验相一致.     

非因子化方法研究B^-→π^0π^-衰变过程

本用QCD因子化和光锥QCD求和规则系统地计算了B^-→π^0π^-衰变过程的强子矩阵元和分支比，其计算结果与实验相一致．     

用B+→π+K0和Bd0→π0K0衰变抽取γ角

众所周知 ,B工厂的主要目的之一是探测幺正三角形的三个角α、β、γ .对于γ角的确定 B→πK衰变道提供了一个很好的方法 .文献 [1] 已给出了用比值 R和 A0 来抽取γ角的详细讨论 .随着探测到的衰变事例数的积累 ,R的测量精度将被逐步提高 ,最新的测量结果为 R =0 .99± 0 .1 3,因而比值 R对γ角的限制不如以前强 .所以 ,我们有必要重新考虑一下用一组新的物理可观测量 R1和 A1来抽取γ角 .在此RA0≡ BR( Bd0 →π-K+ )± BR( Bd0 →π+ K-)BR( B+ →π+ K0 ) + BR( B-→π-K0 ) ( 1 )R1A1≡ 2 BR( B0d →π0 K0 )± BR( B0…     

用光锥QCD求和规则研究B→π跃迁形状因子

本用改进的光锥QCD求和规则计算B→π跃迁形状因子，并与标难的光锥QCD求和规则的结果进行比较．它们基本吻合，但在本中消除了twist—3波函数的不确定性所带来的影响，从而能更精确地抽取CKM矩阵元｜Vub｜。     

非因子化方法研究D0→(K)0π0衰变

用光锥QCD求和规则系统地计算D0→(K)0π0衰变过程的强子矩阵元,它包括领头阶因子化部分,as修正的硬胶子交换部分和软胶子交换部分的贡献.计算发现在D0→(K)0π0衰变中软胶子交换部分贡献相当大,甚至超过领头阶因子化部分以及as修正的硬胶子交换部分的贡献.最后计算了该衰变过程的分支比,其计算结果与实验数据相一致.     

胶球物理简介

胶球是一种由强相互作用规范粒子——胶子——构成的强子,它是由QCD理论预言存在的一类复合粒子.自QCD诞生以来,胶球问题就一直是一个令人十分感兴趣的课题.迄今为止,人们提出了多种理论方案研究胶球问题,例如:格点QCD理论、口袋模型、流管模型、库仑规范理论、AdS/QCD和QCD求和规则等方法.理论上预言最轻的标量胶球(JPC=0++)的质量介于1~2 GeV之间,其他量子数胶球质量会高于2GeV.实验上为寻找胶球态做了大量的工作,除在1.5GeV附近发现存在超出夸克模型预言数量的0++介子态,进而认为这有可能是夸克强子与胶球构成的混合态外,目前尚无其他更明确结论.人们对其他量子数胶球态的研究还非常有限,特别是对于具有奇特量子数oddball胶球的研究更少.然而由于oddball不会与纯夸克强子混合,使得它们在实验探测方面具有特殊的优势.本文简要回顾理论和实验上对胶球的研究,特别对QCD求和规则在oddball研究方面做了较详细地介绍.     

~0→"非汉字符号"~0π~0衰变过程的分支比计算

由于衰变过程中存在的非微扰问题,B介子的非轻子衰变的理论预言面临很大的挑战。在光锥QCD求和规则框架内,详细讨论在B0→K0π0衰变中软胶子交换对衰变振幅的贡献,系统地研究B0→K0π0衰变过程的强子矩阵元并计算了分支比,计算结果与实验结果相一致。     

B↑-^0→K↑-^0π^0衰变过程的分支比计算

由于衰变过程中存在的非微扰问题，B介子的非轻子衰变的理论预言面临很大的挑战。在光锥QCD求和规则框架内，详细讨论在B↑-^0→K↑-^0π^0衰变中软胶子交换对衰变振幅的贡献，系统地研究B↑-^0→K↑-^0π^0衰变过程的强子矩阵元并计算了分支比，计算结果与实验结果相一致。     

τ强衰变数据单举味破缺求和规则分析中低V_(us)值疑难的一个解决方案（英文）

在应用单举τ强衰变数据由求和规则来确定V_(us)中,连续和格点方法用于研究系统问题.采用此方法先前常规使用的D4OPE贡献的假设得到的V_(us)表明对求和权重w和相关实验谱积分的上限选择s0的非物理依赖.连续的和格点的结果表明这是一个不仅使用|V_(us)|并且使用D4有效凝聚的拟合数据的求和规则方法.格点结果也提供了一个对缓慢收敛的D=2OPE序列的缩短不确定性的定量评估.新求和规则的应用得到的|V_(us)|结果没有非物理的s0和w依赖性并且比常规方法得到的值要高~0.002 0.利用初步的新Kπ分支比实验结果得到的|V_(us)|与基于Kl3的结果高度一致,并且与三代归一性的预测结果相比在误差范围内符合.     

(B-)0→(K-)0π0衰变过程的分支比计算

由于衰变过程中存在的非微扰问题,B介子的非轻子衰变的理论预言面临很大的挑战.在光锥QCD求和规则框架内,详细讨论在(B-)0→(K-)0π0衰变中软胶子交换对衰变振幅的贡献,系统地研究(B-)0→(K-)0π0衰变过程的强子矩阵元并计算了分支比,计算结果与实验结果相一致.     

Z0与W+W-对强子衰变中的Bose-Einstein关联

广义函数 (Q/〈Q〉) ν+μKν( βQ/〈Q〉)表达的Bose Einstein关联与DELPHI数据 (Z0 衰变 )及ALEPH数据 (W±衰变 )吻合 ,包括 0 2 5 相似文献   

D~ →π~0l■_l衰变过程研究

用光锥QCD求和规则研究D →π0lv~l衰变过程,在计算D →π0跃迁形状因子过程中,通过构造新的关联函数,消除了tw ist-3波函数的不确定性给计算结果所带来的影响,从而使计算结果更加精确.最后计算得到的分支比与最近的实验数据相一致.     

非微扰方法研究B-→π0K-衰变过程

本文用 QCD因子化和光锥 QCD求和规则非微扰方法系统地计算了 B-→π 0K-衰变过程的强子矩阵元和分支比,其计算结果与实验相一致.     

基于光锥求和规则和重夸克展开B_((s))→a_2(1320),K_2~*(1430),f_2(1270),f′_2(1525)跃迁形状因子的计算

利用光锥求和规则和重夸克展开的方法计算了B_((s))到P波2~(++)轻张量介子a_2(1320)、K_2~*(1430)、f_2(1270)、f′_2(1525)跃迁形状因子并利用给出的形状因子对相关半轻衰变的分支比、纵向极化分数等可观测量给出了预言.研究表明,在重夸克极限下,描述企鹅类型形状因子的领头阶波函数与相应描述半轻类型形状因子的领头阶波函数完全一样,从而只有4个半轻类型形状因子是独立的.半轻衰变B_((s))→a_2(1320)(K_2~*(1430),f_2(1270),f′_2(1525))■的分支比在10~(-5)量级,纵向极化分数大约是0.6～0.7.这些过程将来有可能在超级B工厂和升级后的LHCb实验中观测到.     

B*d→Bdγ辐射衰变研究

用一种改进的光锥QCD求和规则研究辐射衰变B^*_{d→Bdγ. 在关联函数中选择适当的手征流算符, 计算耦合常gB^* dBdγ, 从而消除了矩阵元〈γ(q)|d(x)γμγ5d(0)|0〉的不确定性对 计算结果的影响, 其衰变宽度与标准的光锥QCD求和规则计算结果在误差范围内一致.}     

光锥 QCD求和规则计算 BS→ K形状因子

本文用光锥 QCD求和规则计算 BS→ K跃迁形状因子,通过构造新的关联函数,消除了twist- 3波函数的不确定性给计算结果所带来的影响,从而能更精确地抽取 CKM矩阵元 |Vub|.     

D+→π0l~vl衰变过程研究

用光锥QCD求和规则研究D^＋→π^0lvl衰变过程，在计算上D^＋→π^0跃迁形状因子过程中，通过构造新的关联函数，消除了twist-3波函数的不确定性给计算结果所带来的影响，从而使计算结果更加精确．最后计算得到的分支比与最近的实验数据相一致．