SU(2)×U(1)×U(1)×U(1)理论模型分析

最近,在关于E_8×E_8作为规范群的超弦理论中,通过连续破缺,可以得到一个包含E_6的大统一理论,E_6可以进一步破缺到SU_3~C×SU_2×U(1)×U_1×U_1。从而,在低能的情况下,可以给出一个SU(2)×U_1×U_1×U_1的秩为4的弱电统一模型。本文讨论它如何回到包含SU(2)×(T_3)_R×U_γ(1)和标准的WS模型。     

SU(3)_L×U(1)模型

1967到1968年,Weinberg与Salam利用自发破缺的Higgs机制提出了完整的SU(2)×U(1)弱电统一规范理论(W—S模型)。本文重新构造了一个非标准的SU(3)_L×U(1)模型,结果与W—S模型相容。     

SU(6)×U(1)型统一规范理论——SU(6)×U(1)规范理论的自发破缺机制,轻子数非守恒过程以及CP破环效应(Ⅱ)

在第一篇文章中已提出了轻子族与夸克族相互对称的SU(6)×U(1)型群理论结构形式。本文将讨论SU(6)×U(1)→SU(2)×U(1)的自发破缺机制。并讨论了在对称性破坏之后的稀有过程,如μ→e r,τ→μ r以及CP非守恒。     

中能对称性SU(4)_(EC)×SU(2)_L×U(1)_Y与SU(N)群大统一

本文讨论了将中能对称性SU(4)_(EC)×SU(2)_L×U(1)_Y置入比SU(6)更高阶的SU(N)群的可能性,并比较仔细地讨论了SU(7)的情况,这时,在中性流方面仍保持与实验很好地符合,而质子寿命的理论值却有了改进。     

SU(6)×U(1)型统一规范理论——SU(6)×U(1)型的群理论结构(Ⅰ)

用SU(6)×U(1)群来研究亚夸克统一规范理论及其规范粒子的传播性质,从而导出轻子族与夸克族的统一规范理论.本文着重建立SU(6)×U(1) 型亚夸克规范理论结构形式。     

中能对称性为SU(4)_(EC)×SU(2)_L×U(1)_y的无标量场的SU(6)大统一模型

按照动力学自发破坏的思想,在模型中不引入基本的Higgs标量场。但与通常的重色方案不同,这里考虑的是扩展色替代方案。假设扩展色作用为SU(4)_(EC),它在人们认为的1 Tev处产生真空凝聚以破坏SU(2)_L×U(1)_y,然后再在稍低能量处将它自己破坏到SU(3)_c。为了减少自由参数的数目,文中并试图将中能对称性SU(4)_(EC)×SU(2)_L×U(1)_y进一步统一成单群SU(6)。此模型显示出某些有兴趣的特征,特别是以不同于标准模型的表达式而能很好符合现有的中性流唯象参数。但它亦存在一些严重问题需要进一步研究。     

SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)_(L R)模型中的中性流

一些作者曾提出左右对称的弱电规范理论模型。在这种模型中,原始的对称群以及粒子多重态体系都是左右对称的,弱作用的宇称破坏是由于真空自发破坏的结果,因而只是一种低能现象。最简单的这类模型是采用SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)_(L R)对称群。关于这种模型的中性流已经有了不少讨论,但在具体处理时,由于对Higgs粒子假设了某些特定的表示,因而规范介子的质量矩阵并不具有最普遍的形式。目前对于Higgs粒子尚无任何知     

SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)_(B-L)弱电统一模型

本文讨论了SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)_(B-L)弱电统一模型在低能下的情况。并在同中性流实验值比较的基础上,得到两个中间规范玻色子m_z90GeV,m_x420～500GeV及sin~2θ=0.216～0.224。从理论上予言了右手中微子流和右手荷电流的存在。     

广义旗流形SU(5)/U3(1)×SU(2)齐性变爱因斯坦度量

利用李代数的知识可以计算旗流形M=SU(5)/U3(1)×SU(2)上非零的结构常数ckij,然后把非零的ckij代入Ricc张量的分量γ1,…,γ6.旗流形M上G不变的黎曼度量g是爱因斯坦度量当且仅当存在正常数e,使得γ 1=γ2=γ 3=γ4=γ5=γ6=e.利用计算Gr(o)bner基的方法得到爱因斯坦方程组有27个正的实数解,即广义旗流形M=SU(5)/U3(1)×SU(2)上有27个不变的爱因斯坦度量(在差常数倍的情况下),其中12个是凯莱爱因斯坦度量,15个是非凯莱爱因斯坦度量.     

具有三代SU(3)×SU(2)×U(1)~n模型的orbifold紧致化

本文从Z-orbifold出发,利用Wilson线可以减小夸克-轻子代数及破坏规范群对称性这一机制,通过选取三根独立的Wilson线,构造出具有三代夸克—轻子的,规范群为SU(3)×SU(2)×U(1)~n的四维弦模型。     

建立在超色群SU(3)_(HC)×SU(3)′_(HC)里的Rishon和Texnishon的复合粒子模型

本文利用的结果,其中超色群为半单李群SU(3)_(HC)×SU(3)_(HC),超味群SU(n)_(Hf)中的n可为任何自然数。我们以SU(6)_(Hf)作为超味群,在大统一标度下把SU(n)_(Hf)分解为SU(3)_(TC)×SU(3)_C,因此出现色和Texnicolor,我们以此为Rishon和TexniRishon建立模型,并为复合夸克和Texni夸克建立模型。我们用此复合模型分析了SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)_(B-L)→U(1)_Y以及SU(2)_L×U(1)_Y→U(1)_(em)动力学对称性破缺,并分析了色轻子8重态、Texnicolor轻子8重态等偏外态。     

SU(3)×U(1)弱电统一模型中的Higgs粒子

本文先给出一个对称性破缺前不仅左、右对称,而且中微子(或反中微子)与荷电轻子、反轻子的弱作用也相同的SU(3)×U(1)模型,然后对Higgs自作用势的自发破缺、Higgs粒子的性质和作用进行了详细的讨论,并得出了各Higgs粒子的质量。     

关于SU_L(2)×SU_R(2)×U(1)模型中的Cabibbo角和夸克质量

本文提出在SU_L(2)×SU_R(2)×U(1)模型中引入分离的S_3群交换对称性,以及引入三个2×2的Higgs粒子,讨论了Higgs场的真空自发破缺,得到夸克质量与Cabibbs角的关系为sinθ_1≈(m_d/m_s)~(1/2)≈0.22,sinθ_2≈-(m_s/m_b)~2≈-10~(-3),sinθ_3≈(m_s/m_b)~2≈10~(-3),以及t夸克的质量为m_t≈(m_bm_c)/m_s≈44.3Gev。     

广义旗流形SU(5)/U~3(1)×SU(2)齐性变爱因斯坦度量（英文）

利用李代数的知识可以计算旗流形M=SU(5)/U3(1)×SU(2)上非零的结构常数ck ij,然后把非零的ck ij代入Ricc张量的分量γ1,…,γ6.旗流形M上G-不变的黎曼度量g是爱因斯坦度量当且仅当存在正常数e,使得γ1=γ2=γ3=γ4=γ5=γ6=e.利用计算Grbner基的方法得到爱因斯坦方程组有27个正的实数解,即广义旗流形M=SU(5)/U3(1)×SU(2)上有27个不变的爱因斯坦度量(在差常数倍的情况下),其中12个是凯莱爱因斯坦度量,15个是非凯莱爱因斯坦度量.     

SU(3)×SO(5)手征三前子复合模型

本文提出了SU(3)×SO(5)手征三前子复合模型,应用′t Hooft反常机制条件得到了三代普通夸克和轻子,而且无例外粒子。模型中规范色—味子群SU(3)_C×SU(2)_L×U(1)_Y在前子层次具有渐近自由性质,同时整体手征对称群SU(15)×SU(3)不破缺,因此现实中有兴趣的物理标度∧_(CF)<∧_(MC)《∧_(GUT)是可能存在的。     

广义旗流形SO(14)/U(1)×U(2)×SO(8)上不变爱因斯坦度量(英文)

利用计算机得到广义旗流形SO(14)/U(1)×U(2)×SO(8)的爱因斯坦方程组的十二正实数解(差常数倍的情况下),其中8个是非Khler爱因斯坦度量,4个是Khler爱因斯坦度量.     

超越弱电标准模型

本文讨论了在Triplet Code模型中标准弱电统一模型的修正。将SU(2)×U(1)理论推广成SU(2)_w×SU(2)_x×U(1)。其结果将使质量比M_z~2/M_x~2和耦合于Z_μ的弱中性流获得一个修正项。利用目前的Z质量数据,可对如何超越标准模型作出一个数量估计。     

磁场下U(2)×U(2)线性σ模型的手征相变

采用U(2)×U(2)线性σ模型对匀强磁场下的手征相变进行了研究.采用单圈有效势方法,讨论在不同温度、不同重子化学势、不同磁场下的有效势,从而对相变的类型进行了考察.结果表明,磁场的引入一般会提高手征相变的相变温度;介子自由度、真空起伏可能改变相变的性质.     

含推广的TC群的轻子与夸克的复合模型

本文在反常自由的SU(4)HC×[SU(8)×SU(16)×U(1)~2]HF复合模型中,引进推广的技术规范作用和TC凝聚,以区分不同的弗术子“代”,并产生弗米子的质量和“代”间的混合。     

Higgs场VEV值和耦合常数的Hierarchy关系和Cabibbo角

在SU(2)×U(1)模型中假定Higgs场VEV值和耦合常数都存在着Hierarchy关系,再要求拉氏量具有某种分立对称性便可以得到用夸克质量表示的Cabibbo角:tgθ_c=(m_d/m_s)/(1/2),而此式通常是只能在SU(2)×SU_R(2)×U(1)模型中得到的。