有限孔径相位共轭腔中的横模

近十年来不少作者对相位共轭反射镜(PCM)和相位共轭光学谐振腔(PCR)感兴趣,认为它们可用于提高激光器的质量。我们知道,普通谐振腔激光器输出激光束的场结构、发散角、频谱等性质,和激光束场结构、功率、频谱的稳定性,以至激光器的效率等,都依赖于腔中横糢的性质。但是人们对PCR中横模性质的了解却至今还是十分缺乏的。不少作者在研究中     

声波在声子晶体禁带边缘处的动态演化

利用两个相同声子晶体构成的腔长可变声波谐振腔, 研究了声波在声子晶体导带和禁带交汇处的动态演化规律. 理论分析和实验结果表明, 禁带边缘处透射声波的频谱分布随着谐振腔腔长的增加呈周期性振荡变化, 在禁带边缘处的隧穿过程更容易实现.     

腔内全耦合出净二次谐波的激光器

一般低损耗激光谐振腔内的光强度(单位面积的单程功率)是腔外光强的(1-R)~(-1)倍,R是输出反射镜的反射率。所以为了充分利用基波功率产生光学二次谐波,采用腔内产生二次谐波的方案是最有成效的。典型的腔内产生二次谐波的方案是同轴式的,其中Geusic等人的工作是最有成效和有代表性的,他们报道了使用自孔径选模和装在腔内的Ba_2Na(NbO_3)_5     

光频谱振腔的结构和波型限制

对光频区的电磁波而言,由于波长远小于腔的线度,光在腔内的传播和分布可用几何光学和物理光学的方法来决定,并可用适当的光學技术来改变它。这就使在大尺寸的諧振腔内有可能只容許单个状态的光振蕩,亦即可能构成大尺寸而又是单波型的腔。一、波型分类和双反射面腔的波型数     

光学微瓶谐振腔传感器研究进展

作为光学微腔的一类，回音壁模式微瓶谐振腔可将光限制在极小三维区域振荡，具有高品质因子和低模式体积的特点。此外，其天然的中空通道可与微流控技术相结合，是实现光流传感器的重要平台。文章首先概述微瓶谐振腔的发展历程；然后简述微瓶谐振腔的传感机理，包括模式漂移、模式劈裂和模式展宽；接着对微瓶谐振腔理论模型和制备工艺进行介绍；随后着重阐述空心微瓶谐振腔的传感应用，包括温度传感、压力及超声波传感、生化传感、气体传感、磁场传感、液体属性传感、水凝胶相位传感等；最后对微瓶谐振腔的传感应用进行总结和展望。     

微分方程f″+(Q_1e~p+Q_2)f=0复振荡的一个结果

本文解决了具亚纯系数二阶线性微分方程 f″+(Q_1(z)e~(p(z))+Q_2(z))f=0 (1) 复振荡理论中的一个问题。该问题源于Laine,作者曾在整系数下做过研究。 本文采用Nevanlinna值分布论标准记号,文中有关特征函数的关系式可能需除去一线测度为有穷的值集。分别表示的零点[判别零点]收敛指数与增长级,τ(z_0,f)表示f(z)在z_0处的零点重数。本文的结果是 定理1 设P(z)是非常数整函数,σ:=σ(e~P)≤∞,Q_1(z)和Q_2(z)是亚纯函数且满足     

一种均匀场分布的微波谐振腔

随着微波在工业、农业、医学及化学等领域获得越来越广泛的应用,人们对谐振腔内的微波场分布也越来越感兴趣。在微波应用中,特别如用微波等离子体来产生金刚石薄膜的研究和用微波处理农作物种子或其它材料等工作中,人们总是期望谐振腔内有尽可能均匀的场。但令人遗憾的是一般的金属壁的微波谐振腔,其微波场总是不均匀的。以最简单的矩形腔为例,取x、y和z方向的长度分别为a、b和c,且c相似文献   

红宝石光量子放大器工作参数对受激发射输出能的影响

我们试验了红宝石光量子放大器若干工作参数对输出能的影响。这些工作参数是:(1)电容量;(2)介质膜透过率;(3)宝石棒的光学质量;(4)氙灯输入能;(5)谐振腔的调整。通过这些试验,获得了输出1焦耳受激发射的结果,确定了进一步增大输出能的途径是降低操作温度,增大宝石棒尺寸。在这基础上获得了10焦耳输出的结果。     

Nd:YAG倍频激光泵浦的染料分布反馈激光辐射研究

分布反馈法实现激光辐射输出与传统的激光辐射机制不同,它是由激活介质中增益或折射率的周期性调制构成谐振腔,并通过布喇格散射提供竞争模式的分布反馈,形成满足布喇格条件的振荡激光。     

动态稳定腔及其判据

动态稳定腔是一种激光输出特性对腔内各种扰动不敏感的谐振腔。Chesler等人(1972)从光模对腔镜轴向轻微移动的不敏感性这一要求出发,提出了动态稳定腔的问题。同时,Steffen等人(1972)从光模对腔内热透镜效应的扰动的不敏感性另一要求出发,也提出了动态稳定腔的问题。我们利用传播     

激射光振荡的生成时间

从一般固体激射器,特别是加入 Q 开关后的振荡生成过程的几率方程知道,生成时间在毫微秒范围,不易观察和测量。我们从实验发现,对于低增益长谐振腔间隔的气体激射器,振荡生成时间可长达毫秒范围,极易测量、观察,现将所采用的实验方法及结果报导如下。     

长间隔光学谐振腔波型之间的拍频

本文报导对一个具有长间隔的光学谐振腔波型之间的光学拍频的实验结果。关于光学谐振腔的波型,在文献里有过群细的理论分析和计算。由两个球面反射镜组成的光学谐振腔的波型的共振频率等于:     

非齐次线性微分方程复振荡的若干结果

本文提出并研究非齐次线性微分方程的复振荡,得到一些结果,式中α_i是多项式,F是整函数。 不难证明方程(1)的解都是整函数。 我们称整函数g(z)是振荡的,如果它     

周期二阶线性微分方程复振荡理论的一些结果

近年来,Bank,Laine,Gundersen,Langley等人应用值分布论对二阶线性微分方程的复振荡理论做了许多研究工作,并取得一系列有价值的结果。本文进一步研究当A(z)是整函数且是e~(αx)(α是非零复常数)的有理函数(即A(z)=B(e~(αx))=B(ζ),B(ε)是在0<     

单叶函数Hadamard型乘积的一点注记

设S={f(z)=z+a_2+z_2+…|f(z)在单位圆内单叶解析}。f(z)=z+a_2z~2+…和g(z)=z+b_2z~2…的Hadamard型乘积定义为f(z)~*g(z)     

微分方程f″+(Q1ep+Q2)f=0复振荡的一个结果

<正> 本文解决了具亚纯系数二阶线性微分方程 f″+(Q₁(z)e^p(z)+Q₂(z))f=0 (1) 复振荡理论中的一个问题。该问题源于Laine,作者曾在整系数下做过研究。 本文采用Nevanlinna值分布论标准记号,文中有关特征函数的关系式可能需除去一线测度为有穷的值集。分别表示的零点[判别零点]收敛指数与增长级,τ(z₀,f)表示f(z)在z_0处的零点重数。本文的结果是 定理1 设P(z)是非常数整函数,σ:=σ(e^P)≤∞,Q₁(z)和Q₂(z)是亚纯函数且满足     

KLM钛宝石激光器产生亚10 fs光脉冲

在改进的克尔透镜锁模钛宝石激光器中，选择谐振腔工作在下稳区的上边界附近，利用克尔介质软光阑中腔模半径随光功率增强而增大，而不是缩小的增益调制效应实现自锁模，减弱了频率依赖的腔模尺寸效应与增益饱和效应对频带展宽工的限制，同时，采用宽带腔镜和棱镜对群速度色散补偿等技术。在710nm附近获得了8.5fs的脉冲输出，该脉冲频谱半宽度92nm。平均功率220mW。     

CT下针刀加胶原酶治疗神经根型腰椎间盘突出症

目的:观察CT介入下腰椎间孔针刀松解结合胶原酶溶解治疗中经根型腰椎间盘突出(LDP的临床疗效。方法:选取300例神经根型LDP患者,随机分为2组。观察组200例,采用CT介入”下腰椎间孔针刀松解结合胶原酶溶解治疗,对照组100例,采用直视下开放性手术治疗。结果:观察组治愈率59%,总有效率为92%:对照组分别为46%,87.0%,经x2验证(x2=8.45,P<0.05)具有显著性差异。结沦:CT介入要椎间孔针刀松解结合胶原酶溶解治疗神经根型LDP较传统的直视下开放性手术疗效更好,复发率更低,尤其是对患者神经性症状的改善更明显。     

关于混合曲率曲面的刚性问题

本文对一般混合曲率曲面的无穷小变形方程研究当蜕型线r:△≡s~2-rt=0是闭曲线(也可能是几条闭曲线)或不是闭曲线时在混合型区域的一些具有几何意义的边值问题。这里w是无穷小变形的位移矢量在z轴方向的分量;r,s,t分别是混合曲率曲面S:z=z(x,y)的二阶偏微商z_(xx),z_(xy),z_(yy),在     

Douglis代数意义下超复函数空间上∏算子及其性质

对于一阶椭圓型方程组在引进两个元素i,e——服从乘法规则i~2=1,ic=ei,e~(r 1)=0,e~0=1的可交换的A.Douglis代数后,可以写成简单形式Dw Aw B(?)=C。这里D是微分算子,D=(?) q(z)(?)z,q(z)是幂零函数。Dw=0的解称为超解析函数。算子D的生成解t(z)满足方程Dw=0,且可表示成形式t(z)=z T(z),T(z)∈B~1(C)的幂零函数。本文讨论Douglis代数意义下的超复函数空间上的∏算子及其性质。首先引进微分算子:其中