高p^2⊥质子—质子弹性散射中的同位旋—自旋耦合与自旋—自旋 …

ｄσ（ｉｊ）／ｄｔ－ｐ＾２⊥，ｄσ分布数据（１９８５－１９７７），“自旋－轨道”不对称性及自旋－自旋关联数据（１９７７），单自旋分析率ＡＮ（ｇＲ，ｅＲ，ｐ⊥）数据（１９８５，１９９０），     

强子物理中动量的(aQ)~νK_ν(aQ)标度分布(英文)

对固定的Ｎ在紫外固定点（β（ｇ※Ｒ）＝０）,γＢ（ｇ※Ｒ）＝－０．０４５±０．０１２（－３γＢ＝αｓ,ＱＣＤ）,单个发射源之内,陶标度（ａＱ⊥）νＫν（ａＱ⊥）分布成立（Ｓ＝２～１８００ＧｅＶ）,这是强相互作用的非线性关联〈ｐ⊥（Ｎ）〉Ｎ／〈Ｎ〉,〈ｐ⊥（Ｍｉ）〉Ｍｉ／〈Ｍ〉与〈Ｎ（ｐ⊥）〉ｐ⊥／〈ｐ⊥〉存在的缘故．实验上适当迭代地截除动量可得枚举平均标度动量分布．Ｊ源作为整体而运动,质心系中的的罗仑兹因子为γＪ．     

强子物理中的电荷不对称性与高p^2⊥处的粒子数比

在能区Ｓ＝２０～１８００ＧｅＶ，π介子，Ｋ介子与质子反质子间的粒子数比与电荷不对称性作为横动量ｐ２⊥的函数可用标度分布（ａＱ⊥）νＫν（ａＱ⊥）中的〈ｐ⊥（Ｍｉ）〉Ｍｉ／〈Ｍ〉关联与都普勒效应得到解释．都普勒速度ＶＪ／ｃ为：Ｋ介子发射源的速度比π介子发射源的小，但比质子发射源的速度大．这是强子物理中的新的质量效应．     

质子—空气非弹性截面和质子—质子总截面对能量的依赖

在超高能宇宙线实验情况下,质子空气非弹性截面σｐａｉｒｉｎ和质子质子总截面σｐｐｔｏｔ由强子流强在大气中的衰减长度Λ导出．用改进方法分析宇宙线数据．结果表明,在１０１５和１０１９ｅＶ之间σｐａｉｒｉｎ随能量的增加为２９０Ｅ０．０５４±０．０５ｍｂ,σｐｐｔｏｔ随能量的增加为３８．５＋０．４１ｌｎ２（Ｓ／１００ＧｅＶ）ｍｂ．实验数据暗示,在膝附近σｐａｉｒｉｎ和σｐｐｔｏｔ随能量的增长率可能比原认为的快．     

在极化质子上多重强子产生中内禀对称与时空对称的联系(英文)

质子退极化产生的δ〈ｐ⊥，∥（↑）〉是短距离量子场论给出单质子极化效应的表达式，且能说明实验数据（１９８０～１９９０），这里ＳＵｆ（３）对称性中强相互作用下的同位旋自旋联系是必要的．同位旋的方向由发射源中电荷排列来确定．     

强子物理中质量证认粒子的〈p⊥（N）〉—N／〈N〉动力学关联

由于存在几个强子发射源，做动量截除后，对于固定点的反常维度γＤ（ζ※Ｒ），γＢ（ζ※Ｒ），π介子、Ｋ介子与质子反质子的动力学标度关联〈ｐ⊥（Ｎ）〉Ｎ／〈Ｎ〉成立．动量的截除技巧必需是迭代的，这是由于非线性关联〈Ｎｐ（Ｎ）〉Ｎ／〈Ｎ〉，〈Ｎｐ（ｐ⊥）〉ｐ⊥／〈ｐ⊥〉，〈ＮＫ（ｐ⊥）〉ｐ⊥／〈ｐ⊥〉与〈ＮＫ（Ｎπ）〉Ｎπ／〈Ｎπ〉存在的缘故．     

非线性电-强相互作用中的海森堡测不准关系(S=4～1800GeV)(英文)

所谓“纽结破坏测不准关系”是很轻率的．在多重强子物理学中，测不准关系迄今都是正确的．对于（ａＱ）－νＫν（ａＱ）分布，测不准关系ΔｘΔｐ＝４［１－（２／３）２γＢ（ｇＲ，ｅＲ）］１／２３不会因为非线性相互作用而破坏，这是由于存在收敛条件（Ｄ－４）＜γＢ（ｇＲ，ｅＲ）＜（Ｄ－３），其中的Ｄ＝４－ε为时空维度．     

质子自旋结构函数的QCD求和规则

利用ＱＣＤ求和规则，在忽略奇异海夸克效应近似下，计算了核子同位旋标量轴矢流耦合常数ｇＡ＾ｓ。在极化函数物非微扰部分，本文计算了∫０×１ｄｘｇ１＾（ｐ）（ｘ）的三胶子凝聚修正。在ＱＣＤ修正的组合夸克模型中，分析了质子的自旋结构函数，并得到Ｓ夸克对ｇＡ＾ｓ的贡献。     

强子物理学中的非线性关联〈p⊥(Mi)〉-Mi/〈M〉与质量产生(英文)

强子质量与横动量间的非线性关联依赖于质量反常维度γｍ（ｇＲ）,βｍ（ｇＲ）＝３［１＋γｍ（ｇＲ）／２］／２π（α※Ｓ＝０．１２８［ＱＣＤ］）与普适量〈Ｍ〉（０．１９２ＧｅＶ／ｃ２）．能量极小（动量极大）定理与强相互作用饱和性造成几个强子发射源的形成．关联链〈ｐ⊥（Ｍｉ）〉Ｍｉ／〈Ｍ〉,〈ＮＫＭＫ（ＮπＭπ）〉Ｎπ／〈Ｎπ〉,〈Ｎ（ｐ⊥）〉ｐ⊥／〈ｐ⊥〉反映的是非线性效应．质量质量关联则揭示强子物理中的质量产生过程都是非线性的     

具有自旋-轨道耦合作用的二维介观电子气中的自旋累积效应研究

建立了在含自旋-轨道耦合相互作用的二维介观多端格子模型中求解散射波函数，进而在Landauer-Buttiker框架中得到计算多端的电导和自旋电导，以及任意非平衡局域物理量（如电流驱动之下的非平衡自旋累积）的一般方法．作为散射波函数法的一个直接应用，我们研究了具有Rashba型自旋-轨道耦合的二维电子气的二端结构，在给定电流密度条件下，我们得到线性输运区的非平衡自旋累积效应的结果，发现与其它的理论结果和最近的实验结果是定性一致的．     

不同酸掺杂对聚苯胺导电性能的影响

采用元素分析、Ｘ射线光电子谱（ＸＰＳ）以及直流电导率σｄｃ（Ｔ）与温度关系等方法对三种聚苯胺ＰＡＮＩ－ＨＣｌ,ＰＡＮＩ－Ｈ２ＳＯ４和ＰＡＮＩ－Ｈ３ＰＯ４进行了研究．在Ｃｌ（２ｐ）谱中,可以分辨四个二重态的自旋轨道裂分偶极子Ｃｌ（２ｐ１／２）和Ｃｌ（２ｐ３／２）．Ｓ（２ｐ）－ｃｏｒｅ－ｌｅｖｅｌ谱显示了二重态自旋轨道的裂分偶极子Ｓ（２ｐ１／２）和Ｓ（２ｐ３／２）,而Ｐ（２ｐ）－ｃｏｒｅ－ｌｅｖｅｌ谱仅在结合能为１３４．０３ｅＶ时显示单一的峰值．室温时ＰＡＮＩ－ＨＣｌ和ＰＡＮＩ－Ｈ２ＳＯ４的σｄｃ比ＰＡＮＩ－Ｈ３ＰＯ４的σｄｃ高数倍．ＰＡＮＩ样品的导电性与温度的关系表明它们是半导体,而且符合准一维的变程跳跃（Ｑ１Ｄ－ＶＲＨ）模型     

N2O2型Sc hiff碱配体和锰(Ⅲ)配合物的合成与光谱表征

报道了８ 个水杨醛及邻香草醛与二胺缩合生成的Ｓｃｈｉｆｆ碱与锰（Ⅲ）的配合物：［Ｍｎ（ｓａｌｐｎ）Ｃｌ］,［Ｍｎ（ｓａｌｉｐｎ）Ｃｌ］,［Ｍｎ（ｖａｎｉｐｎ）Ｃｌ］,［Ｍｎ（ｓａｌｅｎ）（Ｈ２Ｏ）］ＣｌＯ４,［Ｍｎ（ｖａｎｅｎ）（Ｈ２Ｏ）２］２（ＣｌＯ４）２（Ｈ２Ｏ）２,［Ｍｎ（ｖａｎｉｐｎ）（Ｈ２Ｏ）２］２（ＣｌＯ４）２（Ｈ２Ｏ）２,［Ｍｎ（ｓａｌｅｎ）（ＮＣＳ）］,［｛Ｍｎ（ｏｓａｌｐｈｅｎ）（ＮＣＳ）｝｛Ｍｎ（ｓａｌｐｈｅｎ）（ＮＣＳ）（ＤＭＦ）｝］（其中ｓａｌ为水杨醛,ｖａｎ 为邻香草醛,ｅｎ 为乙二胺,ｐｎ 为１,３丙二胺,ｉｐｎ 为１,２丙二胺,ｏｐｈｅｎ 为邻苯二胺）．对所有的配合物进行了元素分析．对配合物中的ν（Ｃ＝ Ｎ）,δ１（ＣＨ３,ＣＨ２）,δ２（ＣＨ３,ＣＨ２）,ν（Ｃ－ Ｎ）,ν（Ｃ＝ Ｃ）,ν（Ｍｎ－ Ｏ）以及ＤＭＦ和ＣｌＯ－４ 、ＮＣＳ－ 的振动吸收进行了归属．紫外光谱测试表明,配合物中存在着芳环的π→π,金属到配体的ＣＴ电荷转移跃迁,Ｃ＝ Ｎ的π→π以及ｄ→π跃迁．磁距测定表明,配合物的中心离子为ｄ４ 锰（Ⅲ）高自旋的电子结构．     

具有4-自旋相互作用Ising模型性质的模拟研究

利用MonteCarlo模拟研究了具有4-自旋相互作用Ising模型的磁学性质．模型建立在平面蜂窝状晶格上，除了考虑对相互作用以外，还考虑了四自旋相互作用．给出了不同四自旋相互作用下系统的磁化强度、磁内能、磁比热、磁化率以及转变温度等物理量．结果表明，4-自旋之间的相互作用对Ising模型的性质有很大影响，但基本上是定量的．Monte Carlo模拟的结果对有效场理论（EFfr）的结果给出了很大的修正。     

二阶线性中立型时滞微分方程非振动解的存在性

章研究了具正负系数的二阶线性中立型时滞微分方程ｄ＾２／ｄｔ＾２「ｘ（ｔ）＋ｐ（ｔ）ｘ（ｔ－τ）＋Ｑ１（ｔ）ｘ（ｔ－σ１）－Ｑ２（ｔ）ｘ（ｔ－σ２）＝０．（＊）得到了方程（＊）存在非振动解的充分性条件。     

自旋-声子耦合对正方晶格自旋-1/2反铁磁体的影响

在准自旋波理论框架内,应用正则变换方法讨论了有限温度下自旋－声子耦合相互作用对正方晶格自旋－１／２海森堡反铁磁体的影响．计算了系统的自旋－自旋关联函数．采用非绝热近似方法处理自旋－声子耦合相互作用．结果表明,通常的绝热近似处理方法所得的结果仅是此处结果的一种极限（ωｐｈ→０）情况．自旋－声子耦合相互作用可以削弱系统的拓扑长程序．在强自旋－声子耦合相互作用系统中可以建立某种量子自旋液体相     

量子场反常维度γB(gR)与横动量标度分布

非微扰（短距离） 量子场论的横动量标度分布Ｑ－ ｖ⊥ Ｋν（β⊥ Ｑ⊥／〈Ｑ⊥〉） 与实验数据（ Ｓ＝ ５ ～１ ８００ＧｅＶ）符合得很好,在固定多重数Ｎ 用快度截断技术后的质量证认数据（ 单个强子源, Ｓ＝ １ ８００ ＧｅＶ） 与低能ｐ⊥－ 分布重合（ Ｓ＝ ５ＧｅＶ） ,低能ｐ⊥－ 分布反常的困难消失．这里量子场反常维度－２ γＢ（ ｇＲ） ＝ ０ ．０８４±０ ．００２ （αｓ ＝ ０ ．１２６ ±０．００３ ,ＱＣＤ）．强子源的相对论性多普勒（Ｄｏｐｐｌｅｒ）效应存在,而标度律仍然成立．     

自旋注入效率的电学探测

为了探测从铁磁FM（ferromagnet）到半导体SM（semiconductor）的自旋注入效率,可以通过增加另一个铁磁体来形成一个铁磁／半导体／铁磁（FM／SM／FM）的双结,通过直接测量此双结的磁阻效应,从而得到从铁磁（FM）到半导体（SM）节的自旋注入效率。理论分析发现其隧道磁阻TMR（tunnelling magnetore resistance）和自旋注入效率SIE（spin injection efficiency）之间有个普适关系：隧道磁阻是自旋注入效率的平方。这种平方关系在顺序隧穿区和散射区都成立,除非双结间半导体层厚度很长导致自旋翻转效应的发生或中间的半导体层厚度小于其相位相干长度而导致磁阻中出现量子相干效应。     

∑N_im_i强子产生过程中质量增加的经验公式和(英文)

强子质量ｍｉ和强子的平均数〈Ｎｉ〉遵从公式（βｍｍｉ／〈ｍ〉）μ＋νＫν（βｍｍｉ／〈ｍ〉）．自旋、奇异数压低和大产生截面（σ（Ｄ）,σ（Ｂ）,σ（Λ０））都是质量效应．质量产生过程受到在扩散方程和相对论波动方程之间连续变化所决定的连续阶导数（／ｔ）μＧＸα（ｘ,ｔ）控制．     

二阶线性中立型时滞微分方程的非振动解的存在性

章研究了具正负系数的二阶中立型时滞微分方程ｄ＾２／ｄｔ＾２「ｘ（ｔ）＋ｐ（ｔ）ｘ（ｔ－τ）」＋Ｑ１（ｔ）ｘ（ｔ－σ１）－Ｑ２（ｔ）ｘ（ｔ－σ２）＝０,得到了该方程存在非振动解的充分性条件。     

强子物理中的〈p⊥(N)〉-Nch动力学关联(S=22～1800GeV)(英文)

非线性非微扰量子场论的（ａＱＮ）νＫν（ａＱＮ）分布法刻画〈ｐ⊥（Ｎ）〉－Ｎ／〈Ｎ〉标度动力学关联．动量空间的截断技术必须考虑所研究的关联处于其它动力学关联之中，这是强子物理中的非线性效应．