BESIII π~+π~-形状因子测量以及π~+π~-π~0展望（英文）

利用BESIII在3.773GeV获取的2.93fb-1数据,测量了600~900 MeV/c~2区间e~+e~-→π~+π~-的截面.分析主要基于初态辐射的方法,总的系统误差控制在0.9%.通过计算得到的形状因子|F_π|~2与其他两个实验做了比较.两π过程对缪子反常磁矩的贡献为a_μ~(ππ,LO)(600~900 MeV/c~2)=(368.2±2.5_(stat)±3.3_(sys))×10~(-10).     

α粒子结构下的π-12C非弹性散射

从12C原子核的α粒子结构观点出发，应用12C原子核内α粒子的形状因子和跃迁形状因子，在Glauber散射理论框架下，计算了共振区内能量为Tn=150,180MeV,π－12C的2＋（4．43MeV)和3－（9．64MeV)非弹性散射微分载面，理论结果与实验较好地符合。ππ     

二个正态总体方差未知且不等时均值差的假设检验与置信区间

设ξ～N(a_1,σ_1~2),η～N(a_2,σ_2~2),(ξ_1,ξ_2…,ξ_m)为ξ的样本,(η_1,η_2,…,η_n)为η的样本;ξ,η相互独立。当σ_1~2,σ_2~2未知,但σ_1~2=σ_2~2已知(或经检验成立σ_1~2=σ_2~2,均值差a_1-a_2的假设检验与置信区间问题已解决。但当σ_1~2,σ_2~2未知,σ_1~2>σ_2~2(σ_1~2<σ_2~2)已知时,均值差a_1-a_2的假设检验与置信区间问题笔者未见有文讨论。为此,本文将给出一种均值差a_1-a_2=0的检验方法和a_1-a_2的置信区间。(一)σ_1~2,σ_2~2未知,但σ_1~2>σ_2~2已知时,均值差a_1-a_2的假设检验与置信区间。     

关于π_σ-幂零群

在文献[1]的基础上,对π_σ-幂零群进行了研究,得到了一系列性质及两个等价条件.     

πK相互作用

在同时考虑ππ及πK相互作用的条件下,应用Tamm-Dancoff近似計算了ππ→ππ散射过程以及ππ—K产生过程。所得到的結果和应用通常多道双重色散关系理論的計算是一致的。指出在同时考虑ππ及πK相互作用时,在S波ππ散射可以有共振,而且同样在S波ππ→K产生过程在相同的能量上有共振。     

关于积分1/(2πi)∫_cφ(z)(f'(z))/(f(z))dz的计算——辐角原理的推广

<正> 下面先介绍两个本文涉及的概念: 1)设c是一条逐段光滑曲线,f(z)在c上除了有有限个极点a_1,a_2…,a_n外,处处都解析,则表达式∫c f(z)dz按平常的积分定义来了解是没有意义的,考虑到下文的需要,我们先确定表达式∫c f(z)dz的意义,为此.分别以a_1,a_2,…,a_n为中心,以任意小的正数r_1,r_2,…,r_n为半径画圆,把这些圆周在曲线c上截下的包含a_1,a_2,…,a_n的那些小弧段分别记作σ_1,σ_2,…,σ_n。从c上去掉σ_1,σ_2…,σ_n后剩下的部份记作c′,由于f(z)在     

关于Померанчук的 Regge 迹

提出了散射总截面的高能渐近公式是σ_∽S (1)这就要求散振幅吸收部分的渐近式为A_1(S,t=0)∽S (2)Chew 等指出这在Regge 的复角动量理论中,相当于在I=0 π-π系统中有一条Regge 迹α(t)当t=0时通过1,即     

N=Z核中π凝聚场振幅和ππ相互作用常数的确定

考虑π凝聚的影响,计算核电荷密度均方半径,与实验结果进行比较,近似确定了N=Z核中π凝聚场的振幅与ππ相互作用常数。     

强π-交换群和π-拟幂零群

本文引进了强π-交换群(其π-Hall 子群包含在中心里面的有限群)的概念,讨论了这类群的结构和性质,证明了强π-交换群类是子群承继的型.本文还引进了π-拟换位子群、π-中心、上、下π-中心列和π-中心列等新概念;得到了π-拟幂零群的新刻划:有限群G 的下列四个性质等价:(1)G 是π-拟幂零群;(2)G 有上π-中心列;(3)G 有下π-中心列;(4)G 有π-中心列.并且π-拟幂零群的上π-中心列长=下π-中心列长,任一π-中心列的长不小于上、下π-中心列的公共长.最后,从这个角度进一步探讨了π-拟幂零群的结构和性质.     

强π-正则斜群环的一些性质

设R是有单位元的结合环.设x∈R,若存在y∈R和正整数n,使得x~n=yx~(n+2)(x~n=x~(n+1)y),则称x是左(右)π-正则元.如果x既是左π-正则元又是右π-正则元,则称x是强π-正则元.若环R中的每一个元素都是强π-正则元,则称R是强π-正则环.给出了R*_θG是强π-正则的充分或必要条件,其中θ是群G到由R的自同构所构成的群Aut(R)的群同态.     

极大π-商群与正规π-补

通过对焦点子群性质的讨论 ,获得了有关π_商群的若干结果。特别获得了若干极大π_商群的同构定理 ,并且作为这些同构定理的应用 ,得到了一个正规π_补的充分条件。     

N型硅压阻系数π_(11)与π_(12)之间关系的理论推导

本文应用能带结构的多谷模型,对N型硅在[100]方向的压阻效应进行了理论分析。当沿N型硅晶体的[100]轴施加压力并分别在[100]和[010]方向加电场时所引起的电导率变化的主要原因是:电子在能谷之间转移时,电子的迁移率发生变化。由此推导出N型硅的纵向压阻系数π_(11)与横向阻压系π_(12)之间的关系是: π_(12)=-1/2π_(11)且π_(12)的符号是“正”,π_(11)的符号是“负”。这一结果与C.S.Smith的实验测量数据吻合。     

π-■群

本文引进π-局部定义群系π-■,推广了局部定义群系的概念,统一和推广了P-幂零群、p-超可解群和 p-可解群等概念.本文还引进π-Frattini 子群Φ,(G)和π-Fitting 子群 F_x(G)两个特征子群,得到了π-■群的如下刻划:若■可解,对π-可解群 G,下列命题等价:(1) G∈π-■;(2) G/Φ_x(G)∈π-■;(3) ■p∈π∩π(G),G 的每个 p-极大子群 M 有 M/M_G∈■;(4) ■p∈∩π(G),G 的每个p-极大子群补于 G 的■-主因子.     

一个三阶线性周期缓变的强迫振荡方程

本文研究了一个三阶线性周期缓变的强迫振荡方程。x+a_1(t)x+a_2(t)x+a_3(t)x=e(t) (1)其中a_1(t+((2π)/ω))=a_1(t),e(t+((2π)/ω))=e(t)(i=1,2,3,),且a_1(t)e(t)是连续可微。采用常系数线性齐次方程构造李雅普诺夫函数的方法,我们得到了方程(1)存在唯一的、稳定的、周期为(2π)/ω的周期解之定理。     

方程“π(x+33)-π(x)=10”有解的必要条件

当X >11时 ,方程“π(x +33) -π(x) =10”是否有解 ,这是素数分布中一个至今仍未解决的问题。本文给出了方程有解的一些必要条件     

手征σ模型的真空结构与π介子的质量产生

本文利用鞍点方程研究了具有功力学破缺和普通自发破缺的SU(2)_L(?)SU(2)_Nσ模型,得到了与我们以前工作一致的π介子质量谱,并对π介子获得质量的物理机制进行了讨论。     

关于"随机向量的函数的独立性的一个问题"的商榷

对两个独立样本ξ_i,1≤i≤n_1,ξ_1～N(a_1,σ~2);η_i ,1≤i≤n_2,η_1～N(a_2,σ~2),证明了与(n_1S_1~2+n_2S_2~2)~(1/2)独立,进而证明服从参数为n_1+n_2-2的t分布。     

有限群的πFΦ-超中心和πFΦ-可补子群

群G的正规子群N称为πFΦ-超中心的(πFΦ-hypercentral),如果N=1或者N≠1且N的每个阶数可被π中某些素数整除的非-Frattini G-主因子是F-中心的.群G的所有πFΦ-超中心子群的积称为G的πFΦ-超中心,并记为ZπFΦ(G).应用πFΦ-超中心定义了πFΦ-可补(πFΦ-supplemented)子群:群G的子群H称为πFΦ-可补的,如果存在G的子群T,使得G=HT且(H∩T)HG/HG≤ZπFΦ(G/HG),其中HG是G的包含在H中的最大的正规子群.研究了πFΦ-超中心的一些性质,并利用πFΦ-可补的概念给出了p-幂零和超可解的几个判断准则.     

关于(σ,π)-矩阵的特征值和对角化

该文给出了（σ，π）-矩阵的定义，它是循环矩阵的一种推广，介绍了（σ，π）-矩阵的结构特征和基本性质，并且研究了它的特征值和对角化问题。     

π-代数与π-子模

引进了π-模,π-余模等概念,研究了π-代数A上的π-模和π-子模的一些性质,把代数上的相关性质推广到了π-代数上;给出了π-代数A上的π-模和π-子模的一些充分必要条件.