^92Mo（n,p）^92mNb,^98Mo（n,p）^98mNb和^94Mo（n,2n）^93mM…

报告了Ｅｎ＝１３．４０＝１４．７９ＭｅＶ中子能区用活化法以＾２７Ａｌ（ｎ，α）＾２４Ｎａ截面为中子注量标准测量的＾９２Ｍｏ（ｎ，ｐ）＾９２ｍＮｂ，＾９８Ｍｏ（ｎ，ｐ）＾９８ｍＮｂ和＾９４Ｍｏ（ｎ，２ｎ）＾９３ｍＭｏ的反应截面。还列举了尽可能收集到的数据，并将＾９２Ｍｏ（ｎ，ｐ）＾９２ｍＮｂ和＾９８Ｍｏ（ｎ，ｐ）＾９８ｍＮｂ两反应道的实验测量值与理论计算值进行了比较，中子能量是用铌锆截面比法测定的。     

三星体R_（n－p，n，n＋p）（P＝1，2）是强优美树

引入强优美树概念，证明了三星体Ｒ＿［（ｎ－ｐ），ｎ，ｎ＋ｐ］（ｎ为自然数；ｐ＝１．２）是强优美树，从而得到四星体Ｒ＿［（ｎ－ｐ），ｎ，ｎ＋ｐ，ｍ］（ｍ，ｎ为自然数；ｐ＝１，２）是优美树的结果。     

各向异性H^p（R^n）上的乘子定理

当ｔ〉０且１＝α１≤α２≤…≤αｎ，高Ａｔ＝ｄｉａｇ（ｔ＾αａ，…，ｔ＾αｎ）是＾Ｎ／｛０｝上各向异性连续变换群。当Ｌ＾∞（Ｒ＾ｎ）中的函数ｍ，以及适当选取的Ｃ＾∞０（Ｒ＾ｎ）中的函数η和任意的δ〉０，定义ｍδ（ξ）＝ｍ（Ａδ（ξ）＝ｍ（Ａδξ）η（ξ）。证明了当０〈ｐ〈１，γ＝Σ＾ｎｉ＝１αｉ且ｍδ属于各向异性的Ｈｅｒｚ空间Ｋγ（１／ｐ－１），ｐ１（Ｒ＾ｎ）时，ｍ是各向异性Ｈ＾ｐ（Ｒ＾ｎ）上的乘     

关于整除│n│ψ（n）＋σ（n）

本文证明了：１）当合数ｎ到多只有两个不同的素因子时，ｎ│ψ（ｎ）＋σ（ｎ），２）若奇合数ｎ满足ｎ│ψ（ｎ）＋σ（ｎ），则ｎ到少有６个不同的素因子，且ｎ≥６５１５５１１５０２５，３）在区间」１０＾７２．１０＾７「中有且仅有一个ｎ，即ｎ＝１２５５８９１２，满足ｎ│ψ（ｎ）＋σ（ｎ）。     

^148Sm（n,p）^148mPm,^144Sm（n,p）^144Pm和^150Sm（n,α）^14…

报道了从１３．４ＭｅＶ到１４．９ＭｅＶ中子能区用活化法相对＾９３Ｎｂ（ｎ，２ｎ（＾９２ｍＮｂ的反应截面，对＾１４８Ｓｍ（ｎ，ｐ）＾１４８ｍＰｍ，＾１４４Ｓｍ（ｎ，ｐ）＾１４４Ｐｍ和＾１５０Ｓｍ（ｎ，α）＾１４７Ｎｄ三个反应截面的初步测量，并将所得结果和已有数据进行了比较，中子能量是用铌锆截面比法测定的。     

J（n,k）^（1^l,2^l...,m^l）的决定

设（Ｚ２）＾ｋ作用于光滑闭流形Ｍ＾ｎ，作用的不动点集Ｆ是Ｍ＾ｎ的（ｎ－ｌｉ）维闭子流形Ｆ＾ｎ－ｌｉ的不交并∪ｉ＾ｍ＝１Ｆｉ＾ｎ－ｉ。设Ｊ（ｎ，ｋ）＾（１＾１，２＾１．．．，ｍ＾１）是具有上述性质的未定向的ｎ维上协边类〖Ｍ＾ｎ〗构成的集合。决定了一些群Ｊ（ｎ，ｋ）＾（１＾１，２＾１．．．，ｍ＾１）。     

~（92）M_o（n，p）~（92m）Nb，~（98）M_o（n，p）~（98m）Nb和~（94）M_o（n，2n）~（93m）M_o反应截面测量

报告了Ｅｎ＝１３．４０～１４．７９ＭｅＶ中子能区用活化法以２７Ａｌ（ｎ，α）２４Ｎａ截面为中子注量标准测得的９２Ｍｏ（ｎ，ｐ）９２ｍＮｂ．９８Ｍｏ（ｎ，ｐ）９８ｍＮｂ和９４Ｍｏ（ｎ，２ｎ）９３ｍＭｏ的反应截面．还列举了尽可能收集到的数据，并将９２Ｍｏ（ｎ，ｐ）９２ｍＮｂ和９８Ｍｏ（ｎ，ｐ）９８ｍＮｂ两反应过的实验测量值与理论计算值进行了比较．中子能量是用铌锆截面比法测定的．     

丢番图方程∑（n—1,k=0）（x＋d2k）^r=（x＋d2n）^r

证明了当ｎ，ｘ，ｒ为正整数县ｒ〉３，ｓ为非负整数，（Ⅰ）ｒ为奇数，ｄ２＝４０ｓ＋２，２２．（Ⅱ）ｒ为偶数，ｄ２＝４０ｓ＋１２，ｄ２＝８０ｓ２２，４２ｇｃｄ（ｘ，ｄ２）＝１，丢番图方程∑（ｎ－１，ｋ＝０）（ｘ＋ｄ２ｋ）＾ｒ＝（ｘ＋ｄ２ｎ）＾ｒ无整数解。     

级数∑^∞n=11／n^p（0〈p〈1）阶的一种估计

利用泰勒展开和中值定理等对∑＾∞ｎ＝１１／ｎ＾ｐ（０〈ｐ〈１）的阶进行了估计,得到∑＾ｎｋ＝１１／ｋ＾ｐ－ｎ＾１－ｐ／１－ｐ－ｒ（ｐ）～１／２１／ｎ＾ｐ（ｎ→∞）。     

关于不定方程y（y＋1）（y＋2）（y＋3）=p^2kx（x＋1）（x＋2）（x＋3）

证明了不定方程ｙ（ｙ＋１）（ｙ＋２）（ｙ＋３）＝ｎｘ（ｘ＋１）（ｘ＋２）（ｘ＋３）在ｎ＝ｐ＾２ｋ（ｐ为质数ｋ为自然数）时无正整数解。     

类数为1的实二次域的ζ—函数

本文证明了如下结论：如果ｐ＝４ｎ＾２＋１是一个大于１０＾１２的素数，ｎ＞１，２｜ｎ，它满足ｈ（ｐ）＝１，这里ｈ（ｐ）是实二次域Ｋ＝Ｑ（ｐ＾１／２）的类数，那么必存在一个σ０∈（１－１．４５ｐ＾－１／２ｌｎｐ，１），使ζｋ（σ０）＝０，这里ζｋ是二次域Ｋ的ζ－函数。     

关于Hardy不等式在一个区间上的改进

用权系数的方法，对ｐ∈「７／６，２」，１／ｐ＋１／ｑ＝１，建立Ｈａｒｄｙ不等式的一个加强式：∑ｎ＝１＾∞（１／ｎ∑ｋ＝１＾ｎａｋ）＾ｐ〈ｑ＾ｐ∑＾ｎ＝１＾∞（１－１５／１９６．１／ｎ＾１／ｑ＋３４３６）ａｎ＾ｐ。     

Ca（^1P1）＋CnH2n＋1Br（n=1,,2,3）反应产物转…

在束－气单次碰撞实验条件下利用激光激励化学发光技术研究了ｐ－轨道电子云空间取向的Ｃａ（＾１Ｐ１）＋ＣｎＨ２ｎ＋１Ｂｒ（ｎ＝１，２，３）反应产物ＣａＢｒ（Ｂ＾２Σ＾＋）转动角动量的空间取向性，并与理论计算结果进行了比较，阐述了反应排斥能及反应物的空间取向对产物动量的空间取向性的影响。     

^65Cu（n,2n）^64Cu,^63Cu（n,α）^60Co和^46Ti（n,p）…

本用活化法以＾２７Ａｌ（ｎ，α）＾２４Ｎａ反截面为中子注量标准，测得的１４．９ＭｅＶ中于＾６５Ｃｕ（ｎ，２ｎ）＾６４Ｃｕ和＾４６Ｔｉ（ｎ，ｐ）＾４６Ｓｃ反应截面分别为９３３±３２和２９７±１０ｍｂ，测得的１４．６２ＭｅＶ中子＾６３Ｃｕ（ｎ，α）＾６０Ｃｏ反应截面值为４２．３±１．５ｍｂ。单能中子由Ｔ（ｄ，ｎ）＾４Ｈｅ反应获得，中子能量是用铌锆截面比法测定的。在中还把本的结果与其他一些作的数     

组合和∑／k≡r（mod m）{nk}及其数论应用（Ⅲ）

设ｐ为大于５的素数，本文利用组合和给出Ｆｐ－（５／ｐ）／ｐ，ｕｐ－（２／ｐ）／ｐ与Ｆ（ｐ）／ｐｍｏｄｐ的基本结果，这时｛Ｆｎ｛，｛Ｕｎ｝，｛Ｆ（ｎ）｝是如下定义的递推序列：Ｆ０＝０，Ｆ１＝１，Ｆｎ＋１＝Ｆｎ＋Ｆｎ－１ｕ０＝０，ｕ１＝１，ｕｎ＋１＝２ｕｎ＋ｕｎ－１（ｎ＝１，２，３，…）Ｆ（０）＝１，Ｆ（１）＝０，Ｆ（２）＝２，Ｆ（ｎ＋２）＝３Ｆ（ｎ）－Ｆ（ｎ－１）。作为组合和理论的另一应用，我们还对     

J（n,k）^（2^k＋2）的决定

设（Ｚ２）＾ｋ作用于光滑闭流形Ｍ＾ｎ，其不动点集具有常维数ｎ－（２＾ｋ＋２）．Ｊ（ｎ，ｋ＾（２＾ｋ＋２）是具有上述性质的未定向的ｎ维上协边类〖Ｍ＾ｎ〗构成的集合。通过构造上协边环ＭＯ．的生成元决定了Ｊ（ｎ，ｋ）＾（２＾ｋ＋２）的群结构。     

关于Bernoulli数与Bowen猜想

获得了等幂和与Ｂｅｒｎｏｕｌｌｉ数的同余关系,利用所得到的结果对Ｂｏｗｅｎ猜想进行了讨论,得：若方程Ｓｍ（ｎ）＝（ｎ＋１）＾ｍ有ｍ〉１,则ｍ≥２８为偶数,６ｎＢｍ＝６（ｍｎ＋１）（ｍｏｄ ｎ＾２）,ｎ＝２ｐ１ｐ２．．．．ｐｓ,ｐｉ－１│ｍ,ｎ／ｐｉ＝ｍ（ｐｉ－１）！＋ｐｉ＋１）－ｐｉ－１（ｍｏｄ ｐｉ＾２）。     

类数为1的实二次域的ζ—函数（Ⅱ）

利用Ｓｉｅｇｅｌ方法，讨论了二次数域Ｋ＝（Ｑ√ｐ）的类数与Ｒｉｅｍａｎｎ猜想的关系，其中ｐ为（２ｎ＋１）＾２＋４型的大于１０＾１２的素数。     

13.5～14.7MeV中子引起钯同位素反应截面的测量

用活化法，在Ｅｎ＝１３．５～１４．７ＭｅＶ中子能区，以＾５４Ｆｅ（ｎ，ｐ）＾５４Ｍｎ截面为中子注量标准测量了＾１０２Ｐｄ（ｎ，ｐ）＾１０２ｍＲｈ，＾１０２Ｐｄ（ｎ，ｐ）＾１０２ｇＲｈ，＾１０５Ｐｄ（ｎ，ｐ）Ｒｈ，＾１０６Ｐｄ（ｎ，ｐ）＾１０６ｍＲｈ的反应截面值，以＾９３Ｎｂ（ｎ，２ｎ）＾９２ｍＮｂ截面为中子注量标准测量＾１０６Ｐｄ（ｎ，α）＾１０３Ｒｕ，＾１０８Ｐｄ（ｎ，α）＾１０５Ｒｕ；＾１０２     

半线性椭圆方程Δu—a（x）u＋b（x）u^p=0 Dirichlet问题的奇异解

证明了半线性椭圆方程Δｕ－ａ（ｘ）ｕ＋ｂ（ｘ）ｕ＾ｐ＝０的Ｄｉｒｉｃｈｌｅｔ问题，当１〉ｐ〉（ｎ＋２）／（ｎ－２），ｎ≥３，且ａ（│ｘ│），ｂ（│ｘ│）满足适当条件时有无穷多奇异正解。