Fm′3m′磁空间群不可约共表示的计算

介绍了求磁空间群共表示的一种方法，以及Fm′3m′磁空间群的结构，并用此方法对Fm′3m′磁空间群第一布里渊区中X点的共表示进行了计算．     

磁空间群Pб_ 3/m''''m’c''''不可约共表示的计算

群表示理论在群论的发展和应用中占有十分重要的地位,它对求解C-G系数,同位标量因子及母分系数是必不可少的。本文主要以P6_3”m′m′c′的对称点L点为例,应用诱导表示的方法,介绍磁空间群不可约共表示的计算方法。     

子群链Pm3m包涵Pm3包涵P23耦合系数的计算

利用陈金全教授的本征函数法计算了空间群链Pm3m包涵Pm3包涵P23的耦合系数，即母分系数．C-G(克莱布施-高登)系数是群不可约表示基组成高阶不可约表示基底的变换系数，而母分系数是由两个群链不可约表示基底组成大群不可约表示基的变换系数．最后的计算结果表明，用陈金全教授的本征函数法所求得的母分系数确实满足幺正、归一性，同时也证明了本征函数法对于求母分系数同样适用．     

Pm′3n′磁空间群不可约共表示的计算

介绍了求磁空间群共表示理论的一种方法,并以Pm′2n′磁空间群的一个对称点X点为例来具体说明此方法的应用.     

空间群Fm3m包含Fm3包含F23母分系数的计算

利用陈氏本征函数法计算了空间群链Fm3m包含Fm3包含F23的母分系数．C-G（克莱布施-高登）系数是群不可约表示基组成高阶不可约表示基底的变换系数，而母分系数是由两个子群链不可约表示基底组成大群不可约表示基的变换系数．最后的计算结果表明，用陈金全教授的本征函数法所求得的母分系数确实满足正交归一性，从而证明了本征函数法对于求母分系数同样适用。     

关于空间群的C-G系数及IR表示的计算中位相因子的处理方法

利用量子力学中的本征函数法^[1,2]详细讨论计算空间群的表象群的不可约表示(IR矩阵)及IR基时位相因子的处理^[3,4]，以及讨论了C—G系数的计算中的位相因子的处理方法．     

Pm＇3n’磁空间群不可约共表示的计算

介绍了求磁空间群共表示理论的一种方法，并以Pm’2n’磁空间群的一个对称点X点为例来具体说明此方法的应用．     

诱导表示与半直积群的表示

本文用Ｍａｃｋｅｙ关于诱导表示与半直积群表示的定理，给出一个构造空间群表示的较实用的程序化的方法。     

对称群标准正交不可约表示矩阵计算新方法的程序化

进一步完善了对称群的标准正交不可约表示矩阵计算新方法，实现了该方法的程序化．该程序可以移植到有关的多电子理论方法计算程序，也可以作为独立的程序用于计算表示矩阵．此外，列出一些简单表示的内禀矩阵．     

与极小非超可解群有关的群的不可约表示

本文讨论有限群在特征为0的代数闭域K上的表示。群G的表示φ称为单项表示,如果φ是G的某个子群的一次表示的诱导表示。如果G的每一个不可约表示都是单项表示,则称G是M一群。本文在§1用指标方法证明了有关群G的不可约表示由子群的不可约表示所诱导的两个定理。然后在§2证明了:极小非超可解群是M-群;可解外超可解群是M-群;若群G是abel正规子群与极小非超可解群的半直积,则G是M-群。