线性介质中电磁对偶性的双矢势理论

介绍了电磁场双四维矢势的概念 ,讨论了引入双矢势后电磁场张量的特性 ,给出了具有电磁对偶性Maxwell方程。在有源情况下引入Dirac磁单极 ,利用电磁场双矢势的表达式 ,得到具有洛伦兹协变性和电磁对偶性的电磁场方程 ,同时避免了由磁荷产生的磁场出现发散而带来的奇异问题。并把这一结果推广到了线性介质的情况。     

电磁场能量动量张量的双矢势对偶理论

在考虑有磁荷存在的情况下,引入了电磁场双四维势的描述方法。给出了场强与双四维势的关系,并且从Euler-Lagrange方程出发,推导出了具有电磁对偶对称性的Maxwell方程;讨论了具有对偶对称性的电磁场能量动量密度张量以及它们的特性;最后,证明了有磁源存在情况下电磁场的能量和动量守恒定律。     

运动磁单极子势的积分形式

§1.麦克斯韦方程的解磁荷的麦克斯韦方程为(?)式中g是磁荷,x、c是观察时间和地点,(?)是磁荷在t时刻的位置和速度。引进四维磁流和电磁场张量:     

动体中势波运动方程的四维协变形式

借助电磁场张量将运动媒质本构关系表成四维协变形式。在此基础之上，由电磁场方程给出运动媒质中电磁势方程的四维协变形式。     

一种统一场的六维理论

考虑到磁荷对电磁场的贡献,针对磁荷引入另一电磁势,写出修改的Maxwell方程。将Kaluza统一场的五维几何理论推广到六维,从六维体系出发导出通常的弯曲四维空间一时间中带荷(电荷和磁荷)检验粒子的短程线方程和Einstein-Maxwell方程。     

对偶电磁场理论的能量动量张量

回顾了经典电磁对偶场论的双四维势描述形势,分析了该描述情形下电磁场的能动量张量,最后在四维势的理论框架下推导出电磁对偶广义Lorentz公式.     

运动媒质本构关系和势方程的四维协变形式及其推迟解

借助电磁场张量将运动媒质本构关系和电磁势方程表成四维协变形式，并运用格林函数方法求解了运动媒质中的推迟势。     

矢势A的物理意义探讨

本文在前文(1)的基础上进一步讨论了矢势A的物理意义。指出矢势A是电磁场的场动量势。它和标势φ一起作为电磁场的基本场量导出电动力学方程比以E、B为基本场量的电动力学方程更为基本。这也完全符合近代物理中力的概念正在消失,能量和动量的概念才是近代物理学中最重要的概念这一情况。文中还着重说明,利用规范变换决不能消除A-B效应。同时指出,矢势和标势在理论上存在着规范变换的不确定性与场动量势和测量矢势时的唯一性是统一的。     

电磁感应与安培力的相对论注释

电磁规律可以归结为两个麦克斯韦电磁场运动方程和一个洛仑兹力公式。电场和磁场可以用统一的电磁张量来描述。经典电磁理论是四维协变时,相对论时空概念的改变是根本性的改变。相对性原理应用到电磁现象中,能使我们对电磁学规律有进一步深入的理解。     

一种导出电磁场相对论变换的新方法

电磁场的相对论变换式是相对论电磁理论中的重要公式。本文从四维空时坐标微分算子以及电磁场矢势和标势的相对论变换式出发,根据E=-▽φ-βA/βt和B=▽×A的相对论协变性要求,给出了一种导出电磁场相对论变换式的新方法。该方法物理图像清晰,数学证明简单。     

电磁波场并矢格林函数的一种表达形式

提出了一种简化Maxwell方程组求解的新方法，应用这种新的方法可以方便地将无散矢势在M和N类矢量波函数空间中各分离成一个分量，每一个分量可以用一个标量函数来表示，然后再将无散矢势所满足的d’Alembert方程分解为两个标量的d’Alerobert方程，进而分析了无散矢势所满足的波动方程可以化为对一个标量d'Alerobert方程求解的方法，再分别用对应的标量格林函数来表示M和N类矢量波函数空间中的两个标量函数，并通过矢量微分运算求得电磁波场的并矢格林函数，这种方法无论对于电磁场的算子理论还是数值分析的方法，都有着非常重要的理论意义和应用价值。     

相对论电动力学概要

为配合电动力学教学，本文讨论电磁场方程和洛仑兹力公式的四维表示，电磁场张量，电磁场不变量，相对论电动力学中电荷与场的相互作用，以及切伦柯夫辐射。     

静态磁多极场的等效磁荷—标势表示法和纯磁多极辐射场的计算

本文把等效磁荷法引伸到各极静态磁多极场的计算中,并用等效磁荷所对应的标势把它们表示出未,从而比同极矢势形式所对应的张量阶数降低一阶,在某些情况下可很大程度地简化运算。在辐射场中,利用磁矩元(?)和电荷元所对应的电四极矩张量(?),一开始就把磁多极辐射和电多极辐射分离开来,得到了纯磁多极辐射场计算的一般公式,利用该式可很方便地进行各极磁多辐射场和电多极辐射场的等效对称代换。     

电磁场能量动量守恒定律的协变形式

导出电磁场能量动量守恒定律的四维协变形式 ,揭示电磁场应力能量动量张量的物理意义     

双荷粒子Lorentz力的双矢势对偶理论

在考虑磁荷存在的情况下,给出了场强与双矢势的关系,由此推导出具有电磁对偶对称性的Maxwell方程表示式.讨论了有源情况下电磁场的能量及动量张量和它们的特性.求出了双荷粒子在电磁场中的运动方程及其所受Lorentz力的表达形式.     

一个新的电磁场的不变量

通过对电磁场张量指标的收缩可以得到两个电磁场的不变量,本文采用类似的方法把电磁场能量动量张量进行了指标收缩,得到一个新的电磁场的不变量.通过把这个新的不变量与以前的两个不变量进行比较,发现它们之间存在的依赖关系,并由这个新的不变量进一步探讨电磁场与电磁波的不同性质.     

五维时空中的引力波

将四维的引力波推广到五维，构造出五维时空中的引力波，并将它约化到四维，得到了四维时空中的引力波和电磁波．若第五维是紧致的，可以得到五维波矢和四维波矢为量子化的结论．     

带有电荷与磁荷的球对称动态黑洞的非热效应

利用弯曲时空中标量粒子运动的 Hamilton Jacobin方程,研究带有电荷和磁荷的球对称动态黑洞周围时空中标量粒子的能量分布.得到了发生自发辐射的能量条件,它不仅依赖于黑洞的质量、电荷和磁荷,还与黑洞视界的变化有关,与视界附近的四维电磁势有关.     

电磁场的寖渐施加撤除与能量算符(英文)

当电磁场(宀浸)渐施加并随后(宀浸)渐撤除之后,电磁场为零而矢势和标势仍可不为零。在这情形下必须用能量算符而不能用哈密顿量去计算系统处于一能量本征态的几率。在电磁场为零时势为零这种规范中,能量算符化为未扰动哈密顿量,这时能用通常的方法计算几率。     

麦克斯韦方程组的四维协变形式

通过引入四维电磁场张量,在洛仑兹变换下,成功地将麦克斯韦方程组表示成四维张量方程形式,这种四维形式的麦克斯韦方程组具有协变性.