基于蒙特卡罗模拟方法的圆筒形固体核径迹氡探测器探测效率的研究

以²²²Rn累积浓度的测量为研究对象,采用蒙特卡罗模拟方法,研究了圆筒形固体核径迹探测器的探测效率与圆筒体高度、固体核径迹片尺寸和形状之间的关系。研究结果表明:1)当圆筒形探测器半径和固体核径迹片尺寸一定时,圆筒形探测器的固有效率、击中效率以及总探测效率均随着探测器高度的增加而减小;2)当圆筒形探测器尺寸一定时,击中效率随着圆形固体核径迹片的半径增大而减小,固有效率和总探测效率会随着固体核径迹片半径的增大而增加;3)当圆筒形探测器尺寸和固体核径迹片面积相同时,采用圆形固体核径迹片的探测器和采用方形固体核径迹片探测器的固有效率基本相同,但前者的击中效率以及总探测效率明显都高于后者。     

空气中222Rn/220 Rn子体水平的α能谱法测量

对α能谱法在测量^222Rn/^220Rn子体水平中的应用和发展进行了介绍，并将α能谱法与总α法测量^222Rn/^220Rn子体水平进行了比较，可以看出^222Rn/^220Rn子体水平的a能谱法测量具有快速、准确的特点，是准确测量^222Rn/^220Rn子体的理想方法，这种方法在国外已获得了广泛应用，在国内的应用还有待加强，文中关于a能谱测量^222Rn/^220Rn子体水平中的峰重叠问题及其解决办法对^222Rn/^220Rn浓度的a能谱测量也很有帮助。     

室内^222Rn/^220Rn浓度分布的CFD模拟

室内^222 Rn/^220 Rn危害的评估与防护中,^222 Rn/^220 Rn浓度水平与空间分布的准确计算是一个关键问题。通过对室内^222 Rn/^220 Rn水平影响因素的分析,建立较真实的物理模型,运用CFD技术研究固定外界^222 Rn/^220 Rn浓度与壁面析出率时,不同通风状况下室内^222 Rn/^220 Rn浓度的平均值与三维分布情况。     

被动积分测220Rn方法及其应用

利用氡^220Rn半衰期的差别、氡^220Rn及其子体释放的α粒子能量的差别以及^220Rn子体产生初始带电荷的特性，研究了平行氡^220Rn测量方法、吸收体法^220Rn水平测量方法及驻极体灵敏测^220Rn方法．这些方法在环境^220Rn水平监测、介质表面^220Rn出率的测量、室内^220Rn及其子体分布测量中得到了应用。     

基于半导体探测法~(220)Rn测量仪的准确刻度

采用多道脉冲幅度分析器测定216Po 6.78 Me V能谱峰对6.00 Me V计数区的峰重叠因子μ为0.0897.将流气式固体220Rn源作为标准源测定220Rn测量仪测220Rn刻度系数为9.4004.提高了半导体探测法型220Rn测量仪刻度的准确性与测220Rn准确度.     

222Rn/220Rn绝对测量小闪烁室的ZnS(Ag)涂层厚度确定

ZnS(Ag)涂层厚度会影响222 Rn/220 Rn绝对测量小闪烁室的探测效率.用241 Amα电镀参考源对厚度为10 mg/cm2的ZnS(Ag)涂层α探测效率进行了实验验证.分别采用解析方法与MCNP模拟方法计算了相对立体角修正因子,讨论了空气层对α粒子的吸收修正,分析了不确定度来源.实验结果表明,10 mg/cm2 ZnS(Ag)涂层对α粒子的探测效率在102.4%～103.1%之间,不确定度小于5.44%.在实验不确定度范围内,可认为其对α粒子的探测效率为100%.实验证明了222Rn/220Rn绝对测量小闪烁室内采用10 mg/cm2厚的ZnS(Ag)涂层是可行的.     

一种同时测量222Rn、220Rn的单闪烁室两段法

本文介绍了一种同时测量混合^222Rn、^220Rn空气的单闪烁室方法,该方法利用一个闪烁室测量采样结束后两个不同时间段的计数,再联立一个二元方程组来求解。^222Rn、^220Rn浓度,因此也叫单闪烁室两段法,该方法无需任何延时即可快速准确测定混合环境下^222Rn、^220Rn浓度．     

220Rn室中220Rn浓度的调控研究

描述了220Rn室的结构.探讨了用延时法调节220Rn浓度的方法.该方法可有效的调节箱体中220Rn浓度.用檀香燃烧的烟气作为气溶胶注入箱体中,测量了箱体中ThB(212Pb)浓度和气溶胶的关系.箱体中的气溶胶粒子浓度需大于104P/m3以上才能有效建立箱体中的ThB浓度.烟气气溶胶会堵塞气路,污染探测元件,有待以后研究改进.     

时间间隔分析法和延迟符合法测量低浓度220Rn的对比实验研究

讨论多时间间隔分析方法（又称TIA 方法）和延迟符合法同时测量10 Bq的220 Rn标准源,两者为相同实验平台,采用卢卡斯氡探测器（ FD_125）对220 Rn标准源进行流气式测量,改变软件实现两种不同数据处理方法。实验结果表明,多时间间隔分析法在测量低浓度220 Rn时更加准确。     

单闪烁室流气静态法准确测量222Rn/220Rn的理论研究

为确保单闪烁室流气静态法准确测量222 Rn/220 Rn浓度,进行了222 Rn、220 Rn刻度系数的理论研究,讨论了采样流率对刻度系数的影响,通过理论公式计算得到了刻度系数的理论值,并与标准刻度后的实验值进行比较。结果表明刻度系数的实验值和理论值是一致的,偏差在5%以内,确保了222 Rn、220 Rn刻度系数实验值的准确性,从而确保单闪烁室流气静态法的可靠性。     

N维波发夫微分方程

将波发夫方程推广到了高维情形，得到了扎维波发夫方程可解的充分必要条件；其次，研究了几类特殊波发夫方程通解的求法．     

Rn上的向量外积

文章对向量外积进行了研究,得到了Rn上向量外积的形式以及一系列相关的性质.最后,作为应用将托勒密定理推广到n维空间.     

R~n空间中点到超平面的距离

用Ｌａｇｒａｎｇｅ乘子法给出有限维欧氏空间中点到超平面的距离的一个计算公式     

Rn空间中点到超平面的距离

用Lagrange乘子法给出有限维欧氏空间中点到超平面的距离的一个计算公式.     

R~n中仿Laguerre张量的特征值为常数的超曲面

设x:M→Rn是主曲率非零的无脐超曲面,在Laguerre变换群下x的四个基本不变量是:Laguerre度量g;Laguerre形式C;Laguerre张量L;Laguerre第二基本形式B.张量D=L+λB也是Laguerre不变量,称为浸入x的仿Laguerre张量,其中λ是常数,仿Laguerre张量的特征值称为仿Laguerre特征值.对满足条件(i)C=0,(ii)D具有两个互异常特征值的超曲面进行了分类.     

平方可测空间的Plancherel定理

Plancherel定理是Fourier变换L2(Rn)空间一个重要定理,本文综合利用Hilbert空间正交分解及复变函数理论给出Plancherel定理一个简单有趣的证明.     

Rn空间中单位球面的极小球覆盖

考虑如下问题:对一个Banach空间X,已知其单位球面SX可以被n 1个不含原点为其内点的闭球所覆盖,则其最小覆盖半径是多少?本文针对一特殊空间Rn,首先证明了在Rn中,若有一点集{xi}mi=1满足一定条件,则可给出一特殊的球覆盖,且此覆盖的半径即为最小半径.进一步本文还给出了在Rn中若任意给定r≥(√3)/(2),可找到一个以r为覆盖半径的球覆盖,且此覆盖的势为极小的.