介观含源耦合电路中的量子力学效应

通过对无耗耦合含源介观电路的量子化和体系哈密顿量的对角化,计算了压缩真空态下和含源电路基态下电荷、电流的量子涨落。结果表明,介观耦合电路中存在量子力学效应,每一回路的量子涨落除决定于回跟自身参量外,还决定于另一回路的电学参量,即两回路中的量子涨落是相互关联的;此外,量子涨落与电路所处的状态密切相关。     

压缩薛定谔猫态下介观LC电路的量子效应

基于介观电容存在弱耦合特性,对介观LC电路的量子效应进行了研究.研究结果表明考虑介观电容器弱耦合效应的影响,介观LC电路将由初始的薛定谔猫态演化到压缩薛定谔猫态.并对压缩薛定谔猫态下的量子涨落进行了计算,发现压缩薛定谔猫态下磁通和电荷的量子涨落具有比薛定谔猫态下程度更高的压缩和反压缩效应.     

压缩薛定谔猫态下介观LC电路的量子效应

基于介观电容存在弱耦合特性,对介观LC电路的量子效应进行了研究.研究结果表明:考虑介观电容器弱耦合效应的影响,介观LC电路将由初始的薛定谔猫态演化到压缩薛定谔猫态.并对压缩薛定谔猫态下的量子涨落进行了计算,发现压缩薛定谔猫态下磁通和电荷的量子涨落具有比薛定谔猫态下程度更高的压缩和反压缩效应.     

耦合引起的量子涨落减小

对于电容耦合电路的不同实际状态 ,研究了完全由耦合引起的量子涨落减小问题 .如果耦合电路处于基态 ,或者开始时耦合电路解耦 ,那么分回路以及耦合部分的电荷量子涨落能够降低 ,而电流的量子涨落却不能 .如果初始时 ,耦合部分是断开的 ,那么分回路中电流的涨落不能被压缩 ,而耦合部分电流的涨落以及各处电荷的涨落都会得到减小     

Einstein引力作为高维时空中物质场的量子效应

本文考虑高维时空中的诱导引力.高维时空中的物质场被看成是基本的,Einstein 引力及规范场则是由高维时空中物质场量子涨落的结果.以(4+N)(?)共形理论出发给出了四维时空中的引力常数、宇宙学常数及规范耦合常数;它们与未紧化时空中物质场的量子行为有关.     

相对论量子体系的相空间规范变换

汪克林等提出了量子体系的相空间规范变换(物理,2021,50(3):177).本文将此推广到相对论量子体系。相对论量子力学体现所需要的保能量的变换,是量子体系的变换r→r/α,p→pα再加上光速常数的变换c→c/α.以相对论的氢原子模型和谐振子模型为例进行了讨论。说明了普朗克常数?是不做变换的。这样的规范变换适用于粒子做低动量运动的情况,因为时间未做变换,而在粒子运动时,根据洛伦兹变换,时间是会参与空间变换的。由此加深了我们对于量子力学体系相空间规范变换的认识。     

标量场和Higgs场激发Robertson-Walker宇宙的量子共形涨落

分析了共形耦合无质量标量场及共形耦合Higgs场激发Robertson Walker宇宙的量子共形涨落,得到在经典奇异点处,虽然量子共形涨落发散,但有效度规不为零,因而量子共形涨落可消除经典奇异性.在Higgs场作为源的情形,讨论了Higgs场场粒子质量对时空性质的影响.     

通过费米子隧穿在量子级研究带电黑洞的熵修正

受Majhi等人的半经典近似外的隧穿思想启迪，研究了狄拉克粒子穿过带有整体单极子的Reissner－Nordstrōm黑洞的熵修正．为了正确地得到修正熵，作用量的量子修正项与半经典项的比例常数为普朗克长度平方的倒数，而不是普朗克质量平方的倒数．结果表明Bekenstein—Hawking熵的修正，即Bekenstein—Hawking熵的对数项和逆面积项，在考虑量子效应后可以通过费米子隧穿获得．     

Boltzmann方程的量子修正

讨论了经典玻尔兹曼分布函数的量子修正项及其满足的方程。我们将用于推导量子玻尔兹曼方程的梯度近似中的普朗克常数明显地写出，并且将量子Wigner分布函数用普朗克常数展开，经过推导就可以得到量子修正项所满足的方程。量子Wigner分布函数的普朗克常数展开式中的一阶和高阶项正好是量子修正项，它们可具有负值，而零阶项则具有正值。这样我们自然在量子Wigner分布函数中分离出正的分布函数，避免了用Husimi方法做粗粒平均取得正值的传统框架。另外我们也用量子Wigner分布函数普朗克常数展开的方法讨论了量子热力学熵的经典极限这一问题。     

量子强子动力学（QHD—Ⅱ）模型中核子的真空涨落对ρ介子质量的影响

利用热场动力学和量子强子动力学（QHD－Ⅱ）模型,计算了ρ介子的有效质量和屏蔽质量与密度的依赖关系,考察了由核子有效质量引起的真空涨落效应,证实了核子的真空涨落对ρ介子的自能修正很重要,它将导致在热密物质中ρ介子的质量减小,还比较了QHD－Ⅱ模型和矢量－张量耦合模型,得出了在核子－核子－ρ介子的相互作用中,张量耦合对解释最近的实验结果很重要。