通电螺线管空间点的磁场

利用直接积分先计算单匝通电线圈在空间点的磁矢势，通过磁场强度矢量与磁矢势的微分关系，求出空间点的磁场，最后通过积分求出螺线管空间点的磁场．     

石墨烯磁势垒量子点的能级结构

研究了磁势垒量子点中有质量和无质量Dirac粒子的能级结构。通过求解Dirac方程,利用数值计算出圆内圆外磁矢势方向相同和相反以及有质量时量子点的能谱结构。研究表明,当圆内圆外的磁矢势方向相同时,随着量子点半径的增加,能级的变化体现出量子点内外磁场的竞争关系。与量子点内外的磁矢势方向相同显著不同,量子点内外的磁矢势方向相反时,量子点外的磁场占主导地位,其引起的朗道能级始终出现。质量的引进让系统转化为一个反量子点,且有质量Dirac粒子能级的平方获得一个跟质量相关的平移。     

各向异性磁介质中圆电流环的磁矢势

提出一种求解各向异性磁介质中电流磁场的新方法,通过求解各向异性磁介质中圆电流环的磁矢势A分布,求出其磁感应强度B分布.结果表明,各向同性磁介质中圆电流环在远场点的磁矢势公式,与已知的结果一致;磁矩m在各向同性介质中的P点产生的磁感应强度,其结果也是预料之中.     

通电螺线管空间点的磁场

利用直接积分先计算单匝通电线圈在空间点的磁矢势,通过磁场强度矢量与磁矢势的微分关系,求出空间点的磁场,最后通过积分求出螺线管空间点的磁场.     

获得电磁势一般规律的一种新途径

从毕奥－萨伐尔定律出发，得到静磁学中矢势所满足的一些方程，然后利用狭义相对论的原理，获得了电磁场理论中电磁势所满足的系列方程。同样，又从库仑定律出发，得到静电学中标势所满足的一些方程，再利用相对论的原理，获得了电磁场理论中电磁势所满足的系列方程。     

计算圆电流磁场的另一种方法

在一般的电动力学和有关的献中，圆电流环的磁场是通过该电流计算机磁矢势、再对矢势求旋度的方法得到的，本用一种较简便的方法导出圆电流环增场的表达式。     

一个电动力学公式的导出

指出了磁矢势A的重要意义,导 出一个B与A关系的公式,即当A⊥dl时,dA =B×dl,使静磁场的公式体系更加完备.     

论电磁场中势的表示与意义

阐述了电磁场中常见的势的表述及意义,即静电场中的电势、电场中的电矢势、稳恒磁场中的磁标势和磁矢势,并举例分析了对这些势的求解,和其在物理学中的应用。     

矢势A的物理意义探讨

本文在前文(1)的基础上进一步讨论了矢势A的物理意义。指出矢势A是电磁场的场动量势。它和标势φ一起作为电磁场的基本场量导出电动力学方程比以E、B为基本场量的电动力学方程更为基本。这也完全符合近代物理中力的概念正在消失,能量和动量的概念才是近代物理学中最重要的概念这一情况。文中还着重说明,利用规范变换决不能消除A-B效应。同时指出,矢势和标势在理论上存在着规范变换的不确定性与场动量势和测量矢势时的唯一性是统一的。     

电荷—磁单极系统电磁场的势及其幅射

根据狄拉克理论和麦克斯韦方程组引入电荷－磁单极系统电磁场的矢势和标势，从而推算该系统的达朗贝尔方程及其解     

赫兹振子势方程的求解

在电磁场辐射问题中,矢量场E和H不易直接求出,大多数情况下需先计算出矢势A和标势φ.以赫兹振子为例,采用达朗贝尔公式解出了矢势A和标势φ.     

旋波媒质中无散并矢格林函数和电波辐射

应用文献[1]的方法给出了旋波媒质中电磁场矢量的无散并矢格林函数的普遍形式，然后由此构造出旋波媒质中辐射场的无散磁矢势，并且以电偶极辐射为例，进一步研究了旋波媒质中电磁波的辐射问题。     

磁矢势的边值关系

大学物理载文讨论了磁矢势A的边值关系,他们以(1)出发,在世界面上选一积分回路推得(2)並指出(2)与(1)等价。式中n是界面上的单位法向矢量。     

磁荷的多极辐射场强和能流密度

在Dirac磁单极存在的情况下,考虑保持Maxwell方程双矢势下的电磁对偶性。利用有磁荷存在的d′Alembert方程推迟解,求出了带磁荷粒子的电磁辐射的表达式。最后得到磁多极辐射表达式。     

量子力学中电磁场矢势(-A)的再认识

通过引用英国钱伯斯(Chambers R.G.)所做的实验探讨了电磁AB效应,并根据量子论的基本概念,计算两种情况的干涉条纹的移动值,其计算结果与实验数据完全一致,从而论证了矢势A在量子理论中具有基本的物理意义和确定的物理效应.由此,带电粒子在外磁场中的动力学行为会受到矢势A的直接影响.为了更好地认识矢势A是一个基本的物理实体,类比于电场强度E、磁感应强度B的定义,在此定义了一个新的物理量磁场矢势A.     

静态磁多极场的等效磁荷—标势表示法和纯磁多极辐射场的计算

本文把等效磁荷法引伸到各极静态磁多极场的计算中,并用等效磁荷所对应的标势把它们表示出未,从而比同极矢势形式所对应的张量阶数降低一阶,在某些情况下可很大程度地简化运算。在辐射场中,利用磁矩元(?)和电荷元所对应的电四极矩张量(?),一开始就把磁多极辐射和电多极辐射分离开来,得到了纯磁多极辐射场计算的一般公式,利用该式可很方便地进行各极磁多辐射场和电多极辐射场的等效对称代换。     

各向异性磁矢势A的微分方程及其解

从各向异性介质中的磁场基本方程组出发，导出各向异性磁矢势的Ａ的微分方程，直接耱解而得Ａ的积分公式，并通过实例说明在各向异性坐标系中Ａ求Ｂ的方法。     

电偶极和磁偶极辐射的SO（2）对偶理论

在引入Drac磁单板(即磁荷)的情况下，首先介绍了Maxwell方程双矢势下的电磁对偶性．接着给出了有磁荷存在的d‘Alembert方程，利用这个方程推迟解求出了带磁荷粒子和双荷粒子的电磁辐射的表达式．最后讨论了电偶板和磁偶板辐射在双矢势下的表达式．     

载流圆线圈全空间的磁场分布

在球坐标系下,利用磁感应强度的计算公式毕奥-萨伐尔定律结合圆电流磁场的对称性推导出全空间磁感应强度^→B的计算公式,并将所得结果和利用磁矢位推导的全空间磁感应强计算公式的方法相比较,分析了两种方法的优缺点,并数值计算了载流园线圈平面内任意一点^→的数值结果。     

关于电磁辐射计算方法的探讨

在辐射电磁场中,在对矢势A采取库仑规范,并且在A中只取振幅正比于1/r的项的条件下,矢势A的横向分量A_s就等于A中的横场分量A_t.根据这个判断,提出一个与通常应用的电磁辐射计算方法等价的电磁辐射计算方法。