用微扰法处理氦原子体系基态能量

用微扰法求出氦原子的基态能量,精确到了氦原子基态能量的二级修正．在计算二级修正的过程中,做了一些简化处理,引入了影响系数k．与实验值相比,得到了比较好的结果．     

参数微扰法计算类氦原子基态能量

考虑类氦原子中电子对核的屏蔽效应,建立含有屏蔽效应参数的哈密顿算符,并作变换使得哈密顿算符中微扰项势能算符满足微扰法条件.通过参数微扰法计算类氦原子二级近似基态能量和有效核电荷,结果表明参数微扰法得到的类氦原子基态能量非常接近实验值.参数微扰法为研究多电子原子能级和原子能级精细结构提供了一种新的方法.     

氦原子基态能量的微扰法研究

用微扰法作了一些简化处理，具体计算了氦原子基态能量到二级修正，并与实际结果进行了比较．     

WBEPM理论中确定Rydberg能级微扰谱项的方法

在最弱受约束电子势模型理论下,分析了组态相互作用对高激发态Rydberg系列量子亏损值的影响,通过研究量子亏损 δ_n 随 m^-2 的变化规律,得到了确定外来微扰谱项位置的一般方法.依此确定了ArⅠ原子的3p⁵（²P_3/2）np（n≥12）［1/2］₁ 和3p⁵（2P_3/2）nd（n≥8）［1/2］⁰₁两个Rydberg能级系列的外来微扰谱项,利用最弱受约束电子势模型理论计算了该系列的量子亏损和能级.计算结果与实验值符合较好,绝对误差一般都小于1cm^-1,达到了较高的精度.     

氦原子2s2p~1p态和~3p态的能级位置

本文用变分原理求出了氦原子２ｓ２ｐ双激发态的能量，并对２ｓ２ｐ￣１ｐ态和￣３ｐ态能级分裂的原因进行了探讨。     

基于参数微扰法精确计算类氦离子N5+和O6+的基态能量

在微扰论的基础上引入屏蔽参数a,建立含有屏蔽参数a的氦离子N5和O6+哈密顿方程。以有效核电荷数为z*=z-a的类氢原子基态1s和激发态ns(n=1,2,…)组合的双电子波函数,作为氦离子N5和O6+的基态近似波函数。根据类氦离子N5和O6+的基态能量的实验值,通过求极值的方法确定合适的屏蔽参数a,由此计算类氦离子N5和O6+的基态能量。结果表明,应用参数微扰法计算类氦离子N5和O6+基态能量的理论值与实验值的误差为10E-4~10E-5。     

D_4对称下~6S态离子零场分裂D值计算方法的理论分析

本文用能量矩阵对角化方法,分析和研究了由三种微扰机制获得的~6S态离子在D~4对称晶场中零场分裂公式的近似程度及适用范围.     

铍原子1s~22pnl组态能级的理论计算

依据最弱受约束电子势模型及其微扰修正理论,计算铍原子1 s22pnl(l=s,p,d,n=3-24)里德堡系列能级和量子亏损.计算结果与已有的实验结果符合得很好,除1 s22 s9p1P1o谱项外,其余能级误差均小于1 cm-1.     

多个未满L次壳层等效电子耦合原子态的矩阵计算

给出用Matlab编程计算多个未满l次壳层的等效电子LS耦合原子态的矩阵计算方法,具体计算了5f46d电 子组态LS耦合原子态.     

Ru原子高Rydberg态能级的唯象势计算

将文[4]提出的用于碱金属原子的唯象势推广到一般原子的高Rydberg态,并对Ru原子4d7（4F）ns（n＝28－45）和4d7（4F）nd（＝26－48）系列的Ryd－berg能级进行PWKB计算．在理论值与实验数据之间进行比较的基础上,讨论了所得结果的物理意义．     

Na原子Rydberg态能级寿命的计算研究

利用一不依赖于实验参数的理论方法计算了钠原子Rydberg态的能级寿命,计算结果很好地符合已有的实验值及其他理论计算值,此计算方法较为严格并且可以弥补实验的不足。     

氦原子1s3p组态能量的变分计算

当氦原子处于基态((1s)^2组态)或第一激发态(1s2s、1s2p组态)时，其能量可用变分法计算，如果用变法计算氦原子第二激发态1s3p组态能量，则需要注意两个问题：一是由于氦原子第二激发态1s3p组态的两个电子处于不同的壳层，不能用计算基态能量中采用的单参数方法，同时，由于3P电子较远离原子核，对1s电子的影响较小，也没有必要用计算第一激发态中的双参数方法；二是要保证氦原子1s3p组态波函数与基态及第一激发态波函数的正交．基于以上两点，这里给出一种用变分法计算氦原子1s3P组态能量的具体方法，计算过程直观，计算结果与实验值相当接近．     

双势阱中能级分裂的物理机理探析

利用转移矩阵的方法研究双势阱中不同区域内波矢量之间的耦合机理,以更直观的图像,从新的角度解释和分析了能态分裂的特性和物理机理.研究结果表明:当势垒宽度较小时,电子容易遂穿到达另一势阱中;随着遂穿几率越大,波函数之间的耦合越强,能态的分裂越容易,反之波函数之间的耦合越弱,能态分裂越难.     

氦原子基态能量与波函数研究

在用变分法研究氦原子基态能量和波函数过程中,放弃选用两个相同类氢原子基态波函数乘积作为氦原子基态尝试波函数的传统作法,而是采用另一种形式的尝试波函数,并对计算结果作了讨论,得出与传统方法相同的结果．这为研究复杂原子结构,提供了一个可供参考的方法     

应用双参数法对氦原子基态能级的研究

文章选取具有一定对称性且含有四个常参数的氯原子基态尝试波函数对氮原子的基态能量进行计算，求出基态能量平均值的表达式，然后根据所求得的能量平均值的表达式通过MATLAB程序进行最优化处理求其最小值，这一最小值就是我们所要求的氯原子基态能量．同时，由所算出的参数值确定波函数．     

氦原子基态解析波函数的研究

采用二元泛函变分的方法,求出氦原子基态能量和波函数．该方法比一元泛函变分法得到的结果更接近实验值．计算结果与实验值之差,比用传统方法缩小了１５％．     

用递推法计算锂原子的能量

首先以氢原子的能量为零级近似能量,用微扰法计算了氦原子的2s～4f态能量,然后以氦原子的能量为零级近似能量,用微扰法计算了锂原子2s～4f态的能量。结果与实验值符合得很好。