一类具有磁偶极矩的黑洞的视界温度

研究了一类具有磁偶极矩的静态和稳态黑洞的视界温度，其结果表明，磁偶极矩的存在和黑洞裸奇点的出现对视界温度产生影响，黑洞裸奇点处理的视界温度为异常值。     

一类具有质量四极矩的静态黑洞的热力学性质

研究了一类具有质量四极矩的静态非Ｓｃｈｗａｒｚｓｃｈｉｌｄ黑洞的热力学性质，这类黑洞存在热辐射，裸奇点处的视界温度受到强烈的影响。     

一个稳态轴对称非Kerr黑洞时空中的粒子能级与非热辐射

黑洞质量多极矩的存在和裸奇点的出现对视界附近的粒子能级分布产生强烈的影响，在非Keer黑洞视界附近有正、负能级交错区，其粒子能级交错区与稳态Kerr黑洞时空中的情形不同，稳态非Kerr黑洞的非热辐射与质量多极矩有关。     

一种稳态轴对称旋转质量黑洞的热辐射

存在一类稳态轴对称旋转质量黑洞，它的转动角速度与总角动量方向相反。有一个裸内禀奇点出现在一个极眯上，那里的温度不同于视界的其他部分，但并不为零或发散，而等于另一个有限值。     

Brans—Dicke黑洞的视界及宇宙监督原理的一种热力…

讨论了Ｂｒａｎｓ－Ｄｉｃｋｅ（ＢＤ）黑洞的视界及其温度。结果表明，ＢＤ黑洞存在着２个不同的奇异视界，其视界温度均为非有限值。由此，提出宇宙监督原理的一种热力学表述：在视界上，绝对温度为零或趋于无穷大均是不允许的。     

Brans－Dicke黑洞的视界及宇宙监督原理的一种热力学表述

讨论了Ｂｒａｎｓ─Ｄｉｃｋｅ（ＢＤ）黑洞的视界及其温度。结果表明，ＢＤ黑洞存在着２个不同的奇异视界，其视界温度均为非有限值。由此，提出宇宙监督原理的一种热力学表述：在视界上，绝对温度为零或趋于无穷大均是不允许的。     

“吸”到黑洞里的物质去哪儿了？

爱因斯坦的广义相对论预言的黑洞，本质是包含了时空奇点的一个区域。黑洞有一个“界面”，即事件视界，物体要通过事件视界后才能进入黑洞内部，被黑洞“吸”入。在物质通过事件视界进入黑洞之前，在被黑洞吸积的过程中，一部分能量会转化为多波段的辐射。     

二维动态对称黑洞及标量场的热辐射

分别研究了用Ｅｄｄｉｎｇｔｏｎ－Ｆｉｎｋｅｌｓｔｅｉｎ时间ｖ和普通时间ｔ描述的二维动态时空中的对称黑洞，得到了局部事件视界、温度和标量场的热谱．用ｔ描述的动态对称黑洞有奇特的结构，它的局部视界个数是对应静态黑洞的２倍，有理由推测最外面的２个局部事件视界之间存在量子能层，因此解析延拓方法不同于稳态黑洞和ｖ描述的动态黑洞．还给出了一个确定广义Ｔｏｒｔｏｉｓｅ坐标变换的普遍适用的新方法     

黑洞的高温喷流

从零曲面方程出发得出，匀加速直线运动的动态黑洞时空存在２个事件视界－黑洞视界和它的Ｒｉｎｄｌｅｒ视界。发现２个视界相接触时，接触点处的Ｈｗａｋｉｎｇ温度都降为零。而在黑洞视界的另一相反极点处的Ｈａｗｋｉｎｇ温度将迅速升高，并形成高温喷流。     

四维稳态时空中奇点对视界温度的影响

我们曾指出,在二维静态时空中,坐标奇点和内禀奇点均可强烈影响事件视界的温度.研究表明,在四维稳态时空中,同样存在奇点对视界温度的强烈影响.设视界位于x=η处,而在x=ζ处存在奇点,它可能是另一视界,也可能是内禀奇点,或仅仅是坐标奇点.计算表明,视界η的温度T=k/2πk_B由下式决定     

Vaidya-Bonner黑洞的瞬时辐出度

利用Vaidya--Bonner黑洞视界面附近的熵密度，导出黑洞的瞬时辐出度，得到了任一时刻黑洞的瞬时辐出度总是正比于黑洞视界温度的四次方的结论。导出的广义Stefan—Boltzmann系数不再是一个恒量，而是一个与黑洞视界的变化率、黑洞视界面附近的时空度规及黑洞的吸收与辐射系数有关的一个动比例系数。揭示了黑洞周围的引力场与其热辐射之间存在着必然的内在联系。     

黑洞时空中的quintessence效应

引进了一个研究时空分类的新方法,并在充满quintessence的RN(A)dS (Q-RN(A)dS)时空中,研究了时空的视界和粒子的测地线.我们发现非极端的Q-RNAdS时空存在两类黑洞,一类有2个视界,另一类有4个视界.在束缚态的情况下,有质量粒子在有两个视界的时空中,其测地线随quintessence参数r_q增大(即暗能量的影响减小)每个周期远日点(或近日点)的进动角度增大;而随着态方程参数w_q的减小,运动一周到达远日点(或近日点)次数增多,这表明人们可以根据进动角度和到达远日点的次数确定参数r_q和w_q的取值范围.对于非极端的Q-RNdS度规,时空也分为两类,一类是只有1个宇宙视界的类de Sitter时空,另一类的时空有3个视界,其中一个为宇宙视界,另外两个分别为黑洞内、外视界.有趣的是,类de Sitter时空中心是一个裸奇点,但是任何粒子不可能到达裸奇点,因为此处的有效势趋于无穷大.在束缚态的情况下,粒子在这种时空中运动的轨迹受暗能量的影响不显著.值得指出的是,在具有4个视界的Q-RNAdS时空和3个视界的Q-RNdS时空中运动的粒子不存在束缚态.     

球对称动态黑洞的广义Stefan-Boltzmann定律

选取超前爱丁顿坐标，采用统计的方法，计算出动态黑洞的瞬时辐出度．结果表明，动态黑洞的瞬时辐出度不仅与假定黑洞处于热力学平衡时的辐出度有关，还与黑洞的事件视界速度、事件视界温度、事件视界附近的熵密度及黑洞的吸收和辐射系数有关．对于球对称动态黑洞，任一时刻黑洞的瞬时辐出度总是正比于黑洞事件视界温度的四次方．     

奇异性对Hawking温度的影响

指出二维静态黎曼时空中的一个普遍效应:存在于事件视界附近的坐标奇点或内禀奇点会强烈影响视界的温度.     

视界的温度

黑洞视界的温度,既可由卡诺循环定义,也可由Hawking热辐射定义,这两个定义是一致的。历史上是首先由卡诺循环引进黑洞视界的温度,然后提出Hawking辐射。Hawking辐射的理论,是对黑洞视界温度概念的有力支持。我们在[3]、[4]中提出,稳态黎曼时空中如果存在视界,就一定会有热辐射自视界发出,视界的温度与视界的表面重力κ成正比     

Reissner—Nordstrom黑洞视界的熵

将二维球面简并气体模型直接推广到Ｒｅｉｓｓｎｅｒ－Ｎｏｒｄｓｔｒｏｍ黑洞，计算结果表明，黑洞外视界物质的熵等于整个黑洞的熵，且当Ｑ＝０时，能回到Ｓｃｈｗａｒｚｓｃｈｉｌｄ黑洞的情形。     

起源于引力场的Vaidya-Bonner-de Sitter黑洞的瞬时辐出度

利用Vaidya-Bonner-de S itter黑洞视界面附近的熵密度,导出黑洞的瞬时辐出度,得到了任一时刻黑洞的瞬时辐出度总是正比于黑洞视界温度四次方的结论。导出的广义Stefan-Boltzm ann系数不再是一个恒量,而是一个与黑洞视界的变化率、黑洞视界面附近的时空度规及黑洞的吸收与辐射系数有关的一个动比例系数,揭示了黑洞周围的引力场与其热辐射之间存在着必然的内在联系。     

正则静态黑洞的薄吸积盘

依照Penrose的宇宙检察猜想,自然界不存在裸奇性.所以,值得进一步考虑的是自然界根本不存在奇性.讨论了没有奇点的正则黑洞,并研究史瓦西黑洞和正则黑洞在天体物理学中的区别.研究围绕正则黑洞的薄吸积盘,比较了不同正则黑洞之间薄吸积盘的能量通量,辐射温度和吸积效率.结果显示,正则黑洞薄吸积盘内的相互作用比史瓦西的更加强.此外,随着正则黑洞质量不断地减少,薄吸积盘会更有效地消耗能量.这些特征提供了一种区分出正则黑洞的可能性.     

动态黑洞热辐射规律的研究

利用动态黑洞瞬时辐出度的计算公式，计算广义球对称带电蒸发黑洞和任意加速带电动态黑洞的瞬时辐出度，得到了任一时刻黑洞沿某一方向的瞬时辐出度总是正比于在该方向上黑洞事件视界温度的四次方的结论．导出的广义Stefan—Boltzmann系数不再是一个恒量，而是一个与黑洞视界的变化率、黑洞视界面附近的时空度规及黑洞的吸收与辐射系数有关的动比例系数．揭示了黑洞周围的引力场与其热辐射之间存在着必然的内在联系．     

Vaidya—Bonner时空带电蒸发黑洞的量子效应

研究了Ｖａｉｄｙａ－Ｂｏｎｎｅｒ时空中带电蒸发黑洞的量子热效应和量子非效应，利用动量算子简捷地得到了黑洞的视界面位置和视界处的温度以及Ｈａｗｋｉｎｇ热谱，证明了这类黑洞的视界是球对称的，热辐射的同时也存在非热辐射。