快速α粒子与类氢离子He￣ 、Li￣(2 )碰撞中电子俘获到激发态的研究

基于ＯＢＫ近似得到的快速α粒子与Ｈｅ＋和Ｌｉ２＋离子碰撞中，电子俘获到激发态与基态的分截面比值及ＣＤＷ方法得到的电子俘获到基态的截面，计算了这两种碰撞中电子俘获到激发态的分截面和电子俘获的总截面，并对所得的结果进行了讨论．     

电子与离子碰撞强度计算

散射电子用经典轨道理论描述,跃迁几率用量子力学方法进行计算,进而计算电子碰撞激发截面和碰撞强度.对于高能入射电子,在光学允许跃迁的情况下,用该方法得出比较好的结果.     

离子与原子碰撞多体动力学过程成像研究

分析了反冲离子动量谱仪的成像原理,较详细地讨论了成像探测器技术、反冲离子和电子飞行时间谱仪、超声气体装置和均匀约束磁场等技术的要求和特点,介绍了在中国科学院近代物理研究所ECR离子源原子物理束流线上建造的反冲离子动量成像谱仪．给出了在该谱仪上首次实验测量的部分结果,得到了30keV He^2＋离子与He原子碰撞反应中单电子俘获的末态分布截面,发现在本实验能区,单电子俘获到第一激发态是主要反应道;测量到的角微分截面结果表明,基态电子俘获发生在大碰撞参数,激发态单电子俘获主要发生在小碰撞参数的情况下;这些结果是由亚飞秒碰撞过程成像技术取得的．最后讨论了反应成像谱仪在其他领域中的潜在应用前景．     

R矩阵法计算低能电子与Be+的碰撞激发

用二态密耦Ｒ矩阵方法,在入射电子能量约１－２０ｅＶ内,我们计算了电子与Ｂｒ＾＋碰撞的２ｓ→２ｓ,２ｐ弹性和激发截面,中列出了计算的结果,对比电子与Ｌｉ原子碰撞截面,详细讨论了各分波对截面的贡献。     

内壳层电子电离对NaⅨ电子碰撞电离截面和速率系数的影响

在库仑-玻恩交换近似及我们改进的屏蔽常数定义和算法的Z-标度类氢模型下,计算了NaⅨ被电子碰撞的共振电离截面和速率系数.研究了内壳层电子电离对截面和速率系数的影响.     

惰性气体原子与氘分子碰撞微分散射截面的计算

对惰性气体原子与氘分子系统建立T-T势能模型,并采用密耦近似方法,计算了原子入射能量分别为0.05、0.10、0.15、0.20、0.25eV情况下,系统00-00弹性碰撞微分截面及00-02转动激发微分截面.通过对计算结果的分析得到了弹性及非弹性碰撞微分散射截面随角度的变化规律以及入射原子能量和系统约化质量对微分截面的影响.     

二次曲面抛物截面存在性定理

先通过抛物线的参数方程给出了二次曲面存在抛物截面的必要条件和充分条件,再结合抛物线的投影方程及其不变量,分别给出了二次曲面存在平行于坐标面、平行于z轴及与z轴相交的抛物截面的充要条件.利用这些结果,讨论了5种典型二次曲面抛物截面的存在性问题.     

快速α粒子与类氢离子He^＋,Li^2＋碰撞中电子俘获到激？…

基于ＯＢＫ近似得到的快速α粒子与Ｈｅ＾＋和Ｌｉ＾２＋离子碰撞中,电子俘获到激发态与基态的分截面比值及ＣＤＷ方法得到电子俘获到基态的截面,计算了这两种碰撞中电子俘获到激发态的分截面和电子俘获的总截面,并对所得的结果进行了讨论。     

强场中Eu-Sr系统激光感生碰撞过程的数值计算

以现有的四能级理论模型作为理论依据, 直接积分态振幅的运动方程, 对弱场、强场两种情况下, Eu-Sr系统中的激光感生碰撞能量转移过程进行了数值计算. 将弱场情况下数值计算的结果与解析解的计算结果进行了比较, 两者吻合得很好. 在强场情况下的数值计算结果表明: (ⅰ) 当转换激光场强增大时, 碰撞截面谱线的峰值向紫端移动, 且谱线的调谐范围明显变小; (ⅱ) 在强场时数值计算结果与解析解差别很大, 说明了在强场情况下解析解已经不再适用.     

C~(1+)与Ar碰撞微分截面测量及耦合道分析

文章介绍了离子-原子碰撞过程中双微分绝对截面的测量方法,利用符合测量技术测量了0.215~1.44 MeV的一价C离子与Ar原子碰撞的俘获、电离和电子损失截面.由于本能区内入射离子电子损失截面随速度升高而增大,甚至超过俘获道和电离道截面,因此俘获道、电离道、电子损失道的测量结果是严重耦合的.实验的结果不能直接与理论上的单反应道结果比对.本文根据实验结果进行了耦合道分析,并大致给出了影响的趁势,为将来与理论比对提供了方向.     

LHC Pb-Pb碰撞过程中的光生SM Higgs玻色子

计算了ＬＨＣ条件下,Ｐｂ－Ｐｂ以质心系能量６３００ＡＧｅＶ碰撞过程中标准模型Ｈｉｇｇｓ玻色子截面。结果表明,如果Ｈｉｇｇｓ的质量在５０－２５０ＧｅＶ区间,则可能被观测到。     

VLHCp碰撞过程中的光生SUSY Higgs玻色子(英文)

计算了VLHC条件下 p p碰撞在 2 0 0TeV质心系能量下的SUSY中性Higgs玻色子A0 ,h0 ,H0的光生截面 .结果表明此条件下Higgs玻色子可能被观测到 .     

VLHC p(p-)碰撞过程中的光生SUSY Higgs玻色子

计算了VLHC条件下p(p-)碰撞在200TeV质心系能量下的SUSY中性Higgs玻色子A0,h0,H0的光生截面.结果表明此条件下Higgs玻色子可能被观测到.     

高能p(p-)碰撞过程中的光生SM Higgs玻色子

计算了LHC条件下,p(p-)以质心系能量为(s)=14TeV以及200TeV碰撞过程中的光生标准模型Higgs玻色子截面.结果表明,在此条件下,可以在质量区50～300GeV内测量到SM Higgs玻色子.     

Ar原子与H_2低能碰撞分波截面的理论研究

使用Tang-Toennies势模型通过密耦近似(Close-Coupling)方法计算了Ar原子与H2分子在碰撞能量分别为E=0.15eV、0.25eV、0.35eV时的分波截面,对计算结果进行了讨论,总结了该碰撞体系的弹性微分截面(00-00)以及分波散射截面在弹性散射00-00和非弹性散射00-02、00-04的变化规律。     

He-HCl势能模型对散射截面影响的比较研究

针对He-HCl碰撞体系的3种不同势能模型,采用公认的精确度较高的密耦(close-coupling)近似方法,分别计算了He-HCl体系的微分散射截面、分波散射截面和总截面;并对计算结果进行了比较及分析.研究表明:势能球平均零点能位置、势阱深度、排斥势的强度以及势能在势阱附近的方向性都对散射截面特别是激发截面有较大的影响.从而为根据散射截面准确地确定He-HCl碰撞体系的相互作用势提供了一种新方法.     

LHC Pb-Pb碰撞过程中的光生SUSY Higgs

计算了ＬＨＣ条件下的超对称中心Ｈｉｇｇｓ玻色Ａ＾０,ｈ＾０以及Ｈ＾０在Ｐｂ－Ｐｂ碰撞过程中,质心系能量为√ｓ＝６３００Ａ ＧｅＶ时的光生截面,结果表明Ｈｉｇｇｓ光生截面在相应的质量区域内大到足可以被测出。     

预应力混凝土箱梁桥温度场的研究

连续刚构箱梁桥横截面的非线性温度变化,使其产生纵向应力,这些应力可能达到,甚至超过由活荷载引起的应力,从而使结构构件出现温度裂缝。需要提出一种实用的计算方法,用于模拟预应力混凝土梁桥横截面的温度分布,建立其与结构几何形状、所处地理位置、桥梁走向、材料特性和当地气候条件之间的关系,并提出适合广州地区的气候参数的计算公式。该方法可作为使用有限元法分析桥梁温度应力的边界条件。     

~3He(~4He)-H_2碰撞体系的相互作用势及微分散射截面的理论研究

运用量子化学从头计算方法,在CCSD(T)/aug-cc-pvtz和CCSD(T)/cc-pvtz理论水平下,计算了3He(4He)-H2相互作用能数据,采用Murrell-Sorbie势函数(M-S势)拟合了3He(4He)原子与H2分子各向异性相互作用势,并用公认精确度较高的密耦方法计算了3He(4He)-H2碰撞体系的微分散射截面,总结了微分散射截面的变化规律。研究表明:拟合势不但表达形式简洁,而且较好地描述了3He(4He)-H2体系相互作用的各向异性特征。     

^3He（^4He）-H2碰撞体系的相互作用势及微分散射截面的理论研究

运用量子化学从头计算方法,在CCSD（T）／aug—cc—pvtz和CCSD（T）／cc-pvtz理论水平下,计算了^3He（^4He）-H2相互作用能数据,采用Murrell—Sorbie势函数（M-S势）拟合了^3He（^4He）原子与H2分子各向异性相互作用势,并用公认精确度较高的密耦方法计算了^3He（^4He）-H2碰撞体系的微分散射截面,总结了微分散射截面的变化规律。研究表明：拟合势不但表达形式简洁,而且较好地描述了^3He（^4He）-H2体系相互作用的各向异性特征。