对匀强电场中置入倾斜无限大均匀介质板静电问题的解法探讨

揭示处理匀强电场中置入倾斜无限大均匀介质板静电问题的不妥，应用匀强电场的点电荷构造法与电介质边界的电像法给出了匀强电场中置入特殊界面电介质静电问题的解法     

电磁学导体接地问题中的渐近方法

利用一种渐近方法，研究了在匀强电场中处于静电平衡的导体的接地问题．     

电介质边界的电象法

本文在全空间充满两种电介质,且介质分界面为一无限大平面的电象法基础上,详尽论述了全空间充满三种电介质其界面为两平行无限大分界面的电象法问题,并指出了全空间充满多层电介质且界面为平行无限大分界面的点电荷(系)或平行于界面的线电荷(系)静电问题仍可用电象法求解.     

点电荷和介质球静电问题的积分方程解

文章应用由电介质的真空物理图象和电介质边界上边值关系导出的电介质分界面上分布的净余面电荷密度满足的积分方程与勒让德函数的正交归一性，巧妙求解了点电荷和介质球组成的静电问题，开辟了静电问题研究的新思路。     

静电场中的受力问题

受力问题是物理学的基本问题之一。在电动力学中,电场和磁场就是按电荷和电流的受力而引入的。在静电场中,电荷和介质的受力问题具有重要意义。如在静电技术中,涉及的是强电场和高电压,带电体在这种强场中的力学行为有重要的应用价值。 受力问题是带电体之间的相互作用问题。处理静电场中的受力问题通常采用如下几种方法。     

静电涂油机喷涂机理研究

在油液带电的静电涂油机中，接高压直流电源负极的刀形喷油梁与接地的带钢（或钢板）之间产生高压静电场，从喷油梁刃口狭缝中流出的油液直接带电，在强电场中雾化后吸附在带钢（板）表面上，实现“静电涂油”。喷油梁结构型式与直流电源输出电压是影响静电涂油的主要因素。     

点电荷和介质球静电问题的叠加法解

用电介质的真空物理图像与电介质边界上的边值关系结合叠加原理巧妙求解了点电荷和介质球静电问题。     

关於国际单位制(SI)中真空介电常数的商榷

有关电介质理论的文献和教科书中,过去习惯上多采用厘米克秒制静电系(CGSE)单位制。在厘米克秒制静电系单位中,真空介电常数取等于1,其他电介质的介电常数用ε表示,均为无量纲常量。我国已决定采用国际单位制(SI),它的电磁量单位基本上采用有理化的实用电磁单位。在有理化实用电磁单位中,认为真空的介电常数ε_0取等于8.85×10~(-12)法/米,是一个有量纲的常数,电介质的介电常数等于ε_rε_0,称ε_r为该介质的相对介电常数,它的大小与厘米克秒制静电系单位中该电介质的介电常数相等,是一无量纲常数。本文从物理基本概念及极化物理过程阐明,在有理化实用电磁单位制中真空的介电常数认为应取等于1。所有电介质的介电常数均为无量纲的常数,ε_0是一个电力单位转换常量,在有理化实用电磁单位制中,ε_0的量纲为L~(-3)M~(-1)T~4I~( 2),不应称为真空的介电常数。     

匀强电场中电势的应用

以匀强电场为研究对象,从匀强电场场强与电势的关系出发,推导出匀强电场中同一直线上任意三点电势之间的定量关系,其形式类似于解析几何中的定比分点坐标公式.该方法可使类似问题由定性分析转化为定量计算,提高了解题的准确性.     

带电体为什么能吸引轻小物体

在静电学中讲,如果物体有了吸引轻小物体的性质,就说该物体带了电,或有了电荷。带电的物体叫带电体。这也就是说带电体能吸引轻小物体。在静电部分演示带电体吸引轻小物体时所用的轻小物体(如纸屑等)均属于电介质(绝缘体)。而在电介质内部电子都处于束缚状态,不象在金属导体中那样,电子可以自由移动,因而带电体吸引轻小物体的现象不能用静电感应来解释,必须用电介质在电场中发生的变化来解释。     

强电场下蒸汽压方程对凝华的影响

本文应用热力学和相变理论导出了在高压静电场下水蒸汽凝华成核的力学平衡、相平衡条件、成核的临界半径、以及饱和蒸汽压方程。该方程说明在强电场中水蒸汽的饱和蒸汽压将随电场强度的增加而减小的规律,定性地解释了在电场中水蒸汽在固体冷表面上凝华成核结霜的规律,并由实验得到证实。     

具有挠曲电效应的纳米电介质变分原理及控制方程

纳米电介质具有较强的挠曲电效应,并且该效应与大的应变梯度相耦合．在纳米尺度,静电力不能被忽略．我们基于电学焓,建立了可考虑应变及极化梯度效应以及静电力影响的纳米电介质变分原理．由此变分原理,导出了其控制方程,给出了广义静电应力的表达式．广义静电应力由两部分组成,一部分为与极化及应变有关的Maxwell应力,另一部分为与极化梯度及应变梯度有关的应力．我们的工作为研究纳米电介质中的力电耦合问题提供了基础．     

强电线路对通信导线束中有接地导线时的电危险影响计算

本文从多导体系统中麦克斯韦静电方程出发,分析了通信导线束中有接地导线时,在强电线路的静电影响下,通信导线上的感应电压、电流及储藏电能量的特点,提供了计算电危险影响的完整公式。     

各向异性电介质无界域泊松方程的定解问题

陈燊年推导出了各向异性电介质静电势泊松方程的δ函数形式,但未将其应用于各向异性电介质无界域泊松方程的定解问题上。文章以求解点电荷在无限大导体平面上方各向异性电介质中激发的电势分布为例,由各向异性电介质静电势泊松方程的δ函数形式出发,应用联合积分变换法求解各向异性电介质无界域泊松方程的定解问题。     

谈固体物质的接触起电

介绍了金属和电介质间的接触起电原因及其决定因素,对防止静电灾害有一定的指导价值。     

带电粒子在匀强电场、匀强磁场中运动的轨迹

对带电粒子与匀强电场、匀强磁场成不同的夹角进入场中的运动轨迹问题,根据不同的情况分别进行了讨论     

对导体球表面感应电荷分布规律的研究

对置于匀强电场中的导体球外周围空间的电势和场强分布进行了定量的研究。在此基础上，以偶极了Q点的场强为例，导出了导体球表面上感应电荷的分布规律。它对认识导体球静电平衡的性质以及球外周围空间电势和场强的分布规律是非常重要的。     

对导体球表面感应电荷分布规律的研究

对置于匀强电场中的导体球外周围空间的电势和场强分布进行了定量的研究。在此基础上，以偶 极子Q点的场强为例，导出了导体球表面上感应电荷的分布规律。它对认识导体球静电平衡的性质以及球 外周围空间电势和场强的分布规律是非常重要的。     

电介质物理在中国

陈季丹先生是我国电介质物理学教学的先驱和奠基人.1955年他在上海交通大学首先开设了电介质物理课程,陈季丹先生踏实、认真的学风是中国电介质物理学界的宝贵精神财富.嗣后,西安交通大学,电子科技大学,山东大学,中山大学,四川大学,南京大学,同济大学,中科院物理所,中科院硅酸盐所等对我国电介质物理学的发展作出了重要的贡献;这些年来,中国和前苏联、英国可能是最重视电介质的国家.然而,作为凝聚态物理的一个分支,电介质物理的发展却很不尽人意.我们对实际电介质中的许多基本的电物理过程却并不十分理解,例如各种复杂电荷体系对外场的响应方式及其影响因素;极化响应的快过程与慢过程;电荷团簇之间的相互作用与通讯方式;静电相互作用,弹性相互作用;各向异性;电荷的漂移,飘移电荷对外场的响应,飘移电荷间的相互作用,飘移电荷与媒体的相互作用;内场、局域场;缺陷、非均匀性和空间电荷等等的认识均有待深入.我们对实际电介质的结构与性能关系的认识则更加肤浅.我们甚至至今都无法从结构与性能关系出发正确地计算出最简单的碱卤晶体(Li,Na,K,Rb,Cs)(F,Cl,Br,I)的介电常数、介电损耗与温度系数;对于水(H2O)的介电性质,高介电常数晶体的...     

加速电场中电子的德布洛意波长

用电场加速电子在电子技术的发展中占有非常重要的地位,电子加速器已经应用到各个工业生产部门和医疗部门。本文主要利用质能关系和德布洛意关系研究电子的德布洛意波长与加速电势之间的关系,并就弱电场和强电场两种情况进行讨论分析。结果表明,在弱电场中电子的德布洛意波长与加速电势的二分之一次方成反比,但在强电场中其关系则大不相同。