一类超二次哈密顿系统的无穷多周期解

研究具有超二次势能的二阶Hamilton系统ü A(t)u(t) F(t,u(t))=0,u(0)-u(T)=.u(0)-.u(T)=0无穷多周期解的存在性问题.在线性项非零的假设下,当位势函数F满足新的超二次条件而不满足Ambrosetti-Rabi-nowitz条件时,运用临界点理论中喷泉定理证明此系统存在无穷多非平凡的周期解.     

压缩真空态、相干态和压缩态的生成

本文用标准的量子力学的方法,阐明压缩真空态、相干态和压缩态的生成物理过程,并求得相干参量α与压缩参量r与过程的耦合常数的时间积分的关系。还讨论了压缩态与压缩真空态的反聚束现象的差异。     

关于次二次哈密顿系统次调和解的研究(英文)

运用Galerkin逼近的方法和Maslov型指标理论的迭代不等式研究了哈密顿系统z(t)=J▽H(t,z(t))次调和解的存在性,其中H(t,z)=1/2(B(t)z,z)+H(t,z),B(t)是半正定对称连续矩阵,H是非凸的、无界的和非一致强制的.同时还证明了这些解在一定的条件下是几何相异的.     

压缩真空态的振幅平方压缩

本文依据Ｈｉｌｌｅｒｙ的振幅平方压缩概念，研究了压缩真空态的振幅平方压缩效应，研究结果表明，压缩真空态可呈现最大的振幅平方压缩。     

任意两态叠加多模叠加态光场的等幂次H压缩

利用多模压缩态理论,研究了任意两态叠加多模叠加态光场|Ψ(2)〉q的广义非线性等幂次N次幂H压缩特性.结果表明,在不同的条件下,态|Ψ(2)〉q分别处于等幂次N-H最小测不准态、呈现 "半相干态"效应,第一正交相位分量或第二正交相位分量可分别呈现出等幂次N次幂H压缩效应.并且说明了多模偶相干态光场、多模奇相干态光场、多模复共轭偶相干态光场、多模复共轭奇相干态光场等中N次幂H压缩都是笔者研究的任意两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次幂H压缩效应的特殊情况.     

新型多模叠加态光场的等N次幂Y压缩特性

根据量子力学的线性叠加原理，用多模虚奇相干态和多模复共轭偶相干态组成四态叠加多模叠加态光场｜ψ^（4） oe Ⅷ〉q，运用多模压缩态理论得到了｜ψ^（4） oe Ⅷ〉q的等N次幂Y压缩的一般理论结果。通过对该理论结果的数值分析发现：当压缩幂次N、腔模总数q、各模相干态的平均光子数R^2，以及奇相干态和多模复共轭偶相干态叠加几率幅的模ro、re等参数的取值满足一定的条件时，态｜ψ^（4） oe Ⅷ〉q可呈现等幂次N—Y最小测不准态，“半相干态效应”、半压缩效应、第一正交分量呈现等N次幂Y压缩或第二正交分量呈现等N次幂Y压缩。     

多原子压缩态中的高价压缩

多原子压缩态是一种新的集合原子态。本文讨论由一对二能级原子构成的多原子压缩态中集体偶极矩的高阶涨落及其高阶压缩,研究当原子处于这种多原子压缩态,腔在初始处于真空态时所产生的辐射的高阶压缩特性及其随时间的演化。     

二阶超线性哈密顿系统周期解的存在性

研究二阶哈密顿系统-ü(t)+[-K(t,u(t))+W(t,u(t))]=0周期解的存在性及多重性,通过使用山路定理,得到了当W为超线性时,系统无穷多个周期序列解的存在性。     

强度不等的非对称叠加态的等幂次和压缩

文章构造了由多模虚共轭相干态│iZj(a) 〉q与多模虚共轭相干态的相反态│-iZj(b) 〉q线性叠加所组成的一种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场│Ψ(ab)〉q。利用多模压缩态理论,研究了态│Ψ(ab)〉q的等幂次N次方H压缩特性。结果表明:(1)在Zj(a)≠Zj(b)的情况下,无论腔模总数q与压缩幂次N这两者之积q·N取奇还是取偶,态│Ψ(ab)〉q在一定条件下总可呈现出周期性变化的等幂次N次方H压缩效应。(2)在Zj(a)=Zj(b)且q·N取奇数的条件下,态│Ψ(ab)〉q将呈现出等幂次N次方H压缩简并现象。     

注记：随机哈密顿系统的对偶性

时间可反演性是确定性哈密顿系统的一个重要性质。由此导出的一个结果就是哈密顿系统的对偶性质,一般情况下,随机哈密顿系统并不具有时间可反演性。一个有趣的问题是：它是否保持了对偶性质．对此给出了肯定的回答。     

Wigner相空间中的相干态和压缩态

在Wigner相空间中,相干态和压缩态可以表示成谐振子基态的正则变换.本文系统讨论了此种正则变换的群性质.其次,由相干态和压缩态的Wigner分布函数可以对量子光学的观测量作定量计算.并用Parallel-Axis定理计算了光子数及其方差.最后,把相空间的标度变换映射为Hilbert空间中的量子么正算符.此么正算符与通常的压编算符一致.     

双模相干压缩态中的光子数压缩

木文在双模相干压缩态的理论框架中讨论了正交位相振幅压缩和光子数压缩。通过对它们的比较，说明在某些条件下，二者可同时存在。并分析了这二种压缩对压缩参数的依赖关系。     

一类具有二阶细焦点的二次系统

对如下一类具有二阶细焦点的二次系统进行了研究， ｄｘ／ｄｔ＝－６＋ａｘ＾２， ｄｙ／ｄｔ＝ｘ＋ｌｘ＾２＋ｍｘｙ＋ｎｙ＾２，其中ｗ１＝－２ａｌ－ｍ（ｌ＋ｎ）＝０，ｗ２＝ａ（２ａ＋ｍ）（３ａ－ｍ０［ｎ（ｌ＋ｎ）＾２－ａ＾２（ａｌ＋ｎ）］≠０。证明了当－１＜ｌ／ｎ≤时，系统（１）在０外围     

一类具有双异宿环的五次哈密尔顿系统的极限环分支

研究了一类具有双异宿环的五次哈密尔顿系统x=y,y=-(ax+bx3+cx5)在ε(α+βx2+x4)/y扰动下的分支现象,其中a0,b0,3b2=16ac.证明了当0|ε|1时至多能分支出2个极限环,并且给出了完整的分支图.     

一类受五次扰动的三次平面Hamilton系统中12个极限环的分布

用定性分析和数值判定方法研究了一类三次平面Hamilton系统在5次扰动下的极限环个数及分布情况，得出了该系统有12个极限环的结论，并给出了这12个极限环的分布情况。     

量子化驻波腔场中缀饰态原子的演化态矢

基于原子与腔场共振相互作用及原子 -场缀饰态 ,建立了两缀饰态原子平移运动Schr dinger方程的一般关系 .然后在对驻波腔场的合适的近似方案下 ,求得了整个原子 -腔场系统的演化波函数 .     

压缩真空态的激发态下介观互感电容耦合双谐振电路的量子涨落

对介观互感电容耦合电路作双模耦合谐振子处理,将其量子化.通过三次幺正变换,将体系的哈密顿量对角化,给出了体系的本征能谱.研究了压缩真空的激发态下回路中电荷和电流的量子涨落.结果表明:这种量子涨落不仅与电路器件的参数、激发量子数、压缩参数有关,而且还和彼此的互感、电容耦合有关.     

压缩真空态的激发态下介观互感电容藕合双谐振电路的量子涨落

对介观互感电容耦合电路作双模耦合谐振子处理，将其量子化．通过三次幺正变换，将体系的哈密顿量对角化，给出了体系的本征能谱．研究了压缩真空的激发态下回路中电荷和电流的量子涨落．结果表明：这种量子涨落不仅与电路器件的参数、激发量子数、压缩参数有关，而且还和彼此的互感、电容耦合有关．     

压缩光子数态和压缩热场态的振幅平方压缩

本文根据Ｈｉｌｌｅｒｙ的定义研究了压缩光子数态和压缩热场态的振幅平方压缩，详细讨论了这两种态的压缩性质．指出了振幅平方压缩与通常的高阶压缩的区别．